Полученного равенства

Твердость — это способность материала сопротивляться внедрению в него другого, не получающего остаточных деформаций, тела. Значение твердости и ее размерность для одного и того же материала зависят от применяемого метода измерения. Значения твердости, определенные различными методами, пересчитывают по таблицам я эмпирическим формулам. Например, твердость по Бринеллю (НВ, МПа) определяют из отношения нагрузки Р, приложенной к шарику, к площади поверхности полученного отпечатка шарика FOTn:

При испытании шарик диаметром 5 или 10 мм (иногда заменяемый конусом) вдавливают постоянной нагрузкой в испытуемый образец, нагретый до заданной температуры. Мерой горячей твердости является отношение нагрузки к поверхности полученного отпечатка:

в поверхность исследуемой детали вдавливается стальной шарик, во втором — алмазный острый наконечник. По обмеру полученного отпечатка судят о твердости материала. Испытательная лаборатория обычно располагает составленной путем экспериментов переводной таблицей, при помощи которой можно приближенно по показателю твердости определить временное сопротивление материала. Таким образом, в результате пробы на твердость удается определить прочностные показатели материала, не разрушая детали.

бенно эффективны при весьма высоких температурах. Метод взаимного вдавливания заключается в сдавливании двух образцов испытуемого материала и измерении полученного отпечатка. Наиболее удобной оказалась цилиндрическая форма образцов, однако можно применять образцы и иной формы. Возможны два способа расположения образцов: взаимно перпендикулярное и параллельное.

В общем случае твердость Я является функцией приложенной нагрузки Р, размера полученного отпечатка (диаметра d или диагонали Ь), времени приложения нагрузки т и абсолютной температуры испытания Т:

О твердости материала судят по диаметру полученного отпечатка, который измеряется при помощи специальной лупы, имеющей шкалу с ценой деления 0,1 мм.

Испытательная головка (собственно прибор) предназначена: для создания испытательных нагрузок, под действием которых алмазный наконечник вдавливается в испытуемую деталь; для проецирования полученного отпечатка

При измерении микротвердости по восстанавливаемому отпечатку отпечаток на образец наносится под действием статической нагрузки, приложенной к алмазному наконечнику в течение определенного времени. Твердо-дость определяют как отношение приложенной нагрузки к условной площади боковой поверхности полученного отпечатка (мм2).

где Р — номинальная нагрузка, приложенная к алмазному наконечнику; S — условная площадь (мм2) боковой поверхности полученного отпечатка; d — среднее арифметическое длины обеих диагоналей квадратичного отпечатка, мм; / — размер отпечатка, мм.

По ГОСТ 1786—74* используют шарик диаметром 10мм. При нагрузке 2,5 или 5 кН шарик вдавливают в материал, измеряют с помощью микроскопа диаметр полученного отпечатка и по нему рассчитывают твердость. Недостатком метода является то, что размер отпечатка невозможно определить непосредственно в момент действия нагрузки. Асбофрикционные материалы обладают определенными упругими свойствами, и размер отпечатка после снятия нагрузки изменяется. Кроме того, отпечаток не всегда оказывается достаточно четким, возникают трудности в определении его размера и соответствующие субъективные погрешности. ^

Твердость по Бринеллю определяется (ГОСТ 1786—80) вдавливанием стального шарика в поверхность испытуемого материала с заданной постоянной нагрузкой. Используют шарик диаметром 10 мм. Его вдавливают в материал при нагрузке 2,5 или 5 кН, измеряют с помощью микроскопа диаметр полученного отпечатка и по его величине рассчитывают число твердости.

где dr0 — перемещение /('-системы (точки О'), a dr' — перемещение точки А относительно /('-системы. Перемещение dr' обусловлено вращением тела вокруг неподвижной в /('-системе оси, проходящей через точку О'; согласно (1.11), dr' = [d
Продифференцировав равенство (8.3), затем разделив и умножив на N,,(r) правую часть полученного равенства, будем иметь

Но на основании (2-21) левая часть полученного равенства есть работа в процессе р — const. Таким образом, для М кг идеального газа

Поставим цель: найти уравнение огибающей всего рассматриваемого семейства окружностей. С этой целью продифференцируем (5.80) по , найдем из полученного равенства и исключим его из (5.80). В результате получим (в случае наличия таковой) уравнение огибающей. Производная от (5.80) имеет вид

Если теперь продифференцировать обе части полученного равенства по у, то, учитывая, что dvldy = ey, получим еще одно условие совместности деформаций:

Из полученного равенства заключаем, что 6WaB представляет собой полный дифференциал и №ад является потенциалом, называемым упругим потенциалом.

что соответствует мыслимым пределам изменения параметра . Умножим левую и правую части равенства (29.2) на а и будем рассматривать произведение a dF = dP как элементарное усилие, приходящееся на площадку dF. Интегрируя обе части полученного ^равенства по сечению, находим

Наконец, при выполнении полученного равенства момент, передаваемый муфтой, резко падает до нуля и остается равным нулю как во время торможения, так и при разгоне колес в обратном направлении, вплоть до мгновения, определяемого переходом рабочей точки на устойчивый участок характеристики двигателя. Предельное значение сов — йв ограничивается горизонтальной линией jVjMj,, (так как силы, способные вызвать увеличение скорости турбинного колеса свыше номинальной, отсутствуют):

Заменяем др в формуле (11) его значением из уравнения (8) и из полученного равенства находим искомое выражение для оценки минимальной величины зазора Ар:

Из полученного равенства можно найти значение угла перекрытия Рз, обеспечивающего заданное значение изменения давления в защемленном объеме:

Проинтегрировав обе части уравнения (4.70) в пределах от О до L, определив из полученного равенства величину С и внеся ее в уравнение (4.70), получаем интегральное уравнение в окончательной форме