Пользуясь уравнением

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку я (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (лЬ) и (nd), представляющие в масштабе (д,а ускорения точек В и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений апсв и dco и откладываем из точек b и d отрезки (bnz) и (dn3), представляющие в масштабе ^ia эти ускорения. Из полученных точек и2 и п3 проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений а': в и а'со перпендикулярно к направлениям ВС и CD. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ис полного ускорения точки С, т. е.

Пользуясь уравнениями (4.49), проводим через точки sx и d

Пользуясь уравнениями (93), (137)— (141), можно показать, чти

Пользуясь уравнениями (11.23) и (11.24), можно решить и другую задачу: определить безопасную величину крутящего момента, при котором обеспечивается необходимая прочность или жесткость.

*) Из уравнения (47) следует, что кинетическая энергия К. постоянна; мы должны отсюда сделать вывод, что величина v также постоянна. Этот результат и наводит на мысль испробовать решение, выражающее равномерное круговое движение, при котором составляющие скорости по осям хну изменяются по синусоидальному закону с разностью фаз я/2. Удобно выразить дробь qB/Mc в виде одной постоянной, имеющей размерность времени в минус первой степени; эту размерность легко можно обнаружить, пользуясь уравнениями (45). Мы предполагаем, что решение задачи представляет собой вращательное движение, угловая скорость которого как-то связана с этой

Теперь постараемся выразить е (или s) через полную энергию Е системы. (Энергия — это еще одна величина, остающаяся постоянной при движении.) Чтобы сделать это наиболее легким способом, заметим, что значение энергии можно определить особенно просто, когда расстояние материальной точки от начала координат достигает минимума или максимума, т. е. когда вектор скорости перпендикулярен к г. Пользуясь уравнениями (56) и (57), можно выразить кинетическую энергию в этих

Состав рабочей смеси находим, пользуясь уравнениями (1.7): 5 = 0,4' 49,3 + 0,6 -55,2= 52,8%;

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку п (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (лЬ) и (nd), представляющие в масштабе [д,а ускорения точек В и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений а" в и асг> и откладываем из точек b и d отрезки (6п2) и (dn3), представляющие в масштабе ца эти ускорения. Из полученных точек /г2 и п3 проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений а'св и UCD перпендикулярно к направлениям ВС и CD. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ас полного ускорения точки С, т. е.

Пользуясь уравнениями (4.49), проводим через точки Sj и d плана скоростей прямые, имеющие направления скоростей »s,o и VGD, соответственно перпендикулярные к направлениям GSi

дят скорость точки С, пользуясь уравнениями:

Вращающаяся система должна иметь привод от источника движения с помощью ременной, цепной, зубчатой и других видов передачи. В случае передачи момента М (рис. 13.9, а) окружное усилие или нормальное давление N на зуб шестерни можно рассчитать по заданным условиям, а зная плоскость действия этой силы, пользуясь уравнениями статики, можно определить и давления RB и Re на шарнирные опоры звена. Указанные силы определяют давление на подшипники (опоры) вала, которые можно учесть еще в процессе его конструирования.

Пользуясь уравнением (1,61), можно записать закон распределения пе-

Пользуясь уравнением (4.48), проводим через точку Ъ плана скоростей прямую в направлении скорости VstB, перпендикулярную к направлению 5гВ, а через точку с плана скоростей -— прямую в направлении вектора скорости fs,c> перпендикулярную к направлению SiC. Точка sl пересечения этих двух прямых на плане скоростей (рис. 4.26, б) и представляет собой конец вектора скорости ?>s, точки S^ Величина скорости этой точки равна

Составим уравнение движения машинного агрегата, пользуясь уравнением (18.4):

Приближенную формулу для определения момента инерции .-/м маховика получаем, пользуясь уравнением движения, написанным в следующем виде: #с

Пользуясь уравнением (167), выразим В и С через А, Аь Л2 и h3. При «том вместо толщины слоев At, Ь.г и А3 подставим в уравнение (167) значения, показывающие, какой процент от толщины всей окалины составляет тот или иной слой, т. е. соответственно величины (% AJ), (% Л2) и -(% А3). Получим следующие уравнения:

По опытному значению коэффициента Ь уравнений (391 а) и (3916) можно, пользуясь уравнением (392), составить суждение о величине я, т. е. числе электронов, принимающих участие в элементарном процессе, ответственном за перенапряжение данного электрохимического процесса.

Из условий опирания концов балки найдем значения постоянных интегрирования. При х = 0 прогиб yl = 0. Пользуясь уравнением (10.46), получаем ?>! = 0.

— «! (v). Для значений v < v0, где vl = p2 — g2, имеем, пользуясь уравнением семейства траекторий х* + г3 = = с2 = const системы (4.54):

где мы использовали равенство «в = а>гяг и проецировали VB на направление оси j/я, пользуясь уравнением (656). Последнее слагаемое правой части (72а) равно

Здесь в правую часть входит единичный вектор г, направленный из начала координат в ту точку с радиус-вектором г, в которой измеряется напряженность. Пользуясь уравнением (6), можно определить силу, действующую на заряд q, находящийся

и радиус RQ. Пользуясь уравнением (14), мы получим для точек, находящихся вне шара, следующую формулу, определяющую потенциальную энергию пробной массы в поле тяготения сплошного шара: