Получается максимальная

ную фотобумагу. При этом для каждого диапозитива употребляют цветной фильтр. В результате проявления фотобумаги на ней получается изображение с большим числом цветных оттенков.

Установка содержит гидромеханическое сканирующее устройство, импульсный толщиномер и осциллограф. Сканирующее устройство вводится внутрь контролируемой трубы, заполненной водой. Ось преобразователя совпадает с осью трубы и сканирующего устройства. Излученный импульс падает на вращающееся вокруг оси преобразователя зеркало расположенное к ней под углом 45°. Далее акустический импульс попадает на стенку трубы, частично отражаясь обратно, частично рассеиваясь и частично проходя к наружной стенке, от которой часть энергии, отражаясь, возвращается обратно к преобразователю. Импульсный толщиномер установки ИРИС вырабатывает импульсы подсветки луча осциллографа лишь от первого эхо-сигнала (отражение от внутренней стенки) до второго эхо-сигнала. При сканировании луч осциллографа смещается по оси у в соответствии с положением зеркала. В результате получается изображение, показанное на рис. 82. Одна строка изображения (по горизонтали) соответствует одному зондирующему импульсу. Полная развертка по вертикали соответствует одному обороту зеркала, т. е. соответствует развертке сечения контролируемой трубы. Как видим, вследствие наличия слоя коррозии значительная часть эхо-сигналов пропадает, и в этих случаях обычный толщиномер дает сбои. По изображению на рис. 82 легко измерить толщину стенки или глубину коррозии в любом месте, используя аппроксимацию недостающих точек.

более тонкопластинчатый (троостит) перлит, то получается изображение повышенной контрастности (рис. 35).

Контроль за состоянием металла магнитно-люминесцентным методом осуществляется следующим образом. Намагниченный участок металла поливается суспензией флуоресцирующего. магнитного порошка, выдерживается в течение 1—2 мин до полного сте-кания суспензии и освещается фильтрованными ультрафиолетовыми лучами ртутно-кварцейых ламп. Трещины обнаруживаются по ярко-желтому свечению осевшего на них порошка и могут быть сфотографированы с применением светло-желтых фильтров. В результате фотографирования (при выдержке 5—8 мин) на черном фоне получается изображение трещин в виде светлых полос.

Если пластины 4 и 5 не заряжены, на экране получается изображение светящейся точки. Если к пластинам 4 приложить напряжение, электронный луч отклонится вверх или вниз на больший или меньший угол в зависимости от знака и величины этого напряжения. На экране при этом получится изображение вертикальной линии. Если, далее> к пластинам 5 приложить напряжение,

Вместо вехи может быть применен коллиматор. Последний имеет объектив, в центре которого помещен крест нитей. Выходящий из коллиматора пучок параллельных лучей попадает в зрительную трубу, на экране которой получается изображение креста.

ется усилителем УС, входной сигнал которого воздействует на модулирующий электрод индикатора Иг, на экране которого получается изображение предмета, не видимого глазом.

после истечения времени прохождения до отражателя и обратно улавливается приемником звука. Принятая энергия регистрируется катодно-лучевой трубкой как вертикальное отклонение. Горизонтальное отклонение (развертка) происходит пропорционально времени, так что при плоскопараллельном контролируемом объекте получается изображение, как на рис. 10.2. Чтобы получить неподвижное изображение, нужно излучать и принимать ультразвуковые импульсы с определенной частотой повторения.

гирует при полных расслоениях (случаи г и д на рис. 24.1), не» не так эффективен в местах скопления включений (случаи б и в), особенно если речь идет о большом числе мелких включений в средней плоскости листа. Однако в таких случаях хорошо подходит метод волн в пластинах в эхо-импульсном варианте: на экране получают «бороду» рассеянных эхо-импульсов. При не слишком широкой области дефектов и не слишком крупных включениях волна и за этой областью еще остается достаточно интенсивной, чтобы выявить другие дефекты и показать кромку,, так что на экране получается изображение контролируемой полосы. При сплошных расслоениях, особенно имеющих гладкую поверхность, в листе, в остальном бездефектном, показание ограничивается большей частью местом встречи на краю дефекта. Его ширина в таком случае уже не выявляется, и эхо-импульс от конца Дефекта исчезает. По электронной схеме увеличивающееся с глубиной затухание волны может быть частично компенсировано изменением усиления прибора по глубине.

Операции по улучшению изображений состоят в том, что на входе операции имеется изображение и после выполнения операции получается изображение.

Операции предварительной обработки изображений состоят в том, что на входе операции имеется изображение, и после выполнения операции получается изображение.

Равенство нулю члена с z2 выражает условие фокусировки для лучей в сагиттальной плоскости (у = 0). В общем случае слагаемые, содержащие z2 и у2 одновременно, в нуль не обращаются. Это означает, что в спектре каждого порядка точка А изображается лучами каждой длины волны астигматически. Лучи, идущие в горизонтальной и вертикальной плоскостях, сходятся в разных точках А' и А". В точке А' получается изображение А в виде вертикального отрезка, в точке А" — в виде горизонтального отрезка. Более подробные расчеты коэффициентов аберраций сферической решетки можно найти в работах Намиока [74] и Пейсахсона 121 ]. Здесь мы не будем подробно рассматривать влияние аберраций на форму спектральных линий, так как этот вопрос хорошо рассмотрен в специальной литературе. Отметим только, что классический путь снижения аберраций сферической решетки состоит в ограничении ее размеров и высоты входной щели и приводит к весьма малой светосиле спектрального прибора. Особенно значительно снижается светосила в рентгеновской области спектра, так как коэффициенты аберраций возрастают с уменьшением угла скольжения.

Химическое никелирование может осуществляться в кислых и щелочных растворах Прочность сцепления химического никелевого покрытия с поверхностью титана повышают термической обработкой После выдержки при темпсрат\р1_ 400 °С в течение 1 ч детали из титана покрытые химическим никелем имеют проч ность сцеп тения до 150 МПа (по гидридпсж пленке полученной травтением в концентрированной соляной кислоте) при этом получается максимальная твердость При обработке при темпера туре 600—700 "С можно получить большую прочность сцепления (200—250 МПа) но меньшую твердость

•формы (но из того же материала). Для многих сталей 'хорошие результаты при этом получаются, если намаг-'ничивающ'ИЙ ток обеспечивает создание поля, при котором получается максимальная магнитная проницаемость. При контроле небольших деталей, у которых отношение длины к диаметру l/d>5, намагничивающий ток выбирают равным 0,6—1,5 а.

2. При закалке с температур 1120 и 1150° (фиг. 64, виг) отпуск до температуры 375" практически не изменяет ни твёрдости, ни количества остаточного аустенита. Начиная с температуры отпуска около 450° и выше, наблюдается значительное увеличение твёрдости и уменьшение количества остаточного аустенита. При отпуске на 550° получается максимальная твёрдость и минимальное (15—20%) количество аустенита. При температурах отпуска до 375° в закалённой (на 1120 и 1150°) стали превращений, могущих влиять на изменение твёрдости, не происходит. При температурах отпуска, начиная с 375° и особенно с 450°, большое количество остаточного аустенита превращается во вторичный мартенсит. При температуре отпуска 550° и выше происходят одновременно два процесса: превращение остаточного аустенита в мартенсит и распад как первичного, так и вторичного мартенсита с образованием троостита и сорбита.

Цельная f< Ы 1. Штамповка и вы- Деталь получается Максимальная длина 1

стемы, при одном внешнем тепловом источнике (окружающей среде) изотермический процесс — единственно возможный обратимый процесс. Следовательно, в этом процессе при сжатии затрачивается минимальная работа, а при расширении получается максимальная работа. Поэтому данный процесс может являться сравнительной мерой для оценки реальных процессов сжатия.

Уменьшение внутренней энергии «1 — иг называется тепловым эффектом химической реакции. Тепловой эффект реакции слагается из выделенной при реакции теплоты и внешней работы. При обратимых процессах получается максимальная работа, и реакция сопровождается минимальным выделением тепла:

уменьшения температуры факела возрастает доля энергии, излучаемой при относительно более длинных волнах, соизмеримых по величине с размерами сажистых частиц. Последние, обладая высокой поглощательной способностью ех в световой части спектра, в инфракрасной части имеют низкий коэффициент поглощения (0,05 и менее). Это хорошо иллюстрируется данными Пеппер-хофа и Бера [92], приведенными на рис. 72. Что касается степени черноты пламени, то, по-видимому, существует оптимальный размер углеродистых частиц, при котором при одном и том же количестве углеродистого вещества в пламени получается максимальная степень черноты. По некоторым расчетным данным этот оп: тимум соответствует диаметру частиц порядка 1 ц.

рывно от значения Т)*"<СГ1/ Д° некоторого максимума ч*"м ^> f\t, а затем падает до значения, равного i\t (фиг. 72); при этом хк=перел1. Исследуем тепловую экономичность цикла с вторичным перегревом, обеспечивающим постоянную (допустимую) конечную влажность пара в турбине (фиг. 716). Коэффициент полезного действия добавочного цикла, а следовательно, и к. п. д. цикла с вторичным перегревом т™ повышаются непрерывно с повышением давления-рвп и температуры Т'вп вторичного перегрева, т. е. с уменьшением теплоперепада до вторичного перегрева (фиг. 72). Если верхний предел температуры после вторичного перегрева задан, например^ Т"впм — TQ, то из этого условия определяется максимальное значение давления вторичного перегрева Рвпм, при котором сохраняется заданная конечная влажность и получается максимальная тепловая экономичность цикла. Чем выше Т"вп, тем выше давление вторичного перегрева, отвечающее заданной конечной влажности, и тем выше тепловая

В усилителе с нулевым четырехполюсником, включенным в цепь отрицательной обратной связи усилителя, минимальная остаточная отрицательная обратная связь получается, как видно из выражения ро, при наибольшем значении R.'2, т. е. на самой низкой частоте диапазона. В усилителе с максимальным четырехполюсником, включенным в цепь положительной обратной связи усилителя, на самой низкой частоте получается максимальная положительная обратная связь. Таким образом, как при применении нулевого, так и максимального четырехполюсника максимальное усиление усилителя, настраивающегося сопротивлением jR2, получается на низшей частоте диапазона. Так как внутренние сопротивления двух разделяющих ламп равны между собой, т. е. /?/2 = Rfl, то изменение АР квазирезонансных характеристик в диапазоне получается одинаковым для обоих четырехполюсников и записывается общим выражением:

С помощью индикатора определяется число оборотов, пот котором получается максимальная амплитуда колебаний свободного конца ротора при закрепленном вкладыше другого конца (определяется для обоих концов).