Практически совпадающей

Отметим, что применение общего подхода, связанного с методом потенциала, к решению задач для тел с трещинами невозможно из-за вырожденности задачи. Для того чтобы получить решение этой задачи, трещина заменяется полостью конечной ширины (соответствующим образом преобразуются и краевые условия на берегах трещины). Если имеется совокупность полостей, охватывающих трещину и стремящихся в пределе к ее поверхности, то решая ряд задач, внешних по отношению к полостям, и пределе получим решение исходной задачи. Естественно, это возможно, если справедлив предельный переход. Дело в том, что при решении задачи методом потенциала па границе задается плотность потенциала простого слоя, представляющего собой перемещения. При вырождении полости в разрез потенциал простого слоя вырождается в потенциал двойного слоя; при этом значение плотности бесконечно возрастает. Поэтому следует ожидать плохую сходимость метода последовательных приближений, а при решении задачи методом механических квадратур — ухудшение структуры системы линейных алгебраических уравнений. Будем моделировать разрез полостью конечной ширины б с радиусом 6/2 в конце разреза. Решение такой приближенной задачи вне некоторой окрестности кромки, начиная с некоторого do, перестанет зависеть от б, т. е. будет практически совпадать

где Е' = Ej[(l + v)(i— 2v)]. Исключая из (5.16) и (5.17) функцию v, можно прийти к уравнению Миндлина — Геррманна и соответствующим ему граничным условиям. Оно отличается от уравнения Бишопа (5.12) слагаемым, пропорциональным четвертой производной по времени. Благодаря этому волновое число второй волны, мнимое на низких частотах, на высоких частотах становится действительным и стремится к дисперсии продольных волн в безграничной среде. Дисперсия первой волны близка к точной дисперсионной кривой на низких частотах, а на высоких стремится к дисперсии сдвиговых волн kt. Если, следуя работе [372], ввести поправочный коэффициент д, заменив в (5.16) модуль G на величину gG, и выбрать его из условия kt = .д&н* где kR — волновое число поверхностной волны Рэлея, то дисперсия первой волны в теории Миндлина — Геррманна будет практически совпадать с точной во всем частотном диапазоне (кривая МН на рис. 5.1). С более сложными приближенными теориями продольных колебаний можно ознакомиться в работах [144,339,361,366,367,370,389].

Чтобы дать рекомендации по подбору параметров самоустанавливающейся опоры с сухим трением (величины затяжки пружин, величины зазора мзжду упорами), следует рассмотреть возможные изменения прогибов ротора при различных параметрах опоры как при бесконечно медленном увеличении оборотов, так и при бесконечно медленном уменьшении оборотов. Следует заметить, что при быстром прохождении через критические обороты будут наблюдаться меньшие прогибы (см. гл. И). Вследствие того, что переход с одних решений для прогибов на другие должен обычно осуществляться при оборотах, достаточно удаленных от критических режимов, решения для прогибов, полученные без учета сил трения, будут практически совпадать с действительными.

переходный процесс получившейся составляющей. На первом интервале (t < т) кривые переходных процессов дискретной составляющей и составляющей с большим временем запаздывания совпадают, т. к. при t = 0 импульсное звено разомкнуто и хи = 0, подобно тому, как ранее было х3 = 0. При первом замыкании импульсного звена, т. е. при t = т, значение его выходной координаты хя будет соответствовать в том же масштабе, что и ха, установившемуся значению выходной координаты составляющей х (t), т. е. совпадать со значением *3. уст конца второго интервала (рис. IX.6). Можно утверждать, что и в дальнейшем в моменты времени, непосредственно предшествующие переключению импульсного звена, значения *и (t) и х 3 (t} будут практически совпадать.

Метод разложения входного воздействия в ряд Фурье [41, 48]. Пусть на систему действует возмущение в виде последовательности прямоугольных импульсов с периодом Т (рис. 6.49), причем длительность периода такова, что переходный процесс, возбужденный импульсом, практически затухает к моменту возникновения последующего импульса. При таком условии в каждом полупериоде процесс изменения выходной величины системы будет практически совпадать с реакцией системы на ступенчатое воздействие, равное амплитуде импульсов. Разлагая последовательность входных импульсов в ряд Фурье, можно определить изменение выходной величины суммой реакций на гармонические составляющие входного сигнала:

Вместе с тем из спектра собственных колебаний рабочего колеса, рассматриваемого как единая упругая система, можно выделить части, которые в известной мере допустимо рассматривать как «лопаточные» или «дисковые». Критерием такой допустимости может служить степень близости частотных функций основной системы к парциальным частотным функциям. К лопаточным участкам спектра могут быть отнесены части ветвