Перпендикулярном направлении

Заметим, что свойством быть вектором обладают лишь элементарные (бесконечно малые) угловые перемещения. Перемещения на конечный угол не являются векторами, потому что если их изображать отрезками прямых, имеющих направление, перпендикулярное плоскости, в которой происходит перемещение, то эти отрезки не складываются по правилу параллелограмма (9.4).

Выбор системы координат. Рассмотрение картины плоского движения упрощается тем обстоятельством, что вектор угловой скорости сохраняет в этом случае постоянное направление в пространстве, перпендикулярное плоскости движения, и не изменяет своей ориен-

Решение. Совместим плоскость z=0 с направлением от источника в точку, где t = tm. Получим сечение, представленное на рис. 3.23, б, перпендикулярное плоскости дефекта и поверхности ввода, 1т = ут.

ПЛАЗМАТРбН [от плазма и (элек)тром], плазменный генерато р,— газоразрядное устройство для получения струи «холодной» (т. е. с темп-рой ~104 К) плазмы. Наиболее распространены электродуговые и ВЧ П. В первых рабочий газ (водород, азот, аргон, гелий и т. д.) превращается в плазму в дуговом разряде между тугоплавким катодом (вольфрам, молибден, спец. сплавы) и водоохлаждаемым медным анодом, выполненным в виде узкого кольца — сопла. С помощью соленоида в разрядной камере П. создаётся сильное магнитное поле, перпендикулярное плоскости сопла и вынуждающее токовый канал дуги непрерывно вращаться, обегая анодное кольцо (к-рое в противном случае расплавилось бы). Часто рабочий газ подаётся в камеру по спиральным каналам, в результате чего образуется газовый вихрь, обдувающий столб дуги: более холодный газ под действием центробежных сил оттесняется к стенкам камеры, изолируя их от контакта с дугой (стабилизация дуги газовой «закруткой»). Проходя через сопло, не ионизованные в камере атомы (молекулы) газа ионизируются вращающимся участком дуги. Темп-pa плазмы на срезе сопла, в зависимости от типа и режима работы электродугового П., заключена в пределах 3000—25000 К.

К,онечная плоская деформация, наложенная на однородное растяжение, перпендикулярное плоскости деформации, исследуется в разд. IV. Данная проблема является совсем не тривиальным обобщением задачи об обычной плоской деформации вследствие некоторых трудностей, возникающих при определении состояния так называемого однородного растяжения; растяжение в осевом направлении влечет за собой скручивание волокон в плоскостях поперечных сечений.

Важная часть исследования динамического разрушения композитов — их реакция на высокоскоростное ударное нагружение, перпендикулярное плоскости армирования. Результирующее разрушение зависит от многих факторов, таких, как геометрия, скорость удара, свойства составляющих материалов и т. д. Растрескивание, разрушение волокон и образование отверстий — это некоторые из возможных способов разрушения. Здесь будет описана реакция армированных волокнами композитов на два типа таких нагружении. Одна методика использует тонкую летящую пластинку, осуществляющую очень короткий импульс (0,12—0,22 икс) при очень высокой скорости удара (до 2400 м/с), а другая методика использует пневмопушку, способную стрелять шарами различного диаметра при скоростях до 350 м/с.

Приложим теперь к размагниченному образцу внешнее магнитное поле, перпендикулярное плоскости пленки. При постепенном увеличении напряженности поля, как всегда при намагничивании ферромагнетика, происходит смещение стенок Блоха и домены с намагниченностью, направленной вдоль внешнего поля, расширяются за счет сужения доменов с противоположной намагниченностью {рис. 11.22, б). В коне концов, при достаточно высокой напряженности внешнего поля (поля смещения) домены с намагниченностью, противоположной этому полю, исчезают совсем и достигается полная намагниченность пленки вдоль поля.

То же, что и в режиме 3°, но 375 из 800 кг нагружаются на угол В% Непрерывно возрастающая динамическая нагрузка, приложенная посередине ползуна. При этом усилие, перпендикулярное плоскости скольжения, имело статическую составляющую, равную 300 кг и в процессе эксперимента дополнительно возрастало в пределах 0-:-80 кг, а боковое Оч-150 кг

Непрерывно возрастающая динамическая нагрузка, приложенная посередине ползуна. При этом усилие, перпендикулярное плоскости скольжения, имело статическую составляющую, равную 300 кг, и в процессе эксперимента дополнительно возрастало в пределах Os-80 кг, а боковое 0—150 кг

где /— приведённый коэфициент трения в направляющих (принимается равным 0,2); Z — усилие, перпендикулярное плоскости стола; Z = РОКР -f 2G для горизонтальных и Z= = 0,35fgKp + 2G — для вертикальных станков (2G—вес подвижных частей, принимаемый рав-

В зависимости от того, как ориентирована оптическая ось кристалла рубина по отношению к оси стержня, излучение лазера может быть поляризованным и неполяризованным. Когда оси параллельны, поляризация отсутствует. Когда ось стержня образует с оптической осью угол в 60 или 90°, излучение линейно поляризовано, причем вектор напряженности электрического поля в электромагнитной волне имеет направление, перпендикулярное плоскости, в которой лежит оптическая ось.

4°. Значения углов давления Ф для всего цикла движения кулачкового механизма могут быть определены графически с помощью следующего построения (рис. 26.19). Построим кривую si = S2 (ф1> зависимости аналога скорости s'z от перемещения $2. Перемещения s3 будем откладывать от точки В0, соответствующей нижнему начальному положению толкателя, в направлении его движения, а аналоги скоростей s? — в перпендикулярном направлении. Тогда, если соединить какую-либо точку Ь построенной кривой с осью вращения А кулачка, то из построения следует, что

Отклонение от плоскости обработанной поверхности определяется по равномерности просвета между ребром лекальной линейки и обработанной поверхностью, для чего необходимо приложить линейку проверяемым ребром к обработанной поверхности заготовки и проверить отклонение от плоскости в продольном, поперечном (перпендикулярном) направлении и по диагоналям,

Шаг сварных точек рекомендуют принимать: при сварке двух элементов t = 3d, при сварке трех элементов i = \d. Расстояние до кромки в направлении действия нагрузки рекомендуют брать t\ —2d; то же, в перпендикулярном направлении /2= l,5d.

Уравнение (6.42), не содержащее координаты х, указывает на то, что тепловые потоки в направлении, параллельном оси Ох, вдоль которой движется источник теплоты, ничтожно малы по сравнению с тепловыми потоками в перпендикулярном направлении, так как дТ/дх = 0. Это справедливо при v —»• оо. Однако уравнение (6.42) может использоваться для технических расчетов, когда скорость v, хотя и не стремится к бесконечности, но достаточно велика. В этом случае применяют замену

Образец металла, подготовленный для металлографического исследования, называют микрошлифом. При исследовании горяче- и холоднодеформированного металла шлифы обычно изготовляют в плоскости, параллельной направлению течения металла при формоизменении (продольные шлифы), реже - в перпендикулярном направлении (поперечные шлифы). На продольных микрошлифах определяют деформацию, которую претерпели зерна металла и неметаллические включения. Если изделие подвергалось ковке или штамповке, то важно изучить участки наиболее сложной гибки или большой вытяжки, а также объемы металла, на которые не распространялась деформация.

Изменение формы движущихся тел. Поскольку размеры тел в направлении движения сокращаются в соответствии с формулой (15.3), а в перпендикулярном направлении остаются неизменными, форма движущихся тел изменяется. Тело как бы «сплющивается» в направлении движения.

направлении движения и перпендикулярном направлении, вектор полной силы не коллинеарен вектору полного ускорения, т. е. вектору изменения скорости, вызываемого этой силой, как это показано на рис. 47. Как видно из уравнения (20.11), с вектором силы совпадает по направлению вектор изменения импульса. Вот почему в нерелятивистском случае различие между уравнениями Ньютона (19.1) и (19.3 а) чисто формальное и сводится к изменению обозначений.

Эта «деформирующая» сила не изменяет существенно формы твердой оболочки Земли, поскольку уже миленькие деформации, возникшие в оболочке, в состоянии компенсировать действие этой силы. Однако форма поверхности воды в океанах существенно изменяется: вдоль неоднородности поля тяготения появляются «горбы», а в перпендикулярном направлении уровень океана понижается (рис. 124). Каждый из этих пар «горбов» сохраняет свое положение вдоль линии, соединяющей центр Земли соответственно с центрами Солнца и Луны. Поскольку Земля совершает вращение, «горбы» и «впадины» перемещаются по поверхности Земли и вызывают периодическое повышение и понижение уровня воды в океанах. У берегов это явление выражается в приливах и отливах. Расчет показывает, что во время лунных приливов и отливов уровень воды максимально изменяется на 0,56 м. Это было бы справедливо, если бы вся поверхность Земли была покрыта водой. Фактически сложное влияние масс суши при перемещении «горбов» и «впадин» поверхности воды приводит к тому, что уровень ее в различных местах колеблется от нуля до 20 м (приблизительно). Очевидно, что в течение суток в данном месте бывает два прилива и два отлива.

Поскольку вектор ускорения не совпадает по направлению с вектором скорости, ускорение может быть разложено на две компоненты: в направлении скорости и в перпендикулярном направлении. Обе эти компоненты играют разную роль в изменении скорости движения.

центры шаров, и составляющие и. в перпендикулярном направлении (рис. 69, б). Для. составляющих vnl и и„2 все будет обстоять так же, как и при центральном ударе. Они в конце кон-а) б) цов окажутся равными, и для

В случае нецентрального удара можно разложить скорости шаров на составляющие (рис. 73): vnl и а„2 в направлении линии центров и Ни и vt2 в перпендикулярном направлении, а затем написать два уравнения, выражающих закон сохранения количества движения (черточками сверху по-прежнему отмечены скорости после удара):