Постоянстве температуры

величиной в определенном интервале чисел Re. Статистические исследования показывают, что среднеквадратические значения коэффициента ск в интервале 0,5- 106
Метод регулярного режима можно применять для определения а вплоть до значений a^\OKV/(KF). Этот метод определения коэффициента теплоотдачи, несмотря на свою универсальность, имеет одно существенное ограничение — предположение о постоянстве коэффициента теплоотдачи а во время опыта. В действительности в процессе проведения опыта температура среды остается постоянной, в то время как температура тела меняется с течением

Если сопоставить этот вывод с постоянством наклона прямых на нашем графике, свидетельствующем о постоянстве коэффициента «истинного» трения ц, то придем к важному следствию, что коэффициент «истинного» трения совершенно одинаков, в каком бы месте мультимолеку-лярного смазочного слоя ни располагалась плоскость скольжения. Этот вывод подтверждает независимость коэффициента «истинного» трения от сил молекулярного притя-

При постоянстве коэффициента расхода устройства (затвора), регулирующего поток, отношение скоростей в трубопроводе

При постоянстве коэффициента расхода устройства (затвора), регулирующего поток, отношение скоростей в трубопроводе

Для практической реализации метода форсированных испытаний разработан критерий проверки гипотезы о постоянстве коэффициента ускорения испытаний от партии к партии.

Компоненты вектора перемещения и и и в изотропной вязкоуп-ругой среде удовлетворяют уравнениям (для простоты при постоянстве коэффициента Пуассона fi(t) =fz(i] =

Впервые гипотеза о постоянстве коэффициента турбулентного обмена по сечению была выдвинута Прандтлем в 1945 г., полагавшим, что коэффициент турбулентного обмена пропорционален результирующей пульса-ционной скорости.

Поэтому относительная погрешность измерения модулей Е и G по найденным значениям этих скоростей и постоянстве коэффициента Пуассона определяется соотношениями

Профильная часть поперечной силы равна нулю вследствие симметрии обтекания, обусловленной предположением о постоянстве коэффициента сопротивления сечений. Приведенные выше формулы получены без учета влияния зоны обратного обтекания и радиальной составляющей скорости потока, обтекающего лопасть. В разд. 5.12 будут получены выражения для профильных составляющих продольной силы, аэродинамического момента и мощности, в которых учитывается наличие зоны обратного обтекания, радиального течения и радиального сопротивления. Заметим, что радиальное сопротивление сказывается только на величине Ся , так как на аэродинамический момент оно не влияет, а СУо = 0 вследствие симметрии обтекания.

Зиссинг [S.119] обобщил теорию Уитли, полностью отказавшись от предположения о постоянстве коэффициента профильного сопротивления. При расчете профильной мощности он принял квадратичную зависимость Со. = бо + 6iлатает некоторые условия на изучаемую систему, которая является подсистемой полной системы. Эти условия могут состоять в постоянстве температуры, давления, химического потенциала, какого-либо другого эволюционного потенциала (например, социологического) и т.д.

лагает некоторые условия на изучаемую систему, которая является подсистемой полной системы. Эти условия могут состоять в постоянстве температуры, давления, химического потенциала, какого-либо другого эволюционного потенциала (например, социологического) и т.д.

Дросселирование является необратимым процессом, так как часть энергии потока теряется на его завихрение перед диафрагмой и за ней и преобразуется в теплоту, которая при адиабатном течении передается рабочему телу. При дросселировании идеального газа выполняется условие /2 - ii = ср(Т2 — TI), что свидетельствует о постоянстве температуры рабочего тела как до диафрагмы, так и после нее.

К недостаткам регулярного режима следует отнести необходимость тщательной реализации теоретических предпосылок о постоянстве температуры среды и а в продолжение опыта. Для достижения этой цели иногда приходится затрачивать большое время.

Размеры образцов выбираются с учетом следующих обстоятельств. С уменьшением размеров образца увеличивается темп охлаждения и, следовательно, уменьшается длительность опыта, особенно при высоких температурах; увеличивается также конвективный коэффициент теплоотдачи, что нежелательно при низких температурах. Одновременно с этим малые размеры образца обеспечивают малую его теплоемкость и малую поверхность по сравне-' нию с опытной камерой, что диктуется требованиями метода о постоянстве температуры среды во время опыта и необходимости исключения из расчета степе-

Явление снижения напряжений при постоянстве величины деформации и постоянстве температуры называется релаксацией напряжений. В системе осей aet релаксация может быть охарактеризована диаграммой, изображенной на рис. 4.67.

чаев ошибки, получаемые из-за температурных изменений, носят случайный характер и не поддаются расчёту. Их можно избежать при постоянстве температуры во время эксперимента (применение температурных компенсаторов см. стр. 237).

Исторически первой была попытка решения задачи радиационно-квнвектмввого теплообмена в канале, предпринятая в [Л. 199]. Однако эта работа содержит много посылок, среди которых имеются допущения о .постоянстве температуры в поперечном сечении потока, не учитывается аксиальный перенос тепла за счет излучения и теплопроводности, а сам процесс теплообмена среды со стенкой рассмотрен весьма упрощенно. Поэтому влияние целого ряда факторов, определяющих процесс радиационно-конвектианого теплообмена, в указанной работе О'Сталось невыясненным.

Из рис. 2.3 видно, что в пузырьковом кипящем слое мелких (по-видимому, порядка 0,2 мм) частиц, сильно насыщенном трубными поверхностями с высоким коэффициентом теплоотдачи к ним, перемешивание частиц далеко от идеального. Коэффициент теплоотдачи, рассчитанный по реальной средней разности температур, был равен 450 Вт/(м2-К), а в предположении о постоянстве температуры слоя - от 400 при полной нагрузке до 200 Вт/(м2-К) при 40%-ной. Снижение последнего с нагрузкой, по-видимому, объясняется ухудшением перемешивания из-за уменьшения скорости псевдоожижения.

Средняя расчетная разность температур Д1^ср для прямотока я противотока, а также для любых 'схем при постоянстве температуры одного вещества

тов представления о постоянстве температуры материала по слою.