Параллелепипеда построенного

• 1.3. Получить уравнения равновесия для кругового консольного стержня, (рис. 1.21), находящегося на ускоренно движущемся объекте (считая перемещения точек осевой линии стержня малыми), для случая, когда вектор ускорения объекта а параллелен плоскости XtOx2 (ограничиться уравнениями нулевого приближения). На стержне имеется сосредоточенная масса т, которую можно считать точечной. Масса единицы длины стержня равна та. В естественном состоянии осевая линия стержня есть плоская кривая, лежащая в плоскости чертежа (в плоскости х1Ох2).

Определение проекций аэродинамических сил на декартовы оси. Определим проекции аэродинамических сил для частного случая направления скорости потока VQ, когда вектор VQ параллелен плоскости х\0хз (см. рис. 6.1). В этом случае вектор

После преобразований (для случая, когда вектор VQ параллелен плоскости xiOxs) получаем:

На призмы устанавливается корпус задвижки и выверяется так, чтобы торцевые плоскости фланцев были перпендикулярны шпинделю станка, регулировка осуществляется путем установки прокладок между фланцами и опорными поверхностями призм. Верхний фланец должен быть параллелен плоскости стола (угловая ориентация корпуса). По окончании регулировки и выверки корпус закрепляется с помощью прижимных планок.

Найдем условия, при выполнении которых вектор а параллелен плоскости. Если вектор а, изменяясь (по длине и по направлению), остается все время параллельным некоторой плоскости,

но-фазовые характеристики имеют форму, близкую к окружности; точка D соответствует максимуму частотного градиента; резонансный диаметр OD в нашем случае параллелен плоскости датчиков /.

При падении на решетку плоской волны, фронт которой параллелен плоскости решетки, на экране, расположенном по другую сторону решетки, при наличии линзы, удаленной от экрана на фокусное расстояние, возникает чередование светлых и темных полос разной интенсивности. Между двумя главными максимумами располагаются Л'—2 промежуточ-

При падении на решетку плоской волны, фронт которой параллелен плоскости решетки, на экране, расположенном по другую сторону решетки, при наличии линзы, удаленной от экрана на фокусное расстояние, возникает чередование светлых и темных полос разной интенсивности. Между двумя главными максимумами располагаются N - 2 промежуточных максимума. Однако интенсивность света в них не превышает нескольких процентов интенсивности главных, так что в оптических приборах с дифракционными решетками практически используются лишь главные максимумы.

Найдем условия, при выполнении которых вектор а параллелен плоскости. Если вектор а, изменяясь (по длине и по направлению), остается все время параллельным некоторой плоскости,

/ — надрез параллелен плоскости деформации; 2 — надрез перпендикулярен плоскости деформации

В частном случае сложения трех сил, лежащих в разных плоскостях, их равнодействующая будет диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (рис. 79). Последовательность сложения: P1+P2=Q; силу Q складываем с Р и получаем

При сложении трех движений, происходящих в разных плоскостях, путь, скорость или ускорение сложного движения будут равны по величине и направлению диагонали параллелепипеда, построенного на путях, скоростях или ускорениях составляющих движений.

В частном случае сложения трех сил, лежащих в разных плоскостях, их равнодействующая будет диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (рис. 1.84). Последовательность сложения: Рх + Р2 — Q; силу Q складываем с Р3 и получаем

Из изложенного можно сделать такой вывод: равнодействующая трех взаимно перпендикулярных сил выражается по модулю и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах.

Равнодействующая трех взаимно перпендикулярных сил выражается по модулю и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах, и по известным проекциям равнодействующей /?.„ Ry, Rs можно определить модуль и направление вектора

равный по величине и по знаку объему параллелепипеда, построенного на этих векторах.

равно объёму параллелепипеда, построенного на а, Ь, с, как на рёбрах (фиг. 69) abc = =i bca = cab = = — cba = — bac = = — acb.

равно по абсолютному значению объему параллелепипеда, построенного на а, Ь, с, как на ребрах. _

лежащих в одной плоскости, выражается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (фиг. 4). Разложение силы по трем направлениям, не лежащим в одной плоскости, можно осуществить либо при помощи построения параллелепипеда, либо путем двукратного разложения силы. В по- *иг-следнем случае проводим две плоскости: через силу R и одно направление (1), а затем через два других направления, и находим линию пересечения (23) этих двух плоскостей. Разложение очевидно из чертежа.

равно по абсолютному значению объему параллелепипеда, построенного на а, Ь, с, как на ребрах.

Правило параллелепипеда сил. Равнодействующая трех сходящихся сил, не лежащих в одной плоскости, выражается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (фиг. 4). Разложение силы по трем направлениям, не лежащим в одной плоскости, можно осущест- О вить либо при помощи построения параллелепипеда, либо путем двукратного разложе-