Перпендикулярную плоскости

Этот момент пропорционален мощности силы Рк< что можно доказать следующим образ )м. Проводим через точку К (рис. 64, а) прямую тт, перпендикулярную направлению вектора скорости точки К на повернутом плане скоростей. Очевидно, что прямая тт имеет направление касательной к траектории точки К. Пишем выражение для мощности силы р..:

Разложим главный момент относительно произвольной точки О на две составляющие: Мг, параллельную R, и Ж2, перпендикулярную направлению R (рис. П.6).

как площадь проекции поверхности соприкосновения на плоскость, перпендикулярную направлению силы Р (на рис. 2.50 расчетная

Различают нормальные (растягивающие или сжимающие) напряжения ахх, оуу, агг и касательные или тангенциальные (сдвиговые) напряжения аху, ауг и др. Напряженное состояние твердого тела, таким образом, характеризуют тензором третьего ранга — таблицей из девяти чисел-компонентов а,/, где i и / принимают значения осей координат х, у, z. Первый индекс указывает координату, в направлении которой действует сила, а второй — площадку, перпендикулярную направлению указанной в нем координаты, к которой эта сила приложена. Тензор этот симметричный: в нем <зц — а/г.

для повышения стабильности частоты и мощности генераторов сантиметрового и миллиметрового диапазонов волн, а также для генерации СВЧ колебаний в диапазоне частот, где применение др. приборов (напр., транзисторов, лавинно-пролётных диодов] затруднено или невозможно. УМОВА ВЕКТОР (по имени рус. физика Н.А. Умова; 1846-1915) - вектор плотности потока энергии упругих волн; численно равен энергии, переносимой в ед. времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению потока энергии в данной точке. Направление У.в. совпадает с направлением переноса энергии волной.

Через точку b — конец ранее найденного отрезка pb плана скоростей (рис. 3.7, б) проводят линию, перпендикулярную направлению ВС, а из точки d, совпадающей с полюсом р, проводят линию, перпендикулярную CD. Пересечение указанных лучей обозначено точкой с. Отрезок рс изображает абсолютную скорость vr точки С, а отрезок be — относительную скорость vca. Величины этих скоростей определяют по формулам

Для решения задачи достаточно использовать лишь первое уравнение. Через точку е — конец ранее найденного отрезка ~ре (рис. 3.7, б), перенесенного для большей ясности чертежа на новое место (рис. 3.7, г), проводят линию, перпендикулярную направлению EG, а из точки /6, совпадающей с полюсом р, проводят линию,

где dA — площадь проекции элемента поверхности на плоскость, перпендикулярную направлению полета; Хтр -сила трения наружного потока о поверхность двигателя.

Тепловой поток 6Qn через элементарную площадку dF, перпендикулярную направлению п, будет равен:

на орбиту космич. аппарат имеет скорость, перпендикулярную направлению на центр Земли и равную м , то его орбита (при отсутствии возмущений) будет круговой. Согласно второму варианту определения (у поверхности Земли), первая К. с. имеет значение с = 7,91 км/с.

Этот момент пропорционален мощности силы />,., что можно доказать следующим образом. Проводим через точку К, (рис. 64, а) прямую тт, перпендикулярную направлению вектора скорости точки К. на повернутом плане скоростей. Очевидно, что прямая тт имеет направление касательной к траектории точки К-Пишем выражение для мощности силы Р:

Непосредственно ясно, что всегда, когда обобщенная координата q является плоским углом, соответствующая сила Q будет проекцией главного момента на ось, перпендикулярную плоскости угла q. Действительно, элементарная работа сил системы при повороте вокруг оси равна произведению элементарного угла поворота на сумму моментов всех приложенных сил относительно оси, перпендикулярной плоскости, в которой происходит поворот.

Говорят, что тело имеет плоскость материальной симметрии, если для любой i-й точки с массой mi можно найти другую точку с такой же массой, которая лежит на общем перпендикуляре к плоскости и на одинаковом от этой плоскости расстоянии, но по другую сторону от нее. Выберем в плоскости материальной симметрии произвольную точку О и проведем через нее перпендикулярную плоскости ось 2, а оси хну поместим в самой плоскости. Тогда для любой точки с массой mt и с координатами xt, y{, Z[ в теле найдется точка с той же массой т( и с координатами xt, y{, —Zi. Поэтому в суммах У]тгад и ?т^2/ также все члены попарно уничтожаются и

Доказательство. Возьмем произвольную точку О. Проведем плоскость П через MQ и главный вектор R0, отложенный из точки О. В плоскости II разложим М0 на параллельную R0 и перпендикулярную R0 составляющие. Проведем прямую /, перпендикулярную плоскости П, и возьмем произвольную точку N на этой прямой (рис. П.7).

В общем случае напряжение может быть не перпендикулярно плоскости рассматриваемого сечения; в этом случае для него принято обозначение р. Вектор полного напряжения р можно по правилу параллелограмма разложить на две составляющие: перпендикулярную плоскости сечения — нормальное напряжение он лежащую в плоскости сечения — касательное напряжение т (греческая буква «тау»), как показано на рис. 2.9.

через центр кольца О ось Ог, перпендикулярную плоскости кольца

Разложим вектор напряжения р на две составляющие: о — перпендикулярную плоскости сечения, и т — лежащую в плоскости сечения (рис. 18.5). Эти составляющие назовем так: а — нормальное напряжение, т — касательное напряжение.

Для решения выделим в слое жидкости бесконечно малый элемент с гранями dx и dy (рис. VIII-2). Грянь, перпендикулярную плоскости чертежа, примем равной В.

Для решения выделим в слое жидкости бесконечно малый элемент с гранями dx и dy (рис. VIII—2). Ширину грани, перпендикулярную плоскости чертежа, примем равной В. Рассмотрим приложенные к этому элементу силы и составим уравнение его движения. К элементу R направлении оси х приложены только касательные

Длина фронта L в представленном уравнении определена как проекция пространственной кривой линии на плоскость, перпендикулярную плоскости пластины. Полученное соотношение указывает на существенную зависимость формы фронта трещины от максимального уровня напряжения, а не от амплитуды напряжения.

9. Теория моментов. 1. Момент вектора относительно точки (или векторный момент). Момент вектора Р! относительно какой-нибудь точки В (рис. 8) есть вектор B0lt приложенный в точке В и имеющий: 1) модуль, равный произведению Рх • 8 модуля вектора Р, на расстояние 8 от точки В до этого вектора, 2) линию действия, перпендикулярную плоскости ВА1Р1, 3) направление такое, что точка, перемещающаяся по AJ3! от At к Рр поворачивается вокруг BG1 в положительном направлении.

J) Имеется в виду, что балка имеет плоскость симметрии, перпендикулярную плоскости изгиба.