Переходом бесконечностей

мости от соотношения главных напряжений тела могут находиться в пластичном, хрупком и переходном состоянии.

а) полимер может вести себя в напряженном состоянии, как твердый стеклообразный материал (/„ ~ 10~10 см^/дин, Gr 0 -~ ~ 1010 дин/см2) *, а так же, как каучук (J0 ~ 10"6 см2/дин, Gr — 10s дин/см2); этот же полимер может быть в переходном состоянии из стеклообразного в каучукообразное (равновесно-высокоэластическое), причем это зависит только от продолжительности действия напряжения;

* Подобное положение имеет место на пограничных кривых. Как газообразная, так и конденсированная фаза представляют собой однородное тело, термические параметры которого связаны зависимостью F (р, v, Т) = 0. В переходном состоянии на давления и температуры налагается дополнительная связь — / (р, Т) — 0. Тогда заданному давлению (или температуре) отвечает единственное значение удельного объема каждой из фаз.

6. Определить величины и допуски для всех таких функциональных параметров, как: усиление; фазовый сдвиг; запас по фазе; устойчивость с обратной связью; контурное усиление в переходном состоянии; частота; полное сопротивление нагрузки; входное и выходное полные сопротивления; напряжение; ток; мощность; время нарастания сигнала; форма сигнала; смещение по постоянному току; баланс; шум, генерируемый в одном или нескольких элементах; пределы регулирования; устойчивость всех регулировок в зависимости от допусков, температуры, окружающих условий, старения и т. д.; уровень детектирования для порогового детектора; синхронизация; специальные логические и защитные схемы.

мениска в наиболее узкую часть поры становится равным рса—12,90/#. В процессе обводнения в этом переходном состоянии капиллярное давление было равно 4,\a/R. Следовательно, процессы поглощения и удаления капиллярной жидкости необратимы. Затем, по мере уменьшения жидкости, мениск продвигается в следующую ячейку и расширяется. Это расширение мениска происходит внезапно (неустойчивое состояние), и жидкость перераспределяется с небольшим

В таких условиях иногда нельзя определить, что движется в отдельных трубах котла: вода, пар или вода в переходном состоянии. Поэтому в котлах сверхкритического давления как воду, так и пар называют рабочей средой (этот термин применяется и при описании условий циркуляции воды в котлах докритического давления).

Некоторые особенности котлов сверхкритического давления. Передача тепла от стенки трубы к рабочей среде, находящейся в переходном состоянии, зависит от скорости среды и значительно уменьшается при замедленном ее движении. Ухудшение передачи теп-

Прежде чем перейти к рассмотрению процессо.в, происходящих на металлических поверхностях трения и приводящих к изменению их начального состояния, отметим, что хрупкость и пластичность твердого тела не являются свойствами, присущими ему независимо от напряженного состояния. При одних напряженных состояниях тело может быть пластичным, а при других — полухрупким или хрупким. Так, при всестороннем равномерном растяжении пластические деформации не развиваются, и материал пребывает в хрупком состоянии. При равномерном всестороннем сжатии большинство твердых тел может воспринимать без разрушения огромные нагрузки. В случае неравномерного всестороннего сжатия в зависимости от главных напряжений тела могут находиться в пластичном, хрупком или переходном состоянии. Б. Д. Грозин показал, что при определенных условиях объемного сжатия даже такие обычно хрупкие материалы, как чугун и закаленная сталь, обладают значительной пластичностью.

мости от соотношения главных напряжении тела могут находиться в пластичном, хрупком и переходном состоянии.

Тем не менее" аналйТ"этих закономерностей — чрезвычайно важная и перспективная задача. Он позволяет вскрыть и исследовать не только с качественной, но и с количественной стороны многие важнейшие проблемы органической химии: механизм реакций, характер передачи электронных влияний в различных классах органических соединений, детали тонкого химического строения реагирующих веществ (иногда даже в переходном состоянии) и др. Может быть, наиболее важной и перспективной чертой, характеризующей co-

Один из двух процессов (е или п) протекает в переходном состоянии дальше другого. Рели это относится к процессу возникновения связи п, доля положительного заряда на углероде в переходном состоянии уменьшается по сравнению с исходным. Реакция нуклеофильна по отношению к cvo-

Наиболее удобные односвязные канонические области, применяемые для расчета решеток, изображены на рис. 25. В теоретических исследованиях и для редких решеток обычно используется внутренность единичного круга Z0
-5-^>ImZ^—-^- с переходом бесконечностей перед и за решеткой, соответственно, в симметричные точки действительной оси Z= ±x

В нашей задаче мнимая часть функции \nV = InV — /а, т. е. угол наклона скорости, известна на контуре профиля, a = a(s). В критических точках на гладком профиле функция a (s) имеет разрывы на я. Для общего рассмотрения задачи используем плоскость Z0 единичного круга Z0 ^ 1 фис. 57, б), на который конформно отображается внешность решетки с переходом бесконечностей перед решеткой и за ней, соответственно, в точки ZQ — — q и ZQ — q.

полосы-----^-^ImZ^-^- с переходом бесконечностей в точки Z =

Как уже указывалось в § 10, применение в качестве канонической области круга с переходом бесконечностей в симметричные точки действительной оси неудобно для численных расчетов решеток в связи с большой неравномерностью модуля производной отображающей функции на окружности. Использованное выше отображение решетки на полосу лишено этого недостатка и с равным успехом применимо для решеток любой густоты, включая предельные крайние случаи одиночного профиля и канала.

Попробуем построить решение этой задачи в приведенной постановке, используя для общих рассуждений отображение внешности решетки на единичный круг Z0^ 1 с переходом бесконечностей в симметричные точки ZQ = ± q.

на полосу -- g-^ImZ^-^- с переходом бесконечностей в симмет-

кретно полосу — -g
Далее, по условиям задачи известно (или просто определяется) отображение внешности решетки профилей и разрезов на бесконечно-листный единичный круг плоскости Zj с переходом бесконечностей перед и за решеткой, соответственно, в точки Zj = 0 и Z1= 1 (рис. 67, в). Очевидно, что граничные условия, известные на окружности Zj = e'fll для функции тока 47 (9j) I или нормальной скорости

Для определения потенциала скорости ер на контуре годографа было найдено конформное отображение его области на круги в плоскостях Zj и Z2 с переходом бесконечностей в центры этих кругов (рис. 73).