Перпендикуляр опущенный

где а, — расстояние от середины венца (размер 0,5 Ь'} до точки пересечения с осью вала перпендикуляра, опущенного из середины поверхности контакта (размер — 0,5 С) наружного кольца подшипника; а2 — расстояние между точками пересечения с осью вала перпендикуляров, опущенных из середины поверхностей контакта наружных колец обоих подшипников.

2) сумма перпендикуляров, опущенных из точки О, на все его стороны, равна высоте треугольника (Od+Oe-\-Of=BC'). Сторона (или высота) треугольника принимается равной 100% сплава, тогда отрезок Ос соответствует концентрации компонента А, отрезок Оа — концентрации компонента В и отрезок Об — концентрации компонента С.

неподвижными все точки, лежащие на прямой АВ. Эта прямая называется осью вращения (рис. 1.104). Все точки тела при вращательном движении описывают дуги окружностей с центрами в основаниях перпендикуляров, опущенных из этих точек на ось вращения (это следует из условия неизменяемости расстояний между точками твердого тела).

Передаточное отношение равно обратному отношению длин перпендикуляров, опущенных из центров вращения на общую нормаль к сопряженным профилям, проведенную через точку их контакта.

где а, — расстояние от середины венца (размер 0,5 Ь') до точки пересечения с осью вала перпендикуляра, опущенного из середины поверхности контакта (размер — 0,5 С) наружного кольца подшипника; а2 — расстояние между точками пересечения с осью вала перпендикуляров, опущенных из середины поверхностей контакта наружных колец обоих подшипников.

7. Плоскости, перпендикулярные к траекториям двух произвольных точек а и Ь тела, пересекают мгновенную винтовую ось D в двух точках a и р, являющихся основаниями перпендикуляров, опущенных из а и Ъ на указанную ось, так что

1 ' \Р При равномерном вращении рычага сила Р равна Ь P=Q— , где а и Ь — длины перпендикуляров, опущенных из точки А на направления действия сил Р и Q.

Р\ ^Y*- \q При равномерном вращении рычага сила Р равна P—Q— , где а и Ь — длины перпендикуляров, опущенных из точки А на направления действия сил Р и Q.

где ии о — длины диагоналей: <р — угол между ними; ht и Й8 — длины перпендикуляров, опущенных из противоположных вершин на одну и ту же диагональ длины v.

где и и р — длины диагоналей; <р — угол между ними; hi и /га — длины перпендикуляров, опущенных из противоположных вершин на одну и ту же диагональ длины v.

1. Сумма всех перпендикуляров, опущенных из любой точки, находящейся внутри равностороннего треугольника, на каждую из его сторон, есть величина постоянная, равная его высоте, например для точки М (фиг. 66, а)

На примере рычага наилучшим образом выясняется физический смысл нового понятия — момент силы относительно точки. Моментом силы относительно точки называется произведение силы на плечо. Применительно к рис. 58 плечами будут являться расстояния р и q, а в общем случае плечом называется перпендикуляр, опущенный из точки, относительно которой берется момент, на линию действия силы.

На примере рычага наилучшим образом выясняется физический смысл нового понятия — момент силы относительно точки. Моментом силы относительно точки_ называется шюиз-^ведение силы на плеча^ Применительно к рис. 1.60 плечами будут являться расстояния р и q, а в общем случае плечом называется перпендикуляр, опущенный из точки, относительно которой берется момент, на линию действия силы.

где hi — перпендикуляр, опущенный из полюса ри плана скоростей на линию действия силы Р;. Угол между pi и Л,- равен ос(-,

Построение касательных для случая, когда кривая центров имеет только одну ветвь, показано на рис. 163; точка Q определяется здесь, как было показано выше. Перпендикуляр, опущенный из Q на касательную, проведенную из М к ортогональной окружности, пересекает линию центров г в точке N. Окружность с центром Q и радиусом QN пересекает прямую GQ в точках L' и L"; L'P' и L"P" — нормали к кривой в точках Р' и Р".

Рассматриваемая задача имеет два решения, причем прямая, перпендикулярная к биссектрисе РН, пересекает шатунную прямую АВ в точке /. Перпендикуляр, опущенный из точки / на

В этом случае задаются обе неподвижные шарнирные точки А0 и В0 переднего и заднего звеньев, а также прямолинейная траектория центра грузового крюка и его среднее положение D (рис. 216). Перпендикуляр, восставленный в точке D к направлению прямолинейного движения, и выбранное произвольно направление переднего звена пересекаются в полюсе Р. Пусть PD — диаметр поворотной окружности w. Тогда, пользуясь уравнением Эйлера—Савари, получаем следующее построение: прямая, проходящая через точку D и параллельная А0Р, пересекает поворотную окружность в точке X, а прямая ХА0 пересекает диаметр PD поворотной окружности в точке Y. Перпендикуляр, опущенный из точки Y на переднее звено, определяет шарнирную точку А; аналогично находим шарнирную точку В.

Перпендикуляр, опущенный из точки Е\ на прямую РцО{, является геометрическим местом пальца коромысла Сг; эта точка Ci принадлежит плоскости EiDi, и ее гомологические точки Сг,Сз, Q определяются построением конгруэнтных треугольников

Общепринятый метод описания пространственного объема заключается в задании уравнений, ограничивающих этот объем поверхностей. Применительно к РП МС, ограничивающие его поверхности Г,-,, j2, задаются положениями точки С захвата при изменении двух обобщенных координат ф^ и q^2 в некоторой области Фу-а-2 при постоянных значениях остальных обобщенных координат ф; (у =^= Ф- /и /2); любые допустимые малые изменения ф/ должны приводить к смещению точки С захвата в одну сторону от Г/,;г (так выделяется внутренняя сторона поверхности). Отсюда следует, что либо ф^ (у =f= /!, /2) должны принимать предельно допустимые значения фу, фз, либо (для вращательных кинематических пар) радиус-вектор точки С (перпендикуляр, опущенный из точки С на ось вращения пары у) должен быть перпендикулярен поверхности Г,-,^.

где Мст — условный крутящий момент привода, передаваемый на коленчатый вал через зубчатую муфту; ОЕ — перпендикуляр, опущенный из центра вращения коленчатого вала О на направление 1 — 1 (фиг. 29, а). Заменяя заключённую в скобках величину отрезком с мм (фиг. 29, а), получаем

(где hm = МС) есть центр остр емитель-ное ускорение, направленное перпендикулярно мгновенной оси; а== s.fis (где Лг — перпендикуляр, опущенный на е) есть вращательное ускорение, представляющее собой по величин* и направ-

а°> = иР-МС есть цент ростреми-тельное ускорение, направленное перпендикуляр-н о мгновенной оси; а6 = е/г (где h — перпендикуляр, опущенный на е) есть вращательное ускорение, представляющее собой по величине и направлению момент углового ускорения относительно точки М.