Последнего соотношения

Таким образом, если построить силовой многоугольник уравновешенной системы сил (рис. 1.21, в), то он получится замкнутым, т. е. замыкающий вектор Fz=0, так как конец последнего слагаемого вектора совпадает с началом первого.

на то, что равнодействующая сила R всегда направлена от начала первого слагаемого к концу последнего слагаемого. Иными словами, стрелка равнодействующей силы всегда направлена на-

При получении последнего слагаемого было использовано та обстоятельство, что гидростатическая составляющая приложенных напряжений не совершает работы на пластических дефор-

На каждом шаге нагружения применяется метод итераций. В каждой точке тела определяется величина пластической части деформации, и ее значение является начальным для очередного шага, который состоит в решении задачи линейной упругости, когда исходя из указанного выше начального условия определяется поле приращений упругой части деформации. Приращение полной деформации (сумма начального приращения пластической части и вычисленного приращения упругой части деформации) подставляется в зависимость, обратную к (22), после чего определяется полное приращение напряжений дц.. Новое значение поля приращений пластической части деформации получается из последнего слагаемого уравнения (22) при подстановке в это уравнение вычисленного значения дц. Найденные таким образом приращения пластической части деформации ёФ> являются начальными для очередного шага итеративного цикла, который повторяется до достижения заданной, точности.

Следует отметить, что на скорость продольных волн вдоль волокон новый член ZsF3 в формуле (3.55) практически не повлияет, так как ZB = уврв ничтожно мало по сравнению с другими слагаемыми. Однако при расчете скорости продольных волн поперек волокон коэффициент структуры k = —1, что приведет к заметному возрастанию последнего слагаемого.

Третье и четвертое слагаемые (рис. 16.37, гид) полного перемещения стержня представляют собой перемещения точек оси, происходящие соответственно от поворота левого концевого сечения на угол фл при неподвижном правом концевом сечении и от поворота правого концевого сечения на угол фв при неподвижном левом концевом сечении. В обоих этих случаях в стержне возникает изгиб. Определение пятого, последнего, слагаемого полного перемещения состоит в учете влияния нагрузки, непосредственно приложенной

где каждая сила множится на вариацию -соответствующего ей 'перемещения, и интегрирование * выполняется вдоль границы а = const. Вычислим интеграл от последнего слагаемого в выражении (5.60), заменяя Ф2 его значением ло (5.12):

После пребразования последнего слагаемого получим:

Формула (0. 24) при и = со0 теряет смысл, так как знаменатель последнего слагаемого обращается в нуль. При этом возникает резонанс (совпадение частоты возмущающей силы и частоты собственных колебаний); в этом случае процесс изменения перемещения будет неустановившимся, т. е. будет соответствовать формуле, содержащей член, в котором множителем является время:

Вычисление последнего слагаемого справа в соответствии с (4.2) дает PI Л q Р3 хэ q

Для последнего слагаемого в условии (4.158) после выполнения интегрирования запишем

Из последнего соотношения будут получены два значения угла а. Вопрос о пригодности того или другого значения решается испытанием на станке: противовес mi на выбранном расстоянии г±

Из последнего соотношения легко установить нижний предел

Из последнего соотношения следует

Из последнего соотношения видно, что постоянным показателем остается только величина D, поскольку не зависит от масштаба измерения (п) и является характеристикой данной линии Кох. С геометрической точки зрения фрак-

Из последнего соотношения и (19.16) получим Szm+i
Из последнего соотношения видно, что постоянным показателем .остается только величина D, поскольку не зависит от масштаба измерения (п) и является характеристикой данной линии Кох. С геометрической точки зрегшя,фрак-тальная размерность является показателем того, насколько плотно эта линия

Из последнего соотношения легко установить нижний предел для чисел 22: 22>0,5(23 — z\).

Из последнего соотношения следует

Из последнего соотношения будут получены два значения угла ее. Вопрос о пригодности того или другого значения решается испытанием на станке: противовес т\ на выбранном расстоянии гх

Из последнего соотношения следует, что влияние конвекции уменьшается с уменьшением А/ и б3. Кроме того, оно зависит от угла \\i мгжду направлениями сектора температурного градиента л вертикалью. С уменьшением я; влияние конвекции уменьшается. Следовательно, плоский слон вещества целесообразно располагать горизонтально, а тепловой поток направлять сверху вниз. Экспериментально влияние конвекции может быть обнаружено в опытах при разных значениях /\i, 8 к ijj. Если эти различные услов ш приводят к одному и тому же значению К = К31;, то можно считать, что влияние конвективного теплообмена является пренебрежимо малым н ej;--=l.

Таким образом, винтовая пара должна быть отнесена к кинематическим парам V класса, так как имеется только один независимый параметр, определяющий положение винта в гайке. Из последнего соотношения следует: если угол а подъема резьбы -равен нулю (а = 0), то z = 0, и мы получаем только вращение звена вокруг общей оси пары. Следовательно, винтовая пара переходит