Постоянном начальном

' Один из вариантов магнитного упрочнения (способ Бассета) состоит в закалке с 900-1200°С а расплаве солей при 200-400°С в постоянном магнитном поле 1000-3000 э, создаваемом с помощью катушек, расположенных вокруг закалочного бака. После выдеряпйг в течение 20 мин производят закалку л воду, обработку холодом (да*; перевода остаточного аустенита в мартенсит) и отпуск при 150—250?С Магнитная обработка низколегированных сталей (0,3-0,4% С; 1% От; 0,3-1% Мо) повышает прочность на. 10-20% по сравнению g исходной. ,

Регуляторы с торможением вихревыми токами. Магнитоиндукционный регулятор представляет собой металлический диск /, вращающийся в постоянном магнитном поле (рис. 82). При вращении диска в нем возникают вихревые токи, создающие магнитное поле, которое, взаимодействуя с полем постоянного магнита 2, препятствует вращению диска.

Регулятор с торможением вихревыми токами показан на рис. 31.11. Он представляет собой металлический диск 1, вращающийся в постоянном магнитном поле. При вращении диска в нем возникают вихревые токи, создающие магнитное поле, кото-

4.1. Сила, действующая на заряженную частицу. Гауссова система единиц (112). 4.2. Заряженная частица в однородном постоянном электрическом поле (118). 4.3. Заряженная частица в однородном переменном электрическом поле (122). 4.4. Заряженная частица в постоянном-магнитном поле (124). 4.5. Размерности (127). 4.6. Магнитная фокусировка при повороте на угол 180° (128). 4.7. Принцип ускорения заряженных частиц в циклотроне (129). Задачи (131)."

8.1. Уравнения движения вращающегося тела (245). 8.2. Кинетическая энергия вращательного движения (254). 8.3. Уравнения Эйлера (257). 8.4. Прецессия спина в постоянном магнитном поле (261).

4.4. Заряженная частица в постоянном магнитном поле

Уравнение движения частицы, имеющей массу М и заряд q, в постоянном магнитном поле с индукцией В имеет следующий вид:

. В обычном циклотроне заряженные частицы движутся в постоянном магнитном поле по почти спиральным орбитам, как мо описано в отрывке «Из истории физики», приводимом в конце главы. После каждого полуоборота частицы ускоряются

где через Е обозначена энергия. Предельная энергия протона с нерелятивистской скоростью в постоянном магнитном поле

8.4. Прецессия спина в постоянном магнитном поле

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном поле движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с [г--мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10~6 с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся (^--мезонов, так и для ^--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле.

форсунок при одинаковых начальных давлениях тем меньше, чем выше их мощность. Описанное свойство наглядно представлено на <построеннном в безразмерных координатах графике на рис. 5-14. Сплошная кривая линия представляет собой зависимость среднего размера капель от мощности форсунки при постоянном начальном давлении мазута. Точками на этой линии обозначены форсунки с безразмерной производительностью:

В результате, термический к. п. д. цикла Ренкина при постоянном начальном давлении растет непрерывно с повышением температуры перегретого пара, однако значительно медленнее, чем к. п. д. цикла Карно (фиг. 51). С повышением перегрева резко возрастает рабочая площадка цикла Карно и уменьшается степень ее заполнения циклом Ренкина. На фиг. 52 изображены в различном масштабе рабочие площадки циклов Ренкина, имеющих постоянное начальное давление (55 ата) и различную температуру перегретого пара (263—500° С), вписанные в общий прямоугольник, изображающий рабочую площадку соответствующих циклов Карно с такими же начальной и конечной температурами.

Из приведенных данных об изменениях термического к. п. д. и внутреннего относительного к. п. д. следует, что абсолютный внутренний к. п. д. t\t действительного цикла, при постоянном начальном давлении пара, с повышением начальной температуры воз-

Наименьшее статическое давление в камере смешения наблюдалось в эксперименте авторами в районе среза парового сопла. Дальнейшая степень нарастания статического давления определяется температурой охлаждающей жидкости Т0 ж, коэффициентом инжекции (при постоянном начальном давлении пара роп) и геометрией камеры смешения. Увеличение роа, Топ, уменьшение и, увеличение степени сужения камеры смешения приводят к росту статического давления в ней.

Если сравнивать работу турбины при СД с работой при постоянном начальном давлении и сопловом регулировании, то выгода от применения СД уменьшается. При сопловом регулировании обычно регулировочную ступень выполняют с четырьмя группами сопел, из которых последняя предназначена лишь для дополнительного расхода пара при работе на сниженных в пределах допуска параметрах пара или в случае предусмотренной проектом перегрузки турбины. Первые две группы сопел, как

ПРИ ПОСТОЯННОМ НАЧАЛЬНОМ ДАВЛЕНИИ ПАРА

IX.3. Регулирование конденсационных энергоблоков при постоянном начальном давлении плра IX.4. Особенности регулирования энергоблоков при скользящем начальном давлении пара . . . IX.5. Пути совершенствования систем автоматического регулирования паровых турбин .....

Тепловой процесс. Пусть дана плоская стенка толщиной 6, теплофизические свойства которой характеризуются параметрами К, с, р, а. Стенка подвергается несимметричному нагреванию: с одной поверхности она омывается горячей средой с температурой Тт, а с другой — холодной с температурой ТВ<ТГ. Теплообмен стенки со средами происходит согласно граничным условиям третьего рода. При постоянном начальном распределении температуры по толщине стенки процесс теплопередачи через такую стенку представляется следующей системой уравнений:

На рис. 5-21,а была показана многоступенчатая турбина, на которой были проведены исследования сепарации влаги из проточной части. Удаление влаги производилось одновременно из двух камер. В опытах было отмечено, что с ростом отношения скоростей (и/с0)1 предыдущей ступени коэффициент сепарации гз падает (рис. 8-13,а и б, номера кривых соответствуют положению вла-гоулавливающей камеры, см. рис. 5-21,а). Влияние частоты вращения ротора многоступенчатой турбины на эффективность влагоудаления при постоянном начальном и конечном давлениях показано на рис. 8-13,6.

С повышением начальной температуры пара ^о при постоянном начальном давлении значение Яа возрастает заметно, однако значения hr.3 и <7т.а также возрастают, но несколько медленнее. В результате удельная выработка эа с ростом начальной температуры несколько увеличивается.

В реальном процессе работы пара учитывается внутренний относительный КПД турбины \\oi- С ростом начальной температуры при постоянном начальном давлении или при применении промежуточного перегрева пара значение цы возрастает, что способствует увеличению теплоперепада пара и росту удельной выработки, хотя одновременно увеличивается энтальпия отработавшего пара /гт: