Постоянном передаточном

Это и есть уравнения адиабаты идеального газа при постоянном отношении теплоемкостей (k = const). Величина

Это и есть уравнения адиабаты идеального газа при постоянном отношении теплоемкостей (k—const).

При постоянном отношении угловых скоростей обоих валов основная форма колес получается в виде простых тел вращения, геометрическая ось которых совпадает с осью соответствующего вала. Круглые колеса работают с постоянным передаточным отношением, а переменное передаточное отношение может быть получено при помощи некруглых (эллиптических, сердцевидной формы и т. п.) колес (рис. 63—65).

Указанные данные были получены при одних и тех же относительных амплитудах напряжений 0,7ат. Однако изменение состава сплава за счет легирующих элементов, а также за счет примесей неизбежно влечет повышение (как правило, в пределах одного фазового состава) его предела текучести. При равной относительной амплитуде напряжений в долях от предела текучести абсолютный уровень максимальных напряжений в цикле изменялся пропорционально фактическому пределу текучести. Таким образом, на изменение долговечности сплавов влияли два фактора: изменение химического состава и изменение уровня напряжений. Так как при проведении циклических испытаний (Я = 0) надрезанных образцов с ат = 4,8 в вершине надреза реализовывался симметричный жесткий режим нагружения, а уровень деформаций там был пропорционален амплитуде напряжений а (при постоянном отношении а/ат = 0,7), уравнения Коффина можно записать для данного частного случая в виде: oNm = Cj. На рис. 78 показана зависимость малоцикловой долговечности сплавов надрезанных образцов в отожженном состоянии (ПТ-ЗВ с 2,5 % AI, ПТ-ЗВ, ПТ-7М, ВТ5-1, ВТ6С) при амплитуде напряжений 0,7ат (/?=0) и надрезе с скт = 4,8 от предела текучести а0>2. Как

6. Найти такую кривую, лежащую в вертикальной плоскости, что если по ней заставить двигаться материальную точку, то реакция этой кривой должна находиться в постоянном отношении k к нормальной составляющей силы тяжести (k = 1 — прямая, k = 2.— циклоида, ...).

В более общем случае неоднородного распределения напряжения по поверхности в результате действия системы сил PI, которые возрастают в постоянном отношении, мы можем характеризовать напряжения на любом элементе площади поверхности только одной силой, скажем наибольшей Рг, причем вероятность разрушения тела под действием силы, меньшей или равной Plt есть

зависимости от отношении -г-, — и -=- при постоянном отношении — =

точках имеет одно и то же численное значение. Позже, в 1848г., Ж. Бертран показал, что это выражение справедливо для всех механических явлений, и назвал его критерием Ньютона. Такое название это выражение носит по настоящий день. Свою мысль Ньютон сформулировал следующим образом: «Пусть две материальные системы подобны между собою и состоят из одинакового числа подобным образом расположенных частиц, причем каждая частица одной системы подобна и масса ее пропорциональна массе частицы ей соответствующей другой системы и плотности частиц находятся в постоянном отношении; пусть эти частицы по прошествии пропорциональных промежутков времени начинают двигаться подобным образом (принадлежащие одной системе друг относительно друга и принадлежащие другой также друг относительно друга); если при этом частицы той же системы не касаются друг друга, за исключением моментов соударений, взаимно не притягиваются и не отталкиваются ни с какими силами, за исключением ускорительных сил, обратно пропорциональных линейным размерам соответствующих частиц и прямо пропорциональных квадратам их скоростей, то я утверждаю, что частицы каждой из этих систем будут продолжать находиться в конце пропорциональных промежутков времени в подобном друг относительно друга движении».

ротора при практически постоянном отношении давлений П„. Влияние небольших отклонений П0 в процессе опыта от средней величины устранялось путем приведения значений G и М в соответствие с теорией подобия. Опыты проводились при числах ReCl = 4,0-105-^1,27-106. Числа Рей-нольдса подсчитывались по теоретической скорости с'и истечения из направляющего аппарата в корневом сечении ступени, хорде направляющего аппарата и параметрам изоэнтропийного расширения потока у корня ступени. При этом числа MCl — 0,37н~0,86. Числа MCl подсчитаны также

т е. при постоянном отношении ^- величина А пропорциональна D3 (закон подобия). Так как для неглубоких отпечатков

вновь занимает то же положение и обладает теми же скоростями. Массы за каждый цикл проходят дважды через положения равновесия, причем обе массы достигают своих крайних положений одновременно и их перемещения находятся в постоянном отношении. Что же касается второй фазы, когда р2 = 0, то оно представляет собой просто совместное вращательное движение звездочки и обоймы в одном направлении.

При постоянном передаточном отношении ы2, это соотношение приводится к частному случаю: ф20 = M2i
ся осями вращение колес, относительное движение колес для данного мгновения может быть представлено как вращение вокруг мгновенной винтовой оси с одновременным скольжением вдоль нее. При постоянном передаточном отношении мгновенная винтовая ось занимает постоянное положение в неподвижном пространстве; аксоидами относительного движения являются однополостные гиперболоиды вращения (см. рис. 12.1, я). Поэтому зубчатую передачу со скрещивающимися осями вращения колес называют типе р-б о л о и д н о и.

* О постоянном передаточном числе можно говорить только условно, тая как из-за неизбежного упругого скольжения катков оно не остается постоянным.

При постоянном передаточном отношении ы21 это соотношение приводится к частному случаю: ф20 = «21фю •

ся осями вращение колес, относительное движение колес для данного мгновения может быть представлено как вращение вокруг мгновенной винтовой оси с одновременным скольжением вдоль нее. При постоянном передаточном отношении мгновенная винтовая ось занимает постоянное положение в неподвижном пространстве; аксоидами относительного движения являются однополостные гиперболоиды вращения (см. рис. 12.1, в). Поэтому зубчатую передачу со скрещивающимися осями вращения колес называют г и п е р-болоидной.

3. Звездчатый механизм с неполными цевочными колесами (рис. 16.12, в) имеет три равных периода движения и три периода покоя. Для смягчения ударов в начале и конце движения ведомого звена // и фиксации его в состоянии покоя предусмотрены фиксатор / и три выступа 3 с фиксирующими дугами. В механизмах (рис. 16.12, бив) вращение происходит при постоянном передаточном отношении.

Зависимость (20.4) выражает собой основной закон зацепления: нормаль к профилям в точке контакта делит расстояние между центрами (межцентровое расстояние) на отрезки, обратно пропорциональные угловым скоростям звеньев. Существенно, что при постоянном передаточном отношении (<12 = = const) и зафиксированных центрах QI и О2 точка Я будет занимать на линии центров неизменное положение. Отсюда или из равенства (20.4) следует, что для обеспечения постоянства передаточного отношения в процессе зацепления профили звеньев должны быть подобраны так, чтобы в любом положении профилей нормаль в точке их контакта пересекала бы линию центров в одной и той же точке Я. Эта точка, таким образом, оказывается неподвижной в пространстве и называется полюсом.

* О постоянном передаточном числе можно говорить только условно, так как из-за неизбежного упругого скольжения оно не остается постоянным.

При постоянном передаточном отношении наиболее часто профили зубьев очерчиваются по эвольвентам окружностей и тогда

При постоянном передаточном отношении м12 углы 6i и 62 остаются постоянными и последовательные положения мгновенной оси вращения ОР относительно звеньев 1 и 2 образуют аксоиды (геометрические места мгновенных осей вращения) в виде круговых конических поверхностей, называемых начальными конусами. Касание начальных конусов может быть внешним (рис. 104, а) или внутренним (рис. 104, б). Движение звена / относительно звена 2 можно представить как качение начального конуса звена / по начальному конусу звена 2 без скольжения. В этом движении все точки звена 1 (кроме неподвижной точки О) движутся по сферическим траекториям. Например, траектория точки Р располагается на сфере радиуса ОР.

В передаче со скрещивающимися осями вращения относительное движение колес для данного мгновения может быть представлено как вращение вокруг некоторой оси с одновременным скольжением вдоль нее. Эта ось называется мгновенной осью вращения — скольжения или мгновенной винтовой осью. Геометрические места мгновенной винтовой оси на каждом из колес дают винтовые аксоиды относительного движения. При постоянном передаточном отношении мгновенная винтовая ось (В. О.) занимает по-