Поглощения излучения

Величина поглощения бактерицидного излучения кварцевыми трубками зависит как от качества исходного сырья и способа изготовления трубок, так и от толщины стенки трубки.

ным до длины волны 6000 А . Замеченное увеличение поглощения бактерицидного излучения кварцевой трубки по сравнений с указанными выше результатами ранее проведенных измерений объясняется более низким качеством кварцевого стекла, имеющего повышенное содержание в нем железа. Полученные даиные указывают на необходимость тщательного подбора кварцевых трубок по их прозрачности путем проверки .их уль-трафиолетметром пр'И использовании в качестве чехлов для источников бактерицидного излучения.

Рис. 44. Схема поглощения бактерицидного излучения водой при размещении источника в воде или в кварцевом чечле, окруженном водой

4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПОГЛОЩЕНИЯ БАКТЕРИЦИДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ВОДОЙ

МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ ПОГЛОЩЕНИЯ БАКТЕРИЦИДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ИСПЫТУЕМОЙ аОДОЙ

Рис. 52. Влияние мутности воды на коэффициент поглощения бактерицидного излучения

Рис. 53. Влияние цветности воды на коэффициент поглощения бактерицидного излучения

Рис. 55. Влияние нескольких примесей к воде на коэффициент поглощения бактерицидного излуче-

Рис. 56. Влияние жесткости воды на коэффициент' поглощения бактерицидного излучения

Полученные результаты по влиянию примесей к воде на поглощение ею бактерицидного излучения были подтверждены более поздними исследованиями В. Г. Рядова [36]. При этих исследованиях для определения коэффициента поглощения ряда искусственно приготовленных вод, содержащих один из компонентов, был использован спектрофотометр СФ-4, при помощи которого измерялось поглощение только бактерицидного излу-

циента поглощения бактерицидного излучения (линия 2537 А) при добавлении различных примесей к дистиллированной воде в пределах, допускаемых ГОСТ 2874—54 *, на качество питьевой воды.

Наряду с рентгенографированием, т. е. экспозицией на пленку, применяют рентгеноскопию, т. е. получение сигнала о дефектах при просвечивании металла на экране. Экран покрывают флюоресцирую-" щими веществами (платино-синеродистый барий, сернистый цинк и др.), которые дают свечение при действии рентгеновского излучения;. В связи с различной степенью поглощения излучения в разных участках металла свечение различно. Контроль рентгеновским излучением с использованием экранов применяют в сочетании с те» левизионными устройствами, преобразующими рентгеновское изображение в видимое (установка типа РИ — рентгенотелевизионный интроскоп). Чувствительность рентгеноскопического контроля не уступает рентгенографическому (1% и более), а производительность выше. Преимуществом рентгенографии является наличие документа о качестве соединения в виде пленки.

Поэтому представляет интерес исследование наиболее многообещающих способов возбуждения атомных ядер. Имеются два основных метода: возбуждение в результате поглощения излучения (гамма-излучения) и возбуждение с помощью непосредственных столкновений частиц высоких энергий с атомными ядрами.

По поводу первого метода можно сказать, что недавние экспериментальные исследования4) поглощения гамма-излучения веществом показывают для более тяжелых элементов изменения в зависимости от атомного номера, и эти факты свидетельствуют о наличии довольно значительного взаимодействия с ядрами. Все это наводит на мысль, что возбуждение ядер посредством поглощения излучения, может быть, не является редким процессом и что поэтому разработка способа получения мощных искусственных источников гамма-излучения с различными длинами волн могла бы иметь значительную ценность для ядерных исследований В нашей лаборатории, как и в других местах, проводятся такие работы.

Полная модель состоит из подмоделей лазерного луча, поглощения излучения, возникновения плазмы, парового канала, сварочной ванны и твердого тела. Подмодель лазерного луча описывает направление излучения и распределение его плотности мощности .перед взаимодействием с изделием и последующие многократное отражение в канале. Подмодель поглощения излучения описывает преобразование анергии лазерного излучения в тепловую энергию ни стенках канала с учетом зависимости коэффициента поглощения от длины водны излучения, электрической проводимости сплава и угла падения Подмодель обрааования плазмы базируется на допущении, что плазма образуется в зоне лазерного луча путем; поглощения излучения атомами uapa ори их выходе из капала. Коэффициент поглощений плазмы

Конструкция пирокона подобна конструкции стандартного видикона. Основные отличия — использование окна, прозрачного для ИК-излучения, и пироэлектрического материала мишени. Тепловое излучение объекта фокусируется объективом на мишень. В результате поглощения излучения на поверхности мишени формируется потенциальный рельеф мишени, соответствующий распределению температур. Сигнал, возникающий при считывании сфокусированным электронным пучком распределения потенциала (заряда), пропорционален распределению интенсивности падающего на мишень излучения. Эти заряды и создают за счет емкостной связи выходной сигнал на пластине, представляющей собой слой металла, нанесенный на противоположную по отношению к лучу сторону мишени.

Наряду с такими веществами существуют полупрозрачные среды, обладающие конечным пропусканием лучистой энергии (полупроводники, керамика, стекло, газы, пары и др.). При прохождении лучистой энергии через такую среду энергия в общем случае поглощается и рассеивается. Кроме того, среда может иметь собственное излучение. Вследствие этого интенсивность излучения вдоль какого-либо направления (/) будет изменяться. Уравнение, определяющее изменение интенсивности луча за счет поглощения, излучения и рассеивания среды, называется уравнением переноса лучистой энергии.

Рассмотрим первоначально случай, когда среда является только поглощающей и в ней происходит одномерный перенос энергии излучения внешнего источника; собственное излучение пренебрежимо мало по сравнению с излучением этого, источника. Интенсивность излучения внешнего источника по мере «прохождения через среду от границы до данной точки будет постепенно уменьшаться за счет поглощения.

формы приводятся в литературе [Л. 88]. Поправка на отклонение от закона аддитивности для газовых смесей за счет взаимного поглощения излучения компонентами берется из графиков на рис. 18-7.

Источник излучения и детекторы томографа, исполь-, зуемого для технического контроля, располагаются в одной плоскости по разные стороны от объекта наблюдения. Их пространственное положение строго согласовано между собой и относительно координат нужного сечения объекта. В процессе измерения изделие поворачивается на 180—360°. Результаты расчета формируются в виде матрицы. Общая задача вычислительного процесса, осуществляемого ЭВМ, заключается в синтезе двумерного полутонового изображения по совокупности коррекций. Математически задача сводится к расчету значений коэффициентов поглощения излучения во всех элементарных ячейках сечения объекта.

На основе (и) можно вычислить также полное излучение с единичной поверхности газового слоя Е: Для этого нужно знать зависимость коэффициента поглощения av от частоты v в полосах поглощения— излучения для данного газа при заданных температуре и давлении. Вычисление сводится к интегрированию обеих частей (и) по всему спектру, практически — по полосам поглощения, так как вне их излучение газа отсутствует. В итоге плотность излучения с поверхности

Изложенная последовательность расчета собственного излучения плоскости газового слоя может быть применена также для газовых объемов самой различной формы; в этом состоит достоинство такого метода. Его недостатком является то обстоятельство, что необходимые в расчете сведения о спектральном коэффициенте "поглощения далеко не всегда известны.