Постороннего источника

Утверждения можно и нужно проверять на опыте. Именно постольку, поскольку эти утверждения поддаются опытной проверке'и подтверждаются на опыте, они представляют собой физические законы. Проверка состоит в том, что результаты нескольких независимых измерений различных физических величин удовлетворяют соотношению, выражаемому законом.

Положение тела может быть определено только по отношению к каким-либо другим телам. Поэтому и о движении тела, т. е. изменении его положения, можно говорить только постольку, поскольку выбраны другие тела, которые служат для определения положения данного тела. Эти тела, которые служат для определения положения движущихся тел, называют телами отсчета.

Эффекты сокращения длины линеек и замедления хода часов при движении, хотя и имеют между собой много общего, существенно по-разному сказываются на результатах измерений расстояний и промежутков времени. Дело в том, что эффект сокращения длины линейки сказывается на результатах измерений расстояний лишь постольку, поскольку этот эффект существует во время самого измерения. Если между двумя измерениями мы переносим линейку с одного места на другое, то это никак не сказывается на результатах измерений. Существенно лишь, покоится или движется линейка во время измерения. В частности, если между измерениями мы переносим линейку с места на место, но во время измерений линейка покоится в выбранной системе координат, то мы получим те же результаты, как и с линейкой, все время покоящейся в данной системе координат.

При этом, как подробно было показано выше (§ 77), наступает компенсация сил тяготения Солнца и сил инерции, действующих в системе отсчета, связанной с Землей (вследствие того, что Земля испытывает ускорение под действием сил тяготения Солнца). Однако это справедливо лишь постольку, поскольку можно пренебречь разницей в расстояниях от Солнца до центра Земли и до рассматриваемой точки на ее поверхности. Но так как эти расстояния различны, то сила притяжения Солнца на обращенной к Солнцу стороне Земли больше, а на противоположной — меньше, чем центробежная сила инерции, обусловленная обращением Земли вокруг Солнца. Это вызывает на Земле приливные явления, которые будут описаны позже (§ 86). Если же пренебречь приливными явлениями, то можно считать, что сила притяжения Солнца как раз уравновешивается центробежной силой инерции, которая обусловлена ускорением, сообщаемым Солнцем Земле и направленным к Солнцу. Поэтому, например, сила притяжения Солнца не сказывается на результатах взвешивания тел на пружинных весах. Показания весов днем, когда притяжение Солнца направлено против притяжения Земли, и ночью, когда они направлены в одну сторону, оказываются одинаковыми1).

соударения двухатомных молекул или таких трехатомных молекул, у которых все три атома расположены на одной прямой. Поля, с которыми взаимодействуют такие молекулы, обладают осевой симметрией, и поэтому, так же как и в случае гантелей, при соударении этих молекул в обмене участвуют только пять из шести степеней свободы молекулы. Конечно, соударение твердых тел может служить механической моделью соударения молекул только постольку, поскольку можно пренебречь происходящим при соударении изменением взаимного расположения атомов в молекуле (см. § 147).

К отдельным малым элементам (которые должны по-прежнему содержать еще много атомов) мы будем применять общие законы механики. Всякий объем жидкости или газа будем рассматривать как систему таких элементов; но эти отдельные элементы могут изменять взаимное расположение. Поэтому к данному объему жидкости или газа мы не можем, вообще говоря, применять представления механики твердого тела, так как в твердом теле взаимное расположение отдельных элементов мы считали почти неизменным (изменяющимся лишь постольку, поскольку эти отдельные элементы испытывают малые деформации). Для объема жидкости или газа в общем случае справедливы только положения механики системы точек, не связанных жестко между собой. Но в том случае, когда речь идет о покоящейся жидкости или газе или о таких движениях, при которых взаимное расположение отдельных элементов рассматриваемого объема не изменяется, мы можем идти дальше и применять к этому объему положения динамики твердого тела. В частности, в таких случаях можно говорить о центре тяжести объема как о некоторой фиксированной точке, о моменте сил, действующих на объем, перемещать точки приложения сил вдоль направления сил, применять условия равновесия твердого тела и т. д. Этот прием получил название принципа отвердения. Мы представляем себе рассматриваемый объем отвердевшим и применяем к нему законы механики твердого тела. Ясно, что этот прием допустим только в том случае, если мы заранее уверены, что отдельные элементы объема не изменяют своего взаимного расположения. В частности, принцип отвердения всегда можно применять к покоящимся жидкостям и газам.

Источником звука является всякое тело, колеблющееся с частотой, лежащей в пределах звукового диапазона, и возбуждающее в окружающей упругой среде (обычно в воздухе) звуковые волны. Этот процесс возбуждения волн в окружающей среде носит название излучения волн. Различные тела в разной степени обладают способностью излучать звуковые волны. Например, колеблющийся камертон сам по себе излучает очень слабо. Это объясняется малыми размерами ножек камертона и характером их колебаний. Как и в случае отдельного импульса (§ 134), колеблющаяся ножка камертона вызывает сжатие воздуха с одной стороны и в то же время разрежение — с другой. Вследствие того, что выравнивание давления в воздухе происходит со скоростью звука, эти сжатия и разрежения в сильной степени компенсируют друг друга. Вместо того, чтобы возбуждать упругую волну в окружающем воздухе, колеблющаяся ножка камертона лишь «перекачивает» прилегающие к ней слои воздуха с одной стороны на другую. Звуковые волны возбуждаются только постольку, поскольку это перекачивание происходит не полностью.

не усиливают, а ослабляют друг друга. Камертон излучает лишь постольку, поскольку излучения каждой из его ножек не вполне компенсируют друг друга. Если преградить путь звуковым волнам, излучаемым одной из ножек камертона, надев на эту ножку картонную трубу (рис. 471), то звук усиливается, так как волны, создаваемые одной из его ножек, уже не ослабляются противоположными по фазе волнами от другой ножки.

Критерии разрушения разрабатывают для того, чтобы иметь возможность описать прочность материала при сложном напряженном состоянии. К двум наиболее важным характеристикам критерия относятся его свойство достаточно точно описывать экспериментальные результаты и простота использования. Все современные инженерные критерии являются феноменологическими. Микромеханические явления, возникающие в процессе разрушения, рассматриваются постольку, поскольку они проявляются в макромеханическом поведении материала. Единого математического подхода к описанию поверхности разрушения не существует, поэтому в литературе можно найти множество применяемых критериев. Здесь обсуждаются только некоторые из них, наиболее распространенные. Выбор группы критериев или жакого-то конкретного критерия определяется достаточно общими и в известной степени субъективными соображениями. Он зависит от имеющегося объема экспериментальных данных, описывающих характеристики, материала выбранной концепции расчета (по предельным или максимальным расчетным нагрузкам), допустимого уровня нарушения сплошности материала при нагружении и от склонности к тому или иному подходу при анализе прочности конструкции.

Феноменологические теории и теории прочной поверхности, раздела будут рассмотрены лишь вкратце, поскольку они обсуждаются в монографии [22] и подробно изложены в других цитируемых работах. Кроме того, эти теории в том виде, в каком они сформулированы, учитывают влияние поверхности раздела лишь, постольку, поскольку предполагают, что она идеально передаегг-нагрузку, и игнорируют проблемы разрушения по поверхности; раздела. Поэтому основное внимание будет уделено тео'р-ии пре-. дельных значений прочности, учитывающей влияние несовершенств поверхности раздела на прочность при внеосном нагру-. жении, и самим предельным значениям прочности композита для; случаев прочной и слабой поверхностей раздела. Такой подход по-, зволит понять влияние несовершенной поверхности раздела на прочность при внеосном нагружении и глубже разобраться в про-, блемах, которые необходимо решить для достижения максимальной прочности различных реальных систем.

зависит от VB (рис. 21). Тем не менее, оценки дают правильный порядок величины; можно видеть, что вязкость разрушения определяется в основном матрицей, а волокна влияют постольку, поскольку изменяют объем матрицы, охваченный интенсивным пластическим течением. Вязкость композитов с эпоксидной матрицей заметно ниже, чем у композитов с металлической матрицей. Ударная вязкость эпоксидной смолы изменяется в пределах от 9-10^ до 2,7-Ю-2 кГ-м/см2 [22, 28, 29]. При обычных значениях объемной доли упрочнителя (~60%) волокна расположены близко друг к другу и разделены лишь тонкой прослойкой матрицы. Если упроч-

Надо отметить, что не всякую смесь можно поджечь даже от постороннего источника (например, электрической искры). Различают нижний (а„>1, бедная смесь) и верхний (ав<1, богатая смесь) концентрационные границы зажигания. Вне этих пределов смесь невозможно зажечь, т. е. она пожаро- и взрывобезопасна (надо иметь в виду, что богатая топливом смесь, вытекая в воздух и разбавляясь им, станет пожароопасной). Предельные концентрации зажигания приведены в таблице.

При пайке паяльниками основной металл нагревают и припой расплавляют за счет теплоты, аккумулированной в массе металла паяльника, который перед пайкой или в процессе ее подогревают. Для низкотемпературной пайки применяют паяльники с периодическим нагревом, с непрерывным нагревом и ультразвуковые. Рабочую часть паяльника выполняют из красной меди. Паяльник с периодическим нагревом в процессе работы периодически подогревают от постороннего источника теплоты. Паяльники с постоянным нагревом делают электрическими. Паяльники с периодическим и непрерывным нагревом чаще используют для флюсовой пайки черных и цветных металлов легкоплавкими припоями с температурой плавления ниже 300—350 °С.

Применение гидростатических подшипников, однако, ограничивается усложнением системы смазкигв частности необходимостью привода масляных насосов (на периоды пуска и остановки) от постороннего источника энергии. .

будет ссыпаться с колеблющихся частей пластинки и скопляться в узловых линиях. Полученные таким образом картины распределения узловых линий, так называемые фигуры Хладна, для некоторых типов колебаний пластинок изображены на рис. 430. Рассмотренные нами типы колебаний представляют собой различные случаи собственных колебаний сплошных систем. Вследствие наличия трения эти колебания всегда будут затухающими. В сплошных системах, также как и в системе с одной степенью свободы, можно создать условия, при которых те или иные из нормальных ко-лобаний системы поддерживаются за счет постороннего источника энергии. Из этого источника колеблющаяся система пополняет потери энергии. В этом случае мы получим автоколебания в сплошной системе. Типичным примером таких автоколебаний является возбуждение струны смычком. Потери энергии пополняются за счет работы силы трения, действующей между смычком и струной. В рояле и в щипковых музыкальных инструментах (балалайка, гитара) происходят затухающие собственные колебания струны. В смычковых инструментах (скрипка, виолончель) происходят автоколебания, т. е. незатухающие колебания. Этим, главным образом, и объясняется различие в звучании щипковых и смычковых инструментов.

ГОЛОВКА САМОНАВЕДЕНИЯ - авто-матич. устройство, устанавливаемое на носителе боевого заряда (ракете, торпеде, бомбе и др.) для обеспечения высокой точности наведения его на цель. Г.с. принимает либо собств. излучение цели, либо отражённое от неё, посланное с носителя или внешнего постороннего источника облучения, затем определяет положение и характер движения цели и формирует сигналы для управления движением носителя заряда.

КРИОСТАТ (от крио... и ...стат) - термостат, в к-ром рабочий узел или исследуемый объект содержатся при темп-ре ниже 120 К за счёт постороннего источника холода. Обычно в качестве источника холода (хладагента) применяют сжиженные или отвер-ждённые газы с низкими темп-рами конденсации и замерзания (азот, водород, гелий и др.). Простейший лабораторный стек. К. обычно состоит из 2 Дьюара сосудов, вставлен-

электрической машины- способ создания рабочего магн. поля в электрич. машинах, при к-ром обмотка возбуждения питается от постороннего источника электрич. тока (напр., вспомогат. генератора, соединённого с валом осн. машины). Термин «Н.в.» обычно распространяют и на возбуждение, создаваемое пост, магнитами.

УСИЛИТЕЛЬ в технике - устройство, в к-ром осуществляется увеличение энергетич. параметров сигнала (воздействия) за счёт использования энергии вспомогат. (постороннего) источника. В соответствии с физ. природой усиливаемых сигналов различают У. механические, пневматические, гидравлические и электрические. У,- один из осн. элементов устройств автоматики, телемеханики, радиотехники, проводной связи, измерит, техники и др. УСКОРЕНИЕ - векторная величина а, характеризующая быстроту изменения с течением времени вектора v скорости точки по его числ. значению и направлению: a = dv/d/. При прямолинейном движении ср. У. равно отношению приращения скорости Д/ к промежутку времени д/, за к-рый это приращение произошло: a = bv/bt. При криволинейном движении У. слагается из 2 составляющих, направленных соответственно по касательной к траектории точки (см. Тангенциальное ускорение) и по гл. нормали (см. Нормальное ускорение). Согласно второму закону Ньютона, У. материальной точки прямо пропорционально действующей на неё результирующей силе, совпадает с этой силой по направлению и обратно пропорционально массе точки. Единица У. (в СИ) - м/с2.

которые закрываются, когда камера сжигания оказывается заполненной горючей смесью. После этого происходит зажигание ее от постороннего источника (например, при помощи электрической искры); горючая смесь сгорает; выделившееся тепло воспринимается продуктами сгорания, давление их повышается, и клапан 8 открывается; после этого газы начинают поступать в сопло 9. Когда давление в камере сгорания понизится до давления в резервуаре 7 (предназначенном для сглаживания неравномерности давления в подающем

Устойчивый непрерывный процесс горения в топочном устройстве требует стабилизации фронта воспламенения готовой (кинетическое горение) или образующейся (диффузионное горение) горючей смеси. Для этого с помощью местного торможения создаются зоны со скоростью потока, меньшей скоростл распространения пламени; осуществляется непрерывное воспламенение смеси от постороннего источника; на пути потока устанавливаются плохо обтекаемые тела, обеспечивающие обратную циркуляцию продуктов сгорания, поджигающих смесь.

а — двухконтурной с начальным перегревом пара; б — двухконтурной на насыщенном паре с однократной сепарацией и перегревом; в — двухконтурной с начальным перегревом от постороннего источника (АВ — линия подвода теплоты от теплоносителя); г — двухконтурной с газоохлаждаемым реактором (цикл двух давлений); д — двухконтурной с газоохлаждаемым реактором с перегревом пара и промежуточным перегревом до начальной температуры (АВ — изменение температуры теплоносителя реакторною контура); е — трехконтурной с реактором, охлаждаемым жидким металлом (АВ, CD — изменение температуры теплоносителя соответственно первого и второго контуров)