Практическим использованием

Выбор метода. В основу расчета упругих характеристик для всех исследованных материалов положен принцип суммирования повторяющихся элементарных слоев, содержащих волокна двух направлений. Для расчета упругих характеристик элементарного слоя использованы два подхода [1—4, 49], которые при расчете модулей Юнга в направлении армирования и коэффициентов Пуассона в плоскости слоя дают идентичные результаты. При этом, как и в работах [1, 49], для модулей сдвига используются формулы [10, 86], полученные на основе регулярных моделей однонаправленного материала. Модуль упругости в направлении армирования EI малочувствителен к способу расчета: все методы дают близкие результаты. Особое внимание при выборе метода расчета упругих характеристик типичного слоя уделялось расчету модуля упругости ?2 и модуля сдвига, для которых вилка Хилла охватывает широкий диапазон значений [71]. Методы, изложенные в работах [4, 49], дают для этих характеристик средние значения в диапазоне вилки Хилла, причем значения упругих характеристик, вычисленные по этим методам, хорошо согласуются с экспериментальными данными [71]. Кроме того, расчетные зависимости для указанных констант весьма просты и удобны для практических вычислений.

2. Для практических вычислений важно заранее оценить «число шагов» итерационного процесса (3. 40), после совершения которых приближение / [Tk(y)\ воспроизводит характеристический критерий ^ [Т^ (<р) ] «с точностью до е».

где гэ (инс) вычисляется тем или иным способом из числа изложенных в гл. 4; алгоритм практических вычислений и примеры содержатся в гл. 6 и 7.

Здесь, аналогично тому, как это требовалось до сих пор для практических вычислений, заменим непрерывную величину v последовательностью значений v[t i — imln, . . ., — 2, — 1, О, 1,2,..., tmax (см. п. 3.2). Это значит, что все состояния техноло-

Для практических вычислений удобнее определять q как функцию х. Учитывая выражения (6. 63), получаем:

Выбор метода. В основу расчета упругих характеристик для всех исследованных материалов положен принцип суммирования повторяющихся элементарных слоев, содержащих волокна двух направлений. Для расчета упругих характеристик элементарного слоя использованы два подхода [1—4, 49], которые при расчете модулей Юнга в направлении армирования и коэффициентов Пуассона в плоскости слоя дают идентичные результаты. При этом, как и в работах [1, 49], для модулей сдвига используются формулы [10, 86], полученные на основе регулярных моделей однонаправленного материала. Модуль упругости в направлении армирования EI малочувствителен к способу расчета: все методы дают близкие результаты. Особое внимание при выборе метода расчета упругих характеристик типичного слоя уделялось расчету модуля упругости ?2 и модуля сдвига, для которых вилка Хилла охватывает широкий диапазон значений [71]. Методы, изложенные в работах [4, 49], дают для этих характеристик средние значения в диапазоне вилки Хилла, причем значения упругих характеристик, вычисленные по этим методам, хорошо согласуются с экспериментальными данными [71]. Кроме того, расчетные зависимости для указанных констант весьма просты и удобны для практических вычислений.

верную картину расположения области устойчивости и достаточную для практических вычислений точность. Условия же (1.13) дают только нижнюю ветвь границы области устойчивости.

Для практических вычислений удобно ввести следующие вспомогательные величины:

Для удобства практических вычислений формулу (131) записывают в виде

Для удобства практических вычислений эту формулу записываем в виде

Для удобства практических вычислений.эту формулу записывают в виде

роля, различающихся геометрическими и физико-химическими характеристиками, привело к тому, что, энергетический диапазон ПРВТ по сравнению с медицинским применением существенно расширился. Задачи, которые стоят перед ПРВТ, с одной стороны — контроль микрообъекюв, с другой — контроль крупных строительных конструкций, требуют энергетического диапазона от единиц кэВ до 16 МэВ и выше. В зависимости от характеристик контролируемого объекта (химического состава, геометрических размеров) меняется не только энергетический диапазон радиационного излучения, но и требования к основным параметрам излучения, таким как стабильность спектра и интенсивность излучения. Для упрощения анализа этих требований, на современном этапе развития ВТ, рекомендуется рассматривать три энергетических диапазона, выбор которых подтвержден практическим использованием ПРВТ. Первый диапазон — единицы кэВ до 100 кЭв, второй — 100 кэВ до 1 МэВ и третий — свыше 1 МэВ. Наиболее изучен и освоен первый энергетический диапазон. Менее исследован высокоэнергетический диапазон применительно к ВТ. Сложность разработки требований к источникам излучения особенно по стабильности анодного напряжения в рентгеновских трубках, по выбору конструктивных и электрических характеристик линейных ускорителей заключается в том, что аналитические зависимости, связывающие эти характеристики с характеристиками пучка излучения, имеют погрешности существенно выше погрешности метода ВТ. В связи с этим выше перечисленные требования можно сформулировать в основном исходя из конкретных томографов. Опыт эксплуатации медицинских томографов показал, что в энергетическом диапазоне до 80 кэВ стабильность анодного напряжения рентгеновского питающего устройства обеспечивается в пределах 0,01—0,1 %. В области энергий от 100 кэВ до 1 МэВ в связи с преобладанием комптоновского эффекта мо* жно предположить максимальную величину допустимой нестабильности до 1 %, для объектов контроля имеющих эффективный атомный номер 20.

К настоящему времени разработано несколько методов получения таких материалов. Большинство из них включает компак-тирование порошков, которые, однако, получают разными способами. Среди них ультрадисперсные порошки, полученные газовой конденсацией в атмосфере инертного газа [1, 5] или плазмохими-ческим методом [5], аэрозольным [6] и химическим синтезом [7], а также измельчением порошков в шаровой мельнице [2, 13] и др. Некоторые из этих методов были успешно использованы для создания объемных наноструктурных материалов. Это прежде всего газовая конденсация с последующим компактированием [1] и обработка порошков в шаровой мельнице с последующей консолидацией [2, 13]. Данные методы явились основой многочисленных исследований структуры и свойств нанокристаллических и нано-фазных материалов. Вместе с тем до сих пор существуют проблемы в развитии этих методов, связанные с сохранением некоторой остаточной пористости при компактировании, загрязнением образцов при подготовке порошков или их консолидации, увеличением геометрических размеров получаемых образцов, практическим использованием данных методов.

Исследования КЭП проводятся автором этой книги с сотрудниками с 1960 г. [1, 9] в Казанском химико-технологическом институте им. С. М. Кирова [10—38] в содружестве с предприятиями и 'научными учреждениями. Работы 'направлены на получение и изучение КЭП на основе большинства промышленно осаждаемых гальванических покрытий, а также покрытий, выделяемых без наложения тока. Кроме того, рассматриваются вопросы, связанные с механизмом образования и практическим 'использованием КЭП.

Сборник предназначен для шир'окого круга научных сотрудников и инженеров, занимающихся изучением и практическим использованием явлений, происходящих в подвижном (скольжение) и неподвижном контактах твердых тел при высоких температурах, применительно к трущимся сопряжениям машин и устройств и к высокотемпературным технологическим процессам обработки и соединения материалов в твердом состоянии.

Одним из наиболее важных вопросов, связанных с исследованием флуктуации автоэлектронного тока и практическим использованием автокатодов, является вопрос о стационарности процесса флуктуации.

Для дореволюционной России характерным являлся полный разрыв между выдающимися достижениями отечественной науки и их практическим использованием. Научные открытия большей частью оставались без поддержки и использования. Такая судьба постигла, в частности, паровую машину И. И. Ползунова и паровоз Черепановых.

Численными экспериментами [1] и практическим использованием на реальных трубоконвеиерах показано, что этот процесс довольно быстро сходится, и после двух-трех изменений жесткости упругой системы каждого вибровозбудителя устанавливается близкая к номинальной форма траекторий. Процесс ускоряется, если каждый раз приближать к номинальному максимально отличный от номинального угол наклона, но при этом увеличивается число измерений вследствие необходимости искать точку, где отличие угла наклона максимально.

Способы воздействия на физический ресурс обсуждены в разд. 4.3—4.7. Однако, прежде чем переходить к этим разделам, необходимо рассмотреть еще один вариант, связанный с практическим использованием результатов уточненного анализа остаточного ресурса.v

Для упрощения анализа этих требований на современном этапе развития ВТ рекомендуется рассматривать три энергетических диапазона, выбор которых подтвержден практическим использованием ПРВТ. Первый диапазон - единицы кэВ до 100 кэВ, второй - 100 кэВ до 1 МэВ и третий - свыше 1 МэВ. Наиболее изучен и освоен первый энергетический диапазон. Менее исследован высокоэнергетический диапазон применительно к ВТ.

В последних разделах этой главы двигатель Стирлинга сравнивается с другими существующими или имеющими шансы на практическое применение типами двигателей, а также проводится анализ особенностей двигателя «Флюидайн». Дается обзор типичных характеристик, которые достижимы уже в настоящее время. Этот обзор может помочь тем, кто интересуется практическим использованием двигателей Стирлинга, оценить их потенциальные возможности в различных областях применения. Преподавателям инженерных учебных заведений мы уже предо-