Поскольку распределение

Основными формами дискретной материи являются вещественные и полевые частицы. К первым пока можно отнести молекулу, атом, протон, нейтрон,- электрон; из частиц образуются макросистемы — тела; каждой из этих частиц соответствует античастица, время жизни которой в среде частиц ничтожно, поскольку происходит аннигиляция — взаимодействие античастицы с частицей с образованием новых вещественных или (и) полевых частиц. Ко вторым относятся: фотон, нейтрино, гравитон*, мезон (вещественная частица, являющаяся квантом ядерного поля). Другие частицы — «элементарные»; «виртуальные» — настолько неустойчивы (правда, время жизни я-мезонов тоже составляет 10~6 с), что пока энергетического значения не имеют.

Поскольку происходит обмен электронами, скорости этих двух реакций можно выразить двумя дпотностями токаДплотность тока равна силе тока на единицу площади поверхности) Ти i. При равновесии i = i = i0, если считать, что никакие другие электродные реакции на поверхности электрода не протекают; i0 называют плотностью тока обмена. Соответствующий электродный потенциал, так называемый равновесный потенциал, можно рассчитать по уравнению Нернста (см. 2.3). _^

Некоторые твердые диэлектрики характеризуются тем, что у них имеет место постоянная поляризация даже в отсутствии внешнего электрического поля. Такими, например, являются кристаллы кварца. Каждая элементарная ячейка решетки такого кристалла обладает постоянным дипольным моментом (дипольный момент равен произведению величины заряда и расстояния 8 между положительным и отрицательным зарядами) и все диполи одинаково ориентированы. Однако внешнее поле, создаваемое этой поляризацией, не обнаруживается, поскольку происходит раз-

ровать результаты программных испытаний на усталость, полученные при исследовании роли последовательности чередования напряжений различной величины. Результаты анализа свидетельствуют о том, что если амплитуда задаваемых напряжений варьируется по программе в виде ступенчатой схемы, а число циклов в каждом периоде варьирования (т. е. емкость программных блоков) выбирается таким, чтобы число блоков до разрушения образца было бы не менее 18—20, то долговечность стальных образцов не зависит от последовательности чередования напряжений, поскольку происходит как бы «перемешивание» амплитуд всего спектра нагрузок [1].

Из полученных данных следует, что использование пленки необходимо при измерении микротвердости образцов, в которых отсутствует трехмерноупорядоченная кристаллическая структура, поскольку происходит упругое восстановление материала после снятия нагрузки и удаления индентора. Это 'Относится к обработке при температуре ниже 2000—2100° С.

Исследования, выполненные независимо в СССР и в США, показали, что в станках с гидравлическим приводом при медленном перемещении ползуна по направляющим его мгновенная скорость является переменной, поскольку происходит попеременное слипание соприкасающихся деталей на контактной поверхности и их разъединение под влиянием действующей силы. Изменение скорости перемещения ползуна по направляющим отрицательно влияет на точность обработки и чистоту обрабатываемой поверхности. Результаты исследований показали, что предельная скорость неравномерного движения элементов направляющих из полимерного материала и чугуна является более высокой, чем предельная скорость чугунных деталей (табл. X. 5).

Очевидно, скорость химической реакции велика по сравнению с физическими процессами транспорта и диффузии в газовую фазу и не может играть определяющей роли. Что касается переноса вещества к границе электролит — газ, то можно считать, что данный процесс более быстрый, чем диффузия в прикатодном слое, поскольку происходит перемешивание электролита. Остается процесс диффузии в газовую фазу. Это и подтверждается величинами энергии активации реакции взаимодействия растворенного алюминия с углекислым газом.

Диффузионная сварка — разновидность сварки давлением — происходит за счет взаимной диффузии атомов контактирующих поверхностей при относительно длительном воздействии повышенной температуры и незначительной пластической деформации. Если процесс соединения протекает при наличии жидкой фазы, то потребность в давлении отпадает, поскольку происходит предварительное смачивание соединяемых поверхностей жидкой пленкой.

