Последнее равенство

Повреждающая энергия. Согласно4 энергетическим представлениям об усталостном разрушении, последнее происходит в результате накопления металлом повреждающей энергии, связанной с пластическим деформированием при циклическом натружении. Повреждающая энергия Ed, необратимо поглощенная металлом и представляющая собой изменение внутренней энергии, может быть выражена как разность двух энергий: Ed—Es—?«, где ?% — суммарная рассеянная энергия, т. е. подводимая или затраченная механическая энергия; Е, — энергия, не участвующая в накоплении усталостных повреждений и выделяющаяся при циклическом деформировании в виде тепла.

Ma. Это, вероятно, связано с тем, что на катоде выделяется водорода намного больше, чем в других электролитах. В случае меднения частицы корунда осаждаются легче из щелочных комплексных электролитов, чем из кислых, не содержащих дополнительных агентов. Можно допустить, что определенные составные части электролита и условия электролиза способствуют или зарастанию покрытием частиц, оказавшихся на поверхности катода, или их выталкиванию. Последнее происходит благодаря предположительному появлению так называемой выравнивающей способности электролита и адгезионного взаимодействия между частицами и катодной поверхностью.

Расчет конденсатопроводов с протейанием в них двухфазной среды (вода и пар) значительно осложняется, во-иервъгх, потому, что явления транспорта двухфазной среды для условий протекания ее по конденсаггоироводам недостаточно изучены, во-вторых, потому, что в период «ротекания по конденсатошроводу меняется соотношение весов пара и воды в двухфазной qpe«e. Последнее происходит или за счет образования «овонхэ пара, вследствие падения давления, или за счет .'конденсации пара, ввиду наличия тепловых потерь.

мальной работы турбины. Последнее происходит потому, что при работе конденсационной турбины на холостом ходу и при малых нагрузках температура отработавшего пара всегда выше, чем должна быть при большой нагрузке и полном вакууме в конденсаторе.

При пуске турбины следует избегать длительной (более 15—20 мин) работы ее на холостом ходу, так-как это ведет к перегреву выхлопной части, расцентровке валов и нарушению нормальной работы турбины. Последнее происходит потому, что при работе конденсационной турбины на холостом ходу и при малых нагрузках температура отработавшего пара всегда выше, чем должна быть при большой нагрузке и полном вакууме в конденсаторе.

Рассматривая установившееся состояние после окончания процесса прогрева металлической стенки (рис. 7-1), можно видеть, что температура наружной (необогреваемой) поверхности установилась ниже, чем внутренней. Последнее происходит потому, что наружная поверхность отдает часть тепла в окружающую среду. Чем сильнее отвод тепла от наружной поверхности, тем ниже установится ее температура и тем больший поток тепла будет идти через стенку. Значит, и разность температур между поверхностями стенки будет большей. Как от разности электрических потенциалов между концами проводника зависит сила тока в нем, так и от разности температур между двумя частями предмета зависит поток тепла в нем.

В действительности, вследствие потерь в процессе расширения, последнее происходит не по адиабате, а по политропе, и состояние пара по выходе из сопел и рабочих лопаток характеризуется на рис. 66—III не точками /' и 2, а точками I" и 2'.

нем положении, рычаг управления 16 отпущен. Золотники 15 и 20 под действием пружины 19 находятся напротив друг друга в крайних положениях. После включения насоса 1 давление жидкости во всех магистралях повышается. Так как полость Д соединена с баком, то поршень двухштокового цилиндра 8 перемещается вправо. Это приводит к перемещению золотника 7 вправо. При этом ход до открытия углубления & больше хода до перекрытия канала с и открытия расточки а (последнее происходит одновременно с перекрытием канала с). Это обеспечивает надежность переключения золотника 7 и удержания его в этом положении. Излишек жидкости перетекает через обратный клапан 5 в полость противоположного плунжера двухштокового цилиндра 11. Переключение золотника 7 вправо приводит к тому, что полость рабочего цилиндра 12 соединяется через углубления Ь и а с баком, а углубление с перекрывается. Следовательно, ползун 14 под действием подъемных цилиндров 10 поднимается вверх до упора и продолжает удерживаться на весу до нажатия на рычаг управления 16.

Так, сначала для разделения РЗЭ на катионитах использовали 5%-ный раствор лимонной кислоты, нейтрализованной аммиаком до рН = 3. Позднее было установлено, что разделение этих ионов также успешно может быть осуществлено 0,1%- и 0,5%-ными растворами лимонной кислоты, нейтрализованными аммиаком до pH = 5-f-8. Использование растворов с рН~8 по-.зволило получить высокие концентрации РЗЭ в элюате и увеличить производительность ионообменных процессов [70, 71]. Как указывалось выше, наибольшее применение для разделения РЗЭ нашли растворы ЭДТА или трилона Б. Преимуществом растворов трилона Б по сравнению с растворами-оксикислот (лимонной и т. д.) является небольшая зависимость десорбирующего действия от значения рН и возможность практически полной регенерации ЭДТА и ее многократного использования [70, с. 458]. Являясь многоосновной карбоновой кислотой, ЭДТА образует устойчивые отрицательно заряженные комплексные соединения с РЗЭ даже в относительно кислых средах. Константы устойчивости РЗЭ с ЭДТА изменяются от La к Yb в пределах рК = = 15,304-18,70. При взаимодействии РЗЭ с трилоном Б происходит подкисление растворов. Оно приводит к разрушению менее прочных комплексонатов — La, Nd и др., в то время как более прочные комплексы Sm, Gd и т. д. продолжают существовать. Освободившиеся ионы (La, Nd и т. д.) сорбируются катионитом, вытесняя ионы водорода (аммония), которые в свою очередь снова разрушают наименее устойчивые комплексы. Эти процессы многократно повторяются и приводят к отделению одних ионов РЗЭ от других. Однако таким путем редко удается получить индивидуальные РЗЭ высокой чистоты. Дело в том, что при понижении величины рН ниже критической комплексонаты РЗЭ разрушаются и выпадает малорастворимый осадок ЭДТА. Осадок забивает колонки и разделение РЗЭ прекращается. Низкая растворимость ЭДТА диктует необходимость использования ее разбавленных растворов (0,1 — 1%) с высоким значением рН (8,0— 8,5) и использования катионитов в Н—Na- или Н—ЫШ-формах. Применение катионитов в Н—Na- или Н—ЫШ-формах и разбавленных растворов трилона Б приводит к большим затратам времени на разделение и к низкой степени разделения РЗЭ. Последнее происходит потому, что РЗЭ, освободившиеся из комплексо-ната, не успевают сорбироваться катионитом в узкой зоне и «размываются» по всей длине колонки. Для устранения этих нежелательных явлений можно использовать дополнительную колонку с катионитом в Fe-форме, расположенную следом за первой колонкой.

охлаждении создадут угрозу коробления композита. Коробление может произойти также из-за того, что одна сторона материала нагрета больше или меньше другой. Последнее происходит вследствие неравномерного нагрева или охлаждения оборудования. Снижение скоростей нагрева и охлаждения или более тщательная разработка конструкций оборудования могут снять эту проблему.

В случае линейного изменения величины проходного сечения / дроссельной щели золотника по времени t, отсчитываемом от момента начала торможения, последнее происходит с постоянным замедлением, что соответствует постоянному давлению р в полости торможения (предполагаем, что жидкость из золотника без противодавления сливается в бак) в течение всего времени торможения.

В последнее равенство подставим vc из уравнения (17.2):

Запишем последнее равенство применительно к условиям задачи:

Вычислим скорость г>абс точки Л в абсолютном движении. С этой целью продифференцируем последнее равенство по t, считая греческие координаты точки , т), ?, радиус-вектор г0< и орты /, / и k функциями от t:

Положив v* = x, последнее равенство можно записать так:

Последнее равенство можно тогда переписать так:

Из рис. 1.45, в следует, что Р^1=М0(Р^) — момент равнодействующей относительно любой точки, а по формуле (1.26) Л4ГЛ= =SAl0(Fft). Поэтому последнее равенство можно переписать в виде

Подставив найденные значения работ сил в последнее равенство, получим работу, совершенную силой F:

и As = иср А? = (УЗ + Подставим эти значения а и As в последнее равенство:

Введя в последнее равенство принятое обозначение, получим основное уравнение динамики вращающегося тела, выражающее прямо пропорциональную зависимость между действующим на тело вращающим моментом и полученным вследствие этого угловым ускорением:

Отношение Did— с называется индексом пружины; введя эту величину в последнее равенство, получим

Следовательно, в окончательном виде последнее равенство запишется так: