Параллельные составляющие

Пользуясь этим векторным уравнением, строим замкнутый многоугольник сил, называемый планом сил. Для этого от произвольной точки а (рис. 64, б) в выбранном масштабе цр откладываем вектор Р^, от его конца b — вектор Р2 и т. д. в указанной уравнением последовательности. Проведя из точек е и а прямые, параллельные соответственно Р?, и Р'/2, получаем в точке / пересечения этих прямых конец силы Pf, и начало силы Р?2, откуда модули этих сил определяются отрезками (ef) и (fa), т. е.

От произвольной точки а (рис. 65, б) откладываем вектор ab = = Р{2, из его конца — • вектор be = Ра и из точки с — вектор cd = == Р3. Проведя от точек d и а прямые, параллельные соответственно Р43 и Р?2, получим веточке е пересечения этих прямых конец силы Р43 и начало силы Р12, т. е. Р43 = \ip (de) и Р12 = \ip (eb). Уравнение равновесия сил для звена 2 имеет вид

Если силы брать в указанной этим уравнением последовательности, то векторы Хю и X1Z окажутся направленными в плане сил по одной прямой. Из произвольного центра а (рис. 66, б) проводим вектор ab = YK, из его конца вектор be ~ Р2 и из конца последнего — вектор cd = Р3. Проведя через точки d и а прямые, параллельные соответственно осям у и х, получим в точке е пересечения этих прямых конец вектора de = F43 и начало вектора Xt3. Для нахождения конца вектора Х48 и начала вектора Х12 обратимся к условиям равновесия сил для звена 2. К рассмотренным силам Р2, Р12 и моменту М2 присоединяем действующие со стороны звена 3 реактивную силу Р33, перпендикулярную к направляющей

Чаще оказывается целесообразным, сообразуясь с выбранными осями координат х, у, z (рис. 2.9, б), разложить вектор р не на две, а на три составляющие вектора: а (нормальное напряжение), параллельную оси х, ту и тг (касательные напряжения), параллельные соответственно осям у и z. В этом случае

Для разложения по одной известной силе и заданному ее направлению от точки А откладываем вектор известной силы Рх под заданным углом р1 (рис. 1.22,6). Конец этого вектора — точку В — соединяем с точкой С. Затем из точек С и А проводим две прямые, параллельные соответственно ВА и ВС, которые пересекутся в точке D. В образовавшемся параллелограмме сторона AD — ВС"—- Р2. Угол у — Z.CAD находим измерением.

Существуют два взаимно перпендикулярных направления ОР и OQ, неизменно связанных с движущейся фигурой и обладающих следующим свойством: когда фигура приведена в то ее положение, где имеет место равновесие, и каждая из сил /^ разложена на две составляющие Рц и Q/c, параллельные соответственно ОР и OQ, то каждая из систем параллельных сил Pjf и Q/f находится в равновесии. Эти направления называются главными (Мёбиус).

где л: и у — компоненты, параллельные соответственно главным осям /— / и //— //; а0 — амплитуда в волне плоскополяризованного света (падающего на модель); а — угол между плоскостью колебаний света, поступающего на пластинку, и направлением главной оси / — /; о — разность фаз, получаемая при прохождении светом

где х и у — компоненты, параллельные соответственно главным осям 01 и 011 пластинки (фиг. 181,6); а0—амплитуда в падающей на пластинку (модель) волне плоско поляризованного света; а — угол наклона плоскости колебания света, поступающего от Р, с направлением 01 главной оси пластинки в точке 0\

Векторный многоугольник (фиг. 36, е) строят в масштабе ka, начиная с вектора O.QF — первого известного по модулю и направлению. После этого через точки начала первого вектора и конец второго проводят прямые, параллельные соответственно UQF и ~- е4 (т. е. pvf") до их пересечения. Выполненное построение позволяет определить искомые модули

1.1.2.2. Орты ffj, е2, е^, проходящие в недеформированном состоянии тела через т.М и параллельные соответственно координатным осям Ох\, Охг, Ох$, в деформированном состоянии тела займут положение некоторых векторов

где гх и Еу — составляющие деформации, параллельные соответственно осям х и у; уху — угол сдвига параллельно плоскости хоу.

С помощью равенства (1.32) обычно решаются задачи сложения двух параллельных сил, а также задачи разложения силы на две параллельные составляющие.

Предположим, что нам нужно разложить силу R (см. рис. 38) на две параллельные составляющие PJ и Р2, направленные в одну сторону. Задача разложения силы- на две параллельные составляющие имеет бесчисленное множество решений отличающихся как величинами сил, так и расстояниями между ними.

Рассмотрим графический метод решения этой задачи. Пусть требуется разложить силу R (рис. 40) на две параллельные составляющие, направленные в одну сторону по двум заданным направлениям / и //, т. е. в данном случае заданы .j ^

Большую силу Р! раскладываем на две параллельные составляющие Q и R, направленные в одну сторону с силой Р^ При разложении модуль составляющей Q берем равным модулю силы Р2, прикладываем Q в точке А и направляем по одной прямой с Р2, но в противоположную сторону. Очевидно, что в соответствии с правилами разложения величина R другой силы выразится как разность R—Pi—Q, но так как Q=P2, то

вытекающего из правила разложения силы на две параллельные составляющие, направленные в одну сторону.

§ 14. Разложение силы на две параллельные составляющие, направленные в противоположные стороны

Покажем, как задача решается графически. Предположим, нужно разложить силу R (рис. 44) на две параллельные составляющие, направленные в противоположные стороны, если известны линии действия составляющих сил, т. е. даны два расстояния.

§ 11. Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону 35 § 12. Разложение силы на две параллельные составляющие, направленные в одну сторону..................... 37

§ 14. Разложение силы на две параллельные составляющие, направленные в противоположные стороны ............. 39

§ 1.12. Разложение силы на две параллельные составляющие, направленные в одну сторону

Предположим, что нам нужно разложить силу R (см. рис. 1.43) на две параллельные составляющие Рх и Р2, направленные в одну сторону. Задача разложения силы на две параллельные составляю-!j Я щие имеет бесчисленное множество реше-

Рекомендуем ознакомиться:

Параметры нагружения

Плавления кристаллов

Плавления соединяемых

Плавление электрода

Плавность перемещения

Плазменным напылением

Плазменного распыления

Пленочные испарители

Пленочных материалов

Пленочного фильтрования

Площадках фактического

Параметры необходимые

Плоскодонными отверстиями

Плоскостью изотропии

Меню:

Главная страница Термины