Пользуясь принципом

Если закон распределения нагрузки известен, то, пользуясь правилами нахождения закона распределения функций случайного аргумента (а вид этой функции крайне прост), можно найти закон распределения максимальных напряжений, действующих в конструкции f\ (S):

Если закон распределения нагрузки известен, то, пользуясь правилами нахождения закона распределения функций случайного аргумента (а вид этой функции крайне прост), можно найти закон распределения максимальных напряжений, действующих в конструкции f\ (S):

Как указывалось в § 126, чертой над буквой обозначаем операцию «не», т. е. контакт разомкнут. На основании приведенной формулы составляем структурную схему (рис. 29.6, б). Пользуясь правилами алгебры логики, можно выражение (А) значительно упростить. Действительно, представим выражение (А) в следующем виде:

Как указывалось в § 126, чертой над буквой обозначаем операцию «не», т. е. контакт разомкнут. На основании приведенной формулы составляем структурную схему (рис, 29.6, б). Пользуясь правилами алгебры логики, можно выражение (А) значительно упростить. Действительно, представим выражение (А) в следующем виде:

До сих пор мы находили поперечную силу и изгибающий момент, пользуясь правилами: поперечная сила Qy равна сумме проекций всех "сил, расположенных по одну сторону от рассматриваемого сечения на ось у, а изгибающий момент Мх равен сумме моментов всех сил, расположенных по одну сторону от рассматриваемого сечения относительно его центра. В соответствии с этими правилами

При построении плана скоростей необходимо сначала определить проекции скорости центра шарнира кривошипа, пользуясь правилами начертательной геометрии, а затем производить построение плана скоростей так же, как и раньше.

Значение числа тс берем с семью значащими цифрами, так как второй сомножитель имеет их шесть, т. е. принимаем тс = 3,141592; в перевернутом виде: 2 951 413. Пользуясь правилами „г" (так как 4 • 3 = 12 >. 9) и „б", получим соответственно:

Пользуясь правилами Гульдберга (/Сг == Ткип/Ттр = 2/3) и Лоренца (/Сл = ТТ11/ТКШ) (для органических соединений /Сл = 0,58, для неорганических /Сл = 0,7), можно получить зависимость температурного диапазона работы от нормальной температуры кипения:

Тогда, установив законы распределения каждого из слагаемых YI или ими задавшись, можно однозначным образом определить закон распределения суммы Xt, пользуясь правилами композиции законов распределения, рассмотренными в п. 2.12.

Значение числа тс берем с семью значащими цифрами, так как второй сомножитель имеет их шесть, т. е. принимаем л = 3,141592; в перевернутом виде: 2951413. Пользуясь правилами „г" (так как 4-3 = 12 > 9) и „б", получим соответственно:

Расчет прессовых соединений. В результате сборки прессового соединения за счет натяга на сопрягаемых поверхностях возникают контактные давления р (рис. 2.11), которые полагаем равномерно распределенными по поверхности контакта. Если на конструкцию действует осевая сила F и вращающий момент Т, то на сопрягаемых поверхностях возникнут силы трения, которые должны исключить относительное смещение деталей соединения. Пользуясь принципом независимости действия сил, можем написать условия равновесия:

Пользуясь принципом независимости действия сил, выведем уравнение движения материальной точки в дифференциальной форме.

Пользуясь принципом независимости действия сил, мы, начав с изучения простейших основных деформаций, когда в поперечных сечениях бруса действуют только нормальные или только касательные напряжения, в дальнейшем перейдем к изучению более сложных основных деформаций, когда в поперечном сечении действуют и те и другие напряжения, а затем рассмотрим случаи сочетания основных деформаций, что иногда называют сложным сопротивлением.

В сечениях, близких к точкам приложения растягивающих или сжимающих сил, закон распределения напряжений по сечению будет более сложным, но, пользуясь принципом смягченных граничных условий, мы будем этими отклонениями пренебрегать и считать, что во всех сечениях бруса напряжения распределены равномерно и что в сечении, где к брусу приложена вдоль оси сосредоточенная сила, значения продольной силы и напряжений меняются скачкообразно.

Пользуясь принципом смягченных граничных условий, будем полагать, что в поперечном сечении, где приложен вращающий или скручивающий момент, значения крутящего момента меняются скачкообразно.

2. Пользуясь принципом смягченных граничных условий, будем полагать, что в сечении, где приложена сосредоточенная сила, значение поперечной силы меняется скачкообразно, причем скачок равен модулю этой силы.

Рассмотрим консольную балку длиной / прямоугольного сечения, к концу которой приложена сила Р, составляющая с осью у угол а (рис. 23.25, а). Разложим силу Р на две составляющие, направленные по главным осям сечения, и, пользуясь принципом независимости действия сил, сведем косой изгиб к прямым изгибам в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Очевидно, что опасное сечение будет находиться в заделке и максимальные изгибающие моменты таковы:

Пользуясь принципом независимости действия сил, определим направление грогиба балки под действием силы Р. Прогиб fx в направлении оси х

В центре тяжести сечения вдоль оси приложим две противоположно направленные силы, равные по модулю силе Р. Полученную систему трех сил будем рассматривать как силу Р, приложенную в центре тяжести, и пару сил с моментом т = Ре. Пользуясь принципом независимости действия сил, внецентренное сжатие будем рассматривать как сочетание центрального сжатия и чистого изгиба, причем соответствующие нормальные напряжения — определять по формулам

Проверка прочности вала червяка. Вал червяка испытывает сложное напряженное состояние под действием нормальной силы Рп и соответствующей ей силы трения ^Рп. На рис. 17.7 представлены составляющие этих сил по трем взаимно ортогональным направлениям. Относя эти составляющие к центру среднего поперечного сечения вала червяка и пользуясь принципом независимости действия сил, составим для каждой из них соответствующие расчетные схемы вала и эпюры нагрузок.

Например, деформированный участок ограниченной длины [+ /,—/] на трубопроводе бесконечной длины создает первичное поле Е (х), равное сумме полей двух -контактов, отстоящих на расстоянии 21. Пользуясь принципом суперпозиции, получаем решение: для х ^ I