Практически постоянна

На рис. 109, а даны безразмерные отношения JVj/P и N2/P в функции L/1. Как видно, нагрузки на опоры резко возрастают с уменьшением расстояния между опорами. С увеличением отношения L/1 нагрузки падают, причем N! асимптотически стремится к величине Р, a N2— к нулю. При L/1 > 2 ч- 2,5 нагрузки становятся практически постоянными, а при L/1 < 1 резко возрастают. Таким образом, целесообразный диапазон отношений L/1 заключен в пределах 1,5 — 2,5 (заштрихованная область).

Обычно испытания проводят при симметричных знакопеременных циклах (коэффициент асимметрии цикла г = — 1), у которых амплитуда напряжений наибольшая, а предел усталости наименьший (рис. 159, д, нижняя линия). С повышением г пределы выносливости возрастают и при значениях г, близких к единице (колебания малой амплитуды), становятся практически постоянными (верхняя .линия) и равными показателям статической прочности.

Свинцовые бронзы прочнее и тверже баббитов (НВ 40 — 60). В отличие от баббитов твердость и прочность их остаются практически постоянными до 200"С. Теплопроводность 100—110 кал/(м-ч-сС).

Статическими называют нагрузки, которые прикладываются к телу, постепенно возрастая от нуля до своей конечной величины и оставаясь в дальнейшем практически постоянными. При действии таких нагрузок колебания конструкции и ее частей незначительны.

Более полное представление об изменении основных характеристик исследуемой системы можно получить из представленных на рис. 6.15 данных для этого же образца. Здесь изображенный на рис. 6.14 переходный процесс выглядит в виде скачка всех рассмотренных параметров при постоянной плотности теплового потока q/q" = 1,13 (нормирующая величина q" рассчитывается из соотношения q" = G(i" — ct0). Слева от значения q/q" = 1,13 расположена область режимов с кипящей пленкой, справа — с полностью сухой внешней поверхностью. Здесь отчетливо видно, что в режимах с кипящей пленкой при значительном увеличении тепловой нагрузки все остальные параметры системы остаются практически постоянными, затем они испытывают скачкообразное изменение в режиме высыхания внешней поверхности и далее быстро возрастают при незначительном увеличении тепловой нагрузки в режимах с полностью сухой поверхностью. Вертикальными стрелками указано направление изменения параметров в переходном процессе, например: точки а, с соответствуют температуре внешней поверхности и перепаду давлений на стенке в начале переходного процесса т = 0 (см. рис. 6.14, точки а, с),

б) конвективные потоки в расплаве малы, а скорость кристаллизации достаточно велика, и диффузионные процессы в жидкости не обеспечивают равномерного распределения примеси. В этом случае возникает концентрационное уплотнение, протяженность и величина которого остаются практически постоянными, резко изменяясь лишь к концу процесса (рис. 12,25,6).

Однако закон сохранения масс в этом случае имеет иное содержание, чем в случае v <; с, так как становятся заметными изменения масс покоя при переходе кинетической энергии в другие формы энергии. Вообще массы покоя тел системы остаются практически постоянными, пока кинетическая энергия или энергия взаимодействия между телами мала по сравнению с их энергией покоя. В случае же сильных взаимодействий в зависимости от знака взаимной энергии масса покоя двух или нескольких соединившихся тел может быть либо больше, либо меньше суммы масс покоя всех этих тел до соединения (последнему случаю соответствует дефект массы ядер атомов).

5. При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся исчезающе малыми по сравнению с силами ингр-ции частиц жидкости (зона турбулентной автомодель-ности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэффициенты потерь на трение К и коэффициенты местных сопротивлений ?, в этой зоне не зависят от вдела Re, что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Re остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения).

5. При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельное™). Безразмерные характеристики потока, в частности коэффициент сопротивления трения Я и коэффициенты местных сопротивлений ?, в этой зоне не зависят от числа Re, что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Re остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения).

снижении нагрузки температура на выходе у него будет возрастать. При постоянстве избытка воздуха теоретическая температура горения не меняется. Остаются практически постоянными излучательная способность факела и тепловая эффективность работы экранов. Температура Фт газов на выходе из топки изменяется медленнее по сравнению с количеством пара, поступающего в перегреватель. В результате перепад энтальпий At = i" — i' растет. В конвективном перегревателе со снижением нагрузки тепловосприятие, наоборот, уменьшается, поскольку расход газов прямо пропорционален паропроизводи-тельности и температурный напор падает.

снижении нагрузки температура на выходе у него будет возрастать. При постоянстве избытка воздуха теоретическая температура горения не меняется. Остаются практически постоянными излучательная способность факела и тепловая эффективность работы экранов. Температура От газов на выходе из топки изменяется медленнее по сравнению с количеством пара, поступающего в перегреватель. В результате перепад энтальпий At = i" — i' растет. В конвективном перегревателе со снижением нагрузки тепловосприятие, наоборот, уменьшается, поскольку расход газов прямо пропорционален паропроизводи-тельности и температурный напор падает.

Это уравнение, выражающее значение э. д. с. элемента в зависимости от активности реагирующих веществ и продуктов реакции этого элемента, называется уравнением Нернста. Активность аъ растворенного вещества L равна его концентрации в моль на 1000 г воды (моляльности), умноженной на поправочный коэффициент у, называемый коэффициентом активности. Коэффициент активности зависит от температуры и концентрации и может быть определен экспериментально, если растворы не слишком разбавлены. Если вещество L является газом, то его активность равна его летучести и при обычных давлениях численно приблизительно равна давлению, выраженному в атмосферах. Активность чистого твердого вещества принята равной единице. Активность таких веществ, как вода, концентрация которых в процессе реакции практически постоянна, также принята равной единице.

Получена экспериментальная зависимость коэффициента напыления К от угла натекания струи а. Показано, что ври а •= 80—90° величина Дт/М практически постоянна и начиная с а — 75° быстро уменьшается до нуля при 50и. При углах 60—75 на поверхности покрытия зарегистрирована четко выраженная волнистая структура, гребни которой расположены перпендикулярно к направлению движения частиц.

Измеренные акустическим методом упругие постоянные или модули упругости соответствуют адиабатическим условиям деформаг-ции, поскольку расширение-сжатие элементарного объема происходит очень быстро, а тепловые потоки инерционны и не успевают выравнять температуру элементарного объема с окружающей средой. При измерении модулей упругости механическими методами (например, при статических испытаниях образцов на растяжение) деформация совершается медленно, температура образца практически постоянна и соответствует температуре окружающей среды, таким образом, процесс происходит изотермически.

тории к горизонту менее 20° с выключенными или работающими на режиме малой тяги (мощности) двигателями. П. в небольшом интервале высот считается установившимся (скорость практически постоянна). ПЛАНКА ЗАКОН [по имени нем. физика М. Планка (М. Planck; 1858-1947)] - один из осн. законов теплового излучения, характеризующий распределение энергии в спектре равновесного излучения при определ. темп-ре. Согласно П.з. спектральная плотность светимости энергетической абсолютно чёрного тела равна: ..(, 2к\2 hv

В нестационарных методах вместо Q измеряется температура и ее измене ше со временем в расчетных точках. В квазистациопа IHOM режиме при малых значениях критерия Бпо температура исследуемых образцов по объему практически постоянна и тогда тепловой поток представляется зависимостью

Обычно трубка Прапдтля устанавливается на оси канала или трубы в таком :ечепни, где скорость практически постоянна.

При ламинарном потоке жидкость движется несмешивающимися геометрически подобными струями, при турбулентном поток пронизывается хаотически движущимися вихрями и жидкость перемешивается. Чем больше турбулентность, тем интенсивнее перемешивается жидкость, однако температура теплоносителя по сечению практически постоянна и поэтому роль свободной конвекции, зависящей от разности температур, заметного влияния на теплоотдачу не оказывает.

пропорциональна экспозиционной дозе. Это определяется тем, что плотность почернения D пропорциональна числу проявленных зерен, а экспозиционная доза X зависит от числа квантов, приходящих на пленку. На практике спектральная чувствительность радиографических пленок характеризуется величиной, обратной экспозиционной дозе X ионизирующего излучения, необходимой для получения на пленке плотности .почернения ?>= 1. Спектральная чувствительность зависит от энергии излучения; В частности, она достигает максимального значения в диапазоне энергий 40—50 кэВ, а при энергиях свыше 250—300 кэВ спектральная чувствительность практически постоянна (рис. 7).

3. Теплоотдача при турбулентном режиме. При турбулентном режиме движения перенос тепла внутри жидкости осуществляется в основном путем перемешивания. При этом процесс перемешивания протекает настолько интенсивно, что по сечению ядра потока температура жидкости практически постоянна. Резкое изменение температуры наблюдается лишь внутри тонкого слоя у поверхности.

3. Теплоотдача при турбулентном режиме. При турбулентном режиме движения перенос теплоты внутри жидкости осуществляется в основном путем перемешивания. При этом процесс перемешивания протекает настолько интенсивно, что по сечению ядра потока температура жидкости практически постоянна. Резкое изменение температуры наблюдается лишь внутри тонкого слоя у поверхности.

рактеристики его деформации разрушения приведены на рис. 16. И здесь наблюдаются три отмеченных выше эффекта, а именно, инкубационный период перед разупрочнением, рост деформации разрушения в течение этого инкубационного периода и более низкое плато по завершении разупрочнения. Рост прочности сопровождается ростом деформации разрушения, тогда как в композите с 25% В прочность практически постоянна,. Прочность при растяжении композитов с 45% В составляет после изготовления 128 кГ/мм2 и увеличивается после отжига продолжительностью 10—40 мин при 778 К приблизительно до 151 кГ/мм2. Напротив, в композите с 25% В отжиг при 778 К в течение 30 мин приводит к повышению прочности с 58 кГ/мм2 всего до 60 кГ/мм2.