Параметров уравнение

Значения параметров уравнения ГЬриса и периоды до зарождения трещины при наложении поляризации

Значения параметров уравнения Пзриса в диапааоне устойчивос--и магнетита (0,4...0,62 В (НВЭ)) могут быть выражены соотношением

Уравнения (2.32) и (2.33) свидетельствуют об отсутствии критической ситуации, если первая производная в рассматриваемый интервал времени отлична от нуля. При равенстве ее нулю могут быть определены значения параметров уравнения эволюции, при которых достигается критическая точка бифуркации. Второе эволюционное уравнение показывает, какой является точка бифуркации. Возможны три случая: вторая производная равна нулю, больше и меньше нуля. Равенство второй производной нулю означает нейтральное положение системы, когда из неустойчивого она может стать устойчивой и наоборот. При положительной второй производной система находится в явно устойчивом положении. При отрицательной второй производной система находится в устойчивом положении, из которого ее можно вывести только за счет очень сильных возмущений. Примером последней ситуации может служить длительная задержка усталостной трещи-

Однако граничные условия по КИН были введены при анализе результатов эксперимента после того, как средние значения параметров уравнения Париса были определены, и в них использованы данные по всему диапазону КИН 8-30 МПа-м1/2. В этом диапазоне находились сплавы с разным пределом текучести 202-529 МПа. В связи с этим, если даже взять верхнюю границу диапазона по КИН 25 МПа-м1/2, то не трудно видеть, что у разных сплавов, с разной термообработкой условие подобия по реализуемому механизму роста трещины должно было быть меньше этой величины или приближено к ней. Так, например, при минимальном пределе текучести размер зоны пластической деформации составляет

Математическая обработка результатов испытаний на ползучесть может гарантировать объективное определение оптимальных значений искомых параметров уравнения (3.1), через которые получает отражение вклад каждого микромеханизма в развитие пластической деформации и повреждений в пределах рассматриваемой температурно-силовой области. В том случае, когда оптимальному решению соответствуют варианты я=т=0, уравнение (3.1) преобразуется с формальной точки зрения в уравнение типа уравнения С. И. Журкова [57].

Аналогичной корректировкой активационных параметров уравнения типа (3.7) можно оценивать влияние структурных и фазовых состояний на общие закономерности ползучести и характеристики деформационной способности сложных металлических сплавов.

параметров уравнения.

Для ряда сталей и сплавов, показало необходимость учета некоторых методических особенностей при определении параметров уравнения (1.1.1).

В качестве параметров уравнения (4.2.1) могут быть приняты и средние справочные данные для материала. Так для значений [122] а_г = 27 кгс/мм2, г[з = 75% и а = 0,5 наблюдается хорошее соответствие расчетных и экспериментальных данных (на рис. 4.2.4 штриховые линии).

параметров уравнения Коффина (& = 0,5; С= — In ——, рекомендованных им по результатам испытаний при умеренных значениях температуры. Значения этих коэффициентов изменяются в широких пределах. Если в процессе испытаний в материале развиваются деформации ползучести (испытания с выдержками при t=tmayi), то значение коэффициента k может быть больше единицы, а характеристика пластичности С должна отражать и реологические свойства материала.

Для возможности использования линейного регрессионного анализа экспериментальных данных с целью оценки параметров уравнения (2), как известно, необходимо, чтобы случайная величина х = = (lg N)~2 подчинялась нормальному закону распределения. Прове-

Прямолинейной конгруэнцией называется семейство прямых линий, зависящее от двух независимых параметров. Уравнение прямолинейной конгруэнции представимо в следующей векторной форме:

Уравнение регрессии в программе решается методом наименьших квадратов, но этот метод достаточно просто реализуется только в том случае, если уравнение регрессии имеет линейную форму относительно оцениваемых параметров:

Для подобных явлений при любом значении параметров уравнение должно сохранять одно и то же числовое значение. Следовательно, оно является инвариантным и записывается в виде

Были рассчитаны значения я (Т) при различных параметрах, характеризующих работу АЛ для двух рассматриваемых стратегий обслуживания. Для повышения точности результатов вычисления формулы для определения Ят и Яоо (см. табл. 22) преобразовали таким образом, чтобы в них входили относительные, а не абсолютные значения параметров. Уравнение для я (Т), по которому велись указанные расчеты, было получено в виде

Обычно бывают точно известны параметры начальной точки процесса расширения и следует найти точное значение параметров конечной точки процесса по известному давлению в этой точке. Если снять с кривых на рис. 6 точное значение k, соответствующее этой точке, и использовать для расчета ее параметров уравнение (12) (подставив в него снятое с графиков значение k), то получатся точные параметры конечной точки процесса расширения. Остальные точки (кроме начальной) будут рассчитаны по уравнению изоэнтропы с выбранным постоянным показателем k приближенно.

При определенных значениях параметров уравнение (3.50) имеет три корня. Скорость притока S в систему (&iSo) — это наиболее удобный для управления параметр в (3.47), ему соответствует в системе (3.49), (3.50) безразмерный параметр а. Зависимость сто — решений уравнения (3.50) от а приведена на рис. 13. Зависимость а от о- для а* (рис. 13) показана на рис. 14. Легко видеть, что крайние стационарные точки устойчивы, а средняя неустойчива.

№ входных параметров Уравнение множественной регрессии ^1,2 ..... I, n s

Количество тепла с уходящими газами может быть оценено по восьми входным параметрам со средней ивадратической погрешностью 1 1 400 ккал. Погрешность при косвенной оценке количества тепла с уходящими газами можно снизить, если измерять температуру газа на выходе и включать ее IB уравнение регрессии. Уравнение регрессии, рассчитанное для вышеуказанных параметров и температуры, имеет вид (в абс. ед.)

Для указанных параметров уравнение номограммы АВ будет следующим:

Если можно пренебречь переменностью физических параметров, уравнение (2-1-6) приводится к виду

В настоящее время в подавляющем большинстве случаев профиль скоростей в пограничном слое приближенно представляют в виде однопараметрической зависимости. Ранее уже был указан один из таких параметров [уравнение (63)].

при этом размер ячеек примерно в М112 (М » 40 +• 50) раз больше размера ячеек в отсутствии дисперсии. В работе [201] получено приближенное нестационарное решение уравнения (121), описывающее эволюцию ячеистой структуры с деформацией. При наличии двух систем скольжения границы ячеек состоят из дислокаций леса разного знака, принадлежащих обеим системам. При соответствующем выборе буфуркационных параметров уравнение (121) имеет решения солитонного типа, описывающие возникновение грубых линий скольжения на третьей стадии деформационного упрочнения ГЦК-кристаллов в процессе динамического отдыха [201].