Перпендикулярен плоскости

В уравнениях (4.48) два последних вектора каждого из уравнений направлены по одной прямой, так как оба вектора перпендикулярны к общим направлениям SiB или SiC, т. е. вектор vSlB = = "о ЕВ -Ь WS.E перпендикулярен направлению SiB, а вектор = VFC + Vs^ перпендикулярен к направлению SiC.

У преобладающей части результатов по теплопроводности матриц из волокон и сеток тепловой поток перпендикулярен направлению волокон. Эмпирическая формула Х/Х0 = 1 - 2ДП с погрешностью не более + 8,5 % совпадает с зависимостью II при П < 0,35, а выражение Х/Х0 = 1 - 1,7П также совпадает с зависимостями I и II при П < 0,52.

Слово дислокация означает «смещение» в связи с тем, что вблизи дефекта атомы, лежащие ниже края неполной плоскости, смещены. Отсюда возник и символ краевой дислокации в виде 1: в нем вертикальный отрезок означает направление сдвига, который всегда (в случае краевой дислокации) перпендикулярен направлению неполной плоскости. Такие дефекты возникают не только при кристаллизации, но и при пластической деформации в результате неполно-

. Слово дислокация означает «смещение» в связи с тем, что вблизи дефекта атомы, лежащие ниже края неполной плоскости, смещены. Отсюда возник и символ краевой дислокации в виде JL: в нем вертикальный отрезок означает направление сдвига, который всегда (в случае краевой дислокации) перпендикулярен направлению неполной плоскости. Такие дефекты возникают не только при кристаллизации, но и при пластической деформации в результате неполного сдвига. Хотя краевой дислокацией называют линию вдоль края неполной плоскости, в действительности это не линия, а целая область нарушения правильного расположения атомов. Аналогичные, но более локализированные искажения в кристаллической решетке возникают в том случае, если внедрена

В уравнениях (4.48) два последних вектора каждого из уравнений направлены по одной прямой, так как оба вектора перпендикулярны к общим направлениям S^B или S^C, т. е. вектор VS^B — = УЕВ + VS^E перпендикулярен направлению SiB, а вектор VSG — VFC + WSJ перпендикулярен к направлению SiC.

нуля, а минимальный момент g равнялся нулю, т. е. чтобы главный момент относительно произвольной точки пространства был перпендикулярен направлению главного вектора. В самом деле, для системы, состоящей из одного вектора, центральная ось совпадает с этим вектором и минимальный момент равен нулю. Наоборот, если минимальный момент обращается в нуль, то система эквивалентна одному вектору, лежащему на центральной оси, так как пара с минимальным моментом, которую в общем случае необходимо добавить к этому вектору, в рассматриваемом случае обращается в нуль. Здесь /=0.

Помимо краевых существуют винтовые дислокации, которые возникают,. в частности, при смещении одной части кристалла относительно другой, как показано на рис. 1.37. В отличие от краевой дислокации, у которой вектор' смещения совпадает с направлением перемещения дислокации, у винтовой дислокации этот вектор перпендикулярен направлению распространения сдвига (направлению перемещения дислокации).

Одним из путей интенсификации процесса может стать наложение на вибрирующие детали и наполнитель магнитного поля. Наведение магнитного поля осуществляется с помощью электромагнитных катушек, размещаемых возможно близе к резервуару с его противоположных сторон. Резервуар при этом необходимо изготовлять из диамагнитного материала (например, из сплава алюминия или из нержавеющей стали), причем магнитный поток должен быть перпендикулярен направлению движения рабочей среды. Под действием магнитного потока, наряду с движением рабочей среды, создается осциллирующее движение деталей, скорость и амплитуда которого будут определяться напряженностью магнитного поля. Съем металла при этом тем больше, чем выше магнитная индукция. Он падает при увеличении частоты переключения магнитных катушек, так как уменьшается амплитуда осциллирующего движения деталей. В абразивной среде, в зависимости от ее состава, интенсивность процесса при наложении магнитного поля возрастает в 1,2—3 раза [73].

Проверка производится при помощи уровня, который укрепляется на перемещающейся части станка (фиг. 85) так, чтобы пузырек ампулы был перпендикулярен направлению перемещения.

Ну ВВ0. В первом положении механизма полюс Qt как точка пересечения направлений АъВ0 и АгВ± лежит вне чертежа. Луч, проведенной из полюса Рг (точки пересечения направлений А0А: и ВоВ^ в Qlt должен быть перпендикулярен^направлению В0Р±. Во втором положении механизма линия P^Qz перпендикулярна B0BZ. Так как точного построения этих положений не имеется, то они должны находиться методом проб по указанному выше условию перпендикулярности.

конвекции и, таким образом, давали представление о характере потока? и возмущений. На рис. 8 и 9 изображены две фотографии пластины со-струйками дыма. Один из снимков сделан перпендикулярно поверхности пластины, другой — в диагональном направлении. Фотографии получены при предельно малых возмущениях воздуха в опытном участке. Наблюдения за струйками дыма показали, что фронт волн возмущений не совсем перпендикулярен направлению потока, а слегка искривлен. Однако в направлении потока волновое движение в целом происходит только в плоскости, перпендикулярной поверхности пластины. На рис. 8 и 9 это не совсем отчетливо видно, так как фотографии делались неодновременно. Поскольку на соответствующей высоте волны завихряются и становятся нерегулярными, возмущающее движение становится трехмерным и струйки дыма беспорядочно размываются. Одновременно наблюдения с помощью интерферометра показали, что поток при вдувании дыма возмущается незначительно.

Касательное ускорение точки С а!: = к^[>с. Кориолисово ускорение а/)(; = 2о)(. X '-V= -2(j):i X У/.":- Для определения направления кориолисова ускорения учтем, что вектор :i перпендикулярен плоскости чертежа, а вектор относительной скорости VDC расположен в плоскости чертежа. Поэтому достаточно вектор относительной скорости v/>c повернуть на 90° в плоскости чертежа в направлении угловой скорости переносного движения (в данном случае о>:1) (рис. 3.15, г). Повернутый вектор, согласно правилу Жуковского, совпадает с направлением кориолисова ускорения для плоских механизмов.

2. Плоская система скользящих векторов. В этом случае вектор М0 перпендикулярен плоскости, в которой лежат

Итак, мы установили, что вращательное действие пары сил на тело зависит от числового значения ее момента, но оно зависит еще и от положения плоскости действия пары. Поэтому момент пары можно рассматривать как векторную величину. Вектор момента пары перпендикулярен плоскости пары, причем если пара стремится повернуть плоскость против хода часовой стрелки, то вектор момента направлен к нам (рис. 1.31, а), если же пара поворачивает плоскость по часовой стрелке (рис. 1.31, б), то вектор момента пары направлен от нас. Если же на плоскость действия пары смотрят два человека с разных сторон, то оба они построят один и тот же вектор момента. Расположим плоскость П действия пары вертикально и допустим, что один из нас смотрит на эту плоскость справа (рис. 1.32, а), а второй — слева (рис. 1.32,6). Легко убедиться, что мы оба видим один и тот же вектор момента.

Вектор угловой скорости перпендикулярен плоскости вращения, поэтому вектор о^ угловой скорости звена / будет направленно оси Ог, вектор соэ — по оси OD, векторы относительных угловых

Этот вектор перпендикулярен плоскости, в которой лежат перемножаемые векторы

1) он перпендикулярен плоскости, в которой лежат перемножаемые векторы А и В, и направлен в ту сторону, в которую будет двигаться винт с правой нарезкой, если его головку вращать в том же направлении, в каком необходимо поворачивать вектор А

Вектор момента импульса перпендикулярен плоскости, в которой лежат радиус-вектор и импульс точки, а вектор момента силы перпендикулярен плоскости, в которой расположены радиус-вектор и сила. Точка О — начало отсчета радиусов-векторов

Особенности динамики плоского движения. Из кинематики плоского движения, изложенной в § 9, известно, что в этом случае все точки твердого тела движутся в параллельных плоскостях. Поэтому достаточно рассмотреть движение какого-либо сечения тела в одной плоскости. Формула (31.3) для точек тела значительно упрощается, поскольку вектор угловой скорости всегда перпендикулярен плоскости и, следовательно, имеет постоянное направление. Поэтому если ось Z'

Касательное ускор_ение точки С а?; = е3рс. Кориолисово ускорение аЬс==2й)?,Х fr = 2(oa X УОС- Для определения направления кориолисова ускорения учтем, что вектор а>3 перпендикулярен плоскости чертежа, а вектор относительной скорости v/,c расположен в плоскости чертежа. Поэтому достаточно вектор относительной скорости VDC повернуть на 90° в плоскости чертежа в направлении угловой скорости переносного движения (в данном случае ш3) (рис. 3.15, г). Повернутый вектор, согласно правилу Жуковского, совпадает с направлением кориолисова ускорения для плоских механизмов.

Совершенно аналогично можно найти энергию деформации сдвига. Пусть параллелепипед (рис. 7.2) с размерами b, I, h (b перпендикулярен плоскости чертежа) зажат между телами / и 2 и телу 2 сообщено перемещение k. Тогда угол сдвига у = А7Л = т/^« где Q — модуль упругости при сдвиге. Продольная сдвигающая сила Т ---= tbl. Работа, совершаемая этой силой,

распространяется вдоль z (рис. 6.) Измеряя расстояния между узлами (или пучностями) электрической напряженности, находят значения длины волны. При наличии второй границы раздела сред, т. е. появлении промежуточного слоя, отражения наклонно падающей волны количественно характеризуют коэффициентом зеркального отражения от слоя, рис. 7, а. Если вектор Е лежит в плоскости падения, то поляризация падающей волны называется вертикальной, а когда вектор Е перпендикулярен плоскости падения — горизонтальной.

Рекомендуем ознакомиться:
Параллельных плоскостях
Параметров необходимо
Параметров оборудования
Параметров определяемых
Параметров определяются
Параметров отдельных
Параметров положения
Параметров поверхности
Параметров преобразователя
Параметров приведенных
Параметров происходит
Параллельными координатным
Параметров разрушения
Параметров соединения
Параметров совокупности

Меню:

Главная страница Термины