Мартенситное превращение. При нагреве низкотемпературная а-модификация титана, имеющая гексагональную ячейку, переходит в р-фазу с объемноцентрирован-ной кубической ячейкой. Однако закалкой из р-области р-фаза не фиксируется в нелегированном титане, поскольку происходит превращение ее в а'-фазу по мартенсит-ной схеме путем мгновенного сдвига кристаллической решетки даже при самых высоких скоростях охлаждения порядка 10000°/с [40].

В качестве объекта исследования выбрана высококремнеземистая область системы Li20—МеО (CaO, BaO, ZnO)—Ce02—SiOa с пределами содержания, мол %: Si02—65—85; Се02—0,5; Li20— 0—35; BaO—0— 35; СаО—0; 7,5; 15; ZnO—0; 7,5; 15; Учитывая литературные данные, предполагали, что стекла и покрытия на их основе, содержащие указанные окислы, могут быть устойчивы, кроме вышеприведенных факторов, и к воздействию у — излучения. В данной системе определены область стеклообразования, кристаллизационная способность в интервале 750— 1100°С, химическая стойкость стекол, температура размягчения и коэффициент теплового расширения стекол до и после кристаллизации, их микроструктура и фазовый состав. Для определения областей стеклообразования сплавлено 6 серий стекол при температуре 1400°С. В основу положена трехкомпонентная система Li 20— —ВаО—Si02, четвертым компонентом являются окислы CaO, ZnO или CaO -j- ZnO в количестве 7,5 и 15 мол. %, вводимые вместо Li20 для повышения жаростойкости стекол и покрытий на их основе изучаемой системы. Двуокись церия вводили в состав в количестве 0,50 мол. %. При этом наблюдали сужение области стеклообразования по сравнению с исходным сечением, как при введении СаО или ZnO, так и при суммарном их содержании. Причем чем больше их содержание, тем меньше область стеклообразования, поскольку происходит эквимолекулярная замена ими окиси лития.

Поскольку распределение сил, действующих на цилиндр со стороны

Профиль избыточного статического и полного давлений формируется таким образом, чтобы обеспечить необходимый начальный запас энергии при заданной длине канала. Поскольку распределение вращательных скоростей при 3&= const не изменяется, то из уравнения радиального равновесия следует, что в одном и том же сечении при изменении длины канала распределение радиального градиента статического давления по радиусу канала также остается неизменным. Следовательно, профили статического и полного давлений в каждом сечении при изменении длины канала будут эквидистантно смещаться в соответствии с изменением абсолютных величин давления (рис. 3.2).

Поскольку распределение глубины термоусталостных трещин на поверхности имеет статистический характер и их появление прекращается начиная с определенного количества циклов охлаждений (рис. 5.30), можно предполагать, что выраженный формулой (5.30) закон роста глубины трещин от количества циклов очистки действителен не только для трещин с максимальной глубиной, но и любого другого размера. В этом случае величина то выражает количество очисток необходимых для появления первой трещины в заданной точке поверхности.

дельным током диффузии восстановления кислорода. В этом диапазоне дифференциальное сопротивление поляризации весьма велико (см раздел 2.2.3.2 и рис. 2.4). Поскольку распределение тока регулируется параметром поляризации определяемым по формуле (244) очевидно, что расстояние проникновения защитного тока может быть' указано только в пределах этого диапазона потенциалов. Во всех примерах при различном расположении анодов получаются уравнения вида

Ограничение ф^ определяет большую часть линии уровня 0 при z > 0, а ф" — при z <; 0. Поэтому в случае несимметричного ограничения ф^ — ФТ линии уровня в верхней и нижней полуплоскостях соединяются отрезком, параллельным оси Од; (рис. 8, б). Заметим, что ограничения ф^, ф" влияют на распределение сервиса лишь при значениях, меньших тс/2. Однако, если ограничения наложены и на другие углы поворота, то, как будет показано ниже, существенным оказываются и значительно большие величины <)>1, ф*. Пусть теперь ограничения имеют место лишь для пары Kz. При отсутствии других ограничений для любой ориентации захвата имеют место два решения, различающиеся знаком ф2-Поэтому достаточно рассмотреть симметричный случай <»j= — <)4 (если значения — фз и Фа различаются, то распределение сервиса совпадает с симметричным случаем, когда оба ограничения равны максимальному из этих углов). Поскольку распределение сервиса

Поскольку распределение зазоров происходит по кривой Гаусса, то крайние значения их - 16 и 28 мкм - будут встречаться редко.

Ограничение ф^ определяет большую часть линии уровня 0 при z > 0, а ф" — при z <; 0. Поэтому в случае несимметричного ограничения ф^ — ФТ линии уровня в верхней и нижней полуплоскостях соединяются отрезком, параллельным оси Од; (рис. 8, б). Заметим, что ограничения ф^, ф" влияют на распределение сервиса лишь при значениях, меньших тс/2. Однако, если ограничения наложены и на другие углы поворота, то, как будет показано ниже, существенным оказываются и значительно большие величины <)>1, ф*. Пусть теперь ограничения имеют место лишь для пары Kz. При отсутствии других ограничений для любой ориентации захвата имеют место два решения, различающиеся знаком ф2-Поэтому достаточно рассмотреть симметричный случай <»j= — <)4 (если значения — фз и Фа различаются, то распределение сервиса совпадает с симметричным случаем, когда оба ограничения равны максимальному из этих углов). Поскольку распределение сервиса

Имеется несколько причин нестабильности процесса испарения. Одна из них состоит в том, что лазерный луч в сечении имеет неравномерное распределение интенсивности, которое приводит к неоднородности воздействия на обрабатываемый материал, и поскольку распределение интенсивности подчиняется закону Гаусса, то глубина испаряемого материала уменьшается от центра к периферии. Устранение данного недостатка представляет определенную сложность.

Поскольку распределение атомов предполагается произволь ным, относительные парциальные молярные энтропии могут быть по (П-13) и (П-14) приравнены к таковым для идеальных растворов,

Для изучения распространения ударной волны и получения некоторых ее характеристик представляет интерес исследование развития пограничного слоя при внезапном возникновении движения. С этой целью в качестве экспериментальной установки была применена так называемая «ударная» аэродинамическая труба. В настоящей статье описаны экспериментальные исследования некоторых неустановившихся кратковременных процессов в пограничном слое. Одним из таких процессов является развитие пограничного слоя на стенках «ударной» трубы. Этот процесс представляет интерес, поскольку в нем выявляется причина отклонения потока от идеального, который согласно теории невязкого потока описывается разрывной (ступенчатой) функцией. Другая задача связана с рассмотрением процесса развития пограничного слоя до достижения им установившегося состояния на моделях, укрепленных внутри «ударной» трубы. Это явление представляет особый интерес для изучения кратковременных неустановившихся и установившихся потоков, обтекающих модели, поскольку распределение давления на моделях зависит от состояния пограничного слоя.

На рис. 1 приведена зависимость длины невозмущенного потока, отнесенной к длине хорды модели (длина хорды равна 100 мм), от скорости или числа Маха невозмущенного потока. Поскольку распределение давления наблюдается f2ff на длине, равной не- ^ скольким хордам, то Ц Гд0 устойчивое состояние ^ потенциального течения i^f^ gg сохраняется в широком ^ ц диапазоне чисел Маха 11 GO от низких дозвуковых ^ до сверхзвуковых зна- '§ fs ^0 чений. На рис. 2 пред- SJ § ставлена зависимость ^ числа Рейнольдса для & модели с длиной хорды о