Полученное уравнение

Подставляя полученное выражение в формулу (7 24), можем написать: v '

Подставляем полученное выражение для о>3 в уравнение (7.67). Получаем

Знак силы FM определяется знаком суммы моментов Мс (Рз) и М3. Подставляя полученное выражение для Fat в уравнение (13.7), имеем

Сравнивая полученное выражение с первым членом формулы (13.37), мы видим их полную тождественность. Таким образом, первый член формулы (13.37) представляет собой вектор А1( определяющий положение некоторого фиктивного центра масс Н\.

Подставляя полученное выражение для Рт из формулы (14.45) в формулы (14.40) и (14.44), получаем

Полученное выражение для скорости vc подставляем в равенство (15.13), получаем

Подставляя полученное выражение в равенство (15.14), записы-

При смещении х, являясь величиной алгебраической, может иметь знак плюс или минус. Подставляя полученное выражение в равенство (22.72) и учитывая выражение (22.71), получаем

Подставляя полученное выражение в (П. 20) или (1 1.21 ), получаем

где Q - постоянное во времени продольное усилие. Дифференцируя это уравнение по времени и интегрируя полученное выражение, получаем:

Полученное выражение является характеристическим уравнением для определения величины k - I в зависимости от параметров % "V Вг, Е\, I, tf, N", N3. Решение его представлено на рис. 7.2, а в виде зависимости k - 1 от В 2 для трех значений параметра у. Расчет Л7*, N" произведен с использованием физических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения при атмосферном давлении. Кроме того, принято: #о=2°С; 6 =10 мм; X = 10 Вт/(м • К); / =0,052; ?, =0,5. Значениям параметра у = 10; .31,6; 100 при этих условиях соответствуют величины йу=107,108, 109Вт/(м3 -К).

Затем проверяют гипотезу об однородности дисперсии по критерию Кохрена или Бартлета. После проверки однородности дисперсий проверяют, с какой степенью правдоподобия полученное уравнение описывает изучаемое явление; такая проверка называется проверкой адекватности получен-

Решим полученное уравнение относительно К. Зная /С, по табл. 1.1 легко

Решим полученное уравнение относительно К*. Зная К*, по табл. 1.1 легко найти искомые размеры поперечного сечения.

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Каждый из трех членов этого соотношения может быть положительным, отрицательным или равным нулю. Рассмотрим некоторые частные случаи.

и решаем полученное уравнение (514) относительно t:

Подставив в полученное уравнение значения х, выраженные в метрах, найдем соответствующие значения температуры стенки.

Подставляя (2.36) в (2.38), разрешая полученное уравнение относительно А^ и подставляя полученный результат в (2.36), получаем

Умножая равенство (33) на s2k, используя (32) и решая полученное уравнение относительно sk, находим

где с основание натуральных логарифмов; i угол скольжения, приближенно принимаемый равным 0,7 угла обхвата а. Формула показывает, что отношение F\/l--2 сильно зависит от коэффициента трения и угла скольжении. Решая полученное уравнение с очевидным условием /•'i -- /'V— l'i. получаем

Полученное уравнение является уравнением гиперболоида вращения, что соответствует общему представлению о форме сопряженных поверхностей элементов высшей кинематической пары (см, гл. 9).

Полученное уравнение для рассматриваемого частного случая называют уравнением движения механизма в форме кинетической энергии. Преобразуя его, получим угловую скорость звена приведения в /-м положении: