Постоянной величиной

Термический КПД цикла двигателя внутреннего сгорания увеличивается с ростом степени сжатия г. Нетрудно получить аналитическую зависимость т)( от е, например, для цикла со сгоранием при v = const. При постоянной теплоемкости

При постоянной теплоемкости ср увеличение коэффициента

Термический КПД цикла двигателя внутреннего сгорания увеличивается с ростом степени сжатия е. Нетрудно получить аналитическую зависимость r\t от е, например, для цикла со сгоранием при o=const. При постоянной теплоемкости

При 'постоянной теплоемкости газаср = =const уравнение (6.94а) может быть представлено в следующих модификациях:

Рис. 4-1. Графическое изображение постоянной теплоемкости в системе координат t — с

Политропными называют процессы, происходящие при постоянной теплоемкости и вызываемые подводом тепла к рабочему телу или отводом тепла от него.

Пусть ?/ есть количество теплоты, отдаваемое телом в единицу времени. Предполагая, что жидкость идеальна и несжимаема, величину q определяем с помощью следующих параметров: характерного размера / тела; скорости w жидкости вдали от тела; градиента температуры Т, равного разности между температурами тела и жидкости вдали от тела (при этом предполагается, что температура тела поддерживается постоянной); теплоемкости си коэффициента теплопроводности К жидкости. Следовательно, можно написать

Коэффициент прямой отдачи тепла в канале, представляющий собой отношение количества тепла, воспринятого поверхностью нагрева от потока среды за счет ради анионного теплообмена, к тому количеству тепла, которое отдал бы 'поток, если его охладить от входной температуры 7\ до температуры тепловоспринимающей поверхности Tw, при постоянной теплоемкости среды будет равен:

При 9 = const и постоянной теплоемкости усредненная по сечению потока продольная составляющая градиента температуры также остается постоянной и равной

Ас = цАх + (1—Ц.)АГ- (3.20) При постоянной теплоемкости газа ср= = idem уравнение (3.20) может быть записано в двух модификациях:

При известной величине постоянной теплоемкости газа приближенно количество тепла, получаемого им, может быть подсчитано по одной из следующих формул.

Для каждого конструкционного материала этот коэффициент при фиксированных температуре и давлении оказывается постоянной величиной. Это значительно упрощает решение поставленной задачи.

Угловая скорость ведущего звена в пределах цикла установившегося движения обычно не является постоянной величиной. Колебания угловой скорости обусловливаются двумя причинами:

величины. Конечно, могут быть частные случаи, когда любая из этих величин будет постоянной величиной. Если жг они все постоянные, то мы получаем обычное выражение кинетической энергии для звена с постоянной массой.

В каждом тройном сплаве сумма концентраций трех компонентов является постоянной величиной, т. е. % Л + % В+% С=100% (так же, как и для двойных сплавов % А + % В = 100%), и равна оси концентрации АВ.

При суперфинише подача брусков на один оборот детали не является постоянной величиной, поэтому основное (технологическое) время устанавливается на основании хронометража. Толщина снимаемого слоя металла 0,005—0,020 мм; продолжительность обработки обычно лежит в пределах 0,2—0,5 мин.

Так как V и Va различаются только постоянной величиной V (0) [см. уравнение (293) ], то можно считать

Из уравнения (35) можно сделать следующие основные выводы. Полная защита будет при силе коррозионного тока /" равной нулю. Так как коэффициент b является для каждого отдельного случая сравнительно постоянной величиной, меньше единицы, то, следовательно, степень защиты будет тем больше, чем больше сила защитного слоя 1п, вплоть до значения, при котором произведение Ып достигает величины, равной силе тока коррозии /(" без защиты протектором.

Следует указать, что под влиянием катализаторов порядок реакции может измениться. Так, диссоциация аммиака идет в газовой фазе по уравнению второго порядка, а при каталитическом действии твердого ванадия реакция идет по нулевому порядку, т. е. без влияния концентрации реагента, она остается как бы постоянной величиной. Решение уравнений для расчета обратимых гомогенных реакций не рассматриваем ввиду их большой сложности и сравнительно узкого применения таких расчетов.

Упругое скольжение происходит не по всей дуге обхвата ац, а по дуге aci, называемой дугой скольжения. Дуга скольжения располагается со стороны сбегания ремня со шкива. Со стороны набегания ремень имеет дугу покоя at—aci, по которой он движется вместе со шкивом без скольжения, имея наибольшую нагрузку. При холостом ходе упругое скольжение и дуга скольжения равны нулю. По мере роста полезной нагрузки (силы Ft) дуга скольжения растет, когда acl=ai наступает буксование передачи. При буксовании полезная нагрузка не может быть передана, т. е. тяговая способность ремня исчезает. Таким образом, упругое скольжение не является постоянной величиной, а зависит от значения нагрузки.

Так как движение происходит под действием центральной силы, то момент количества движения точки является постоянной величиной. Найдем проекции момента количества движения на оси х, у, г:

т. е. функция Гамильтона для стационарных связей и консервативных сил является постоянной величиной, равной полной механической энергии системы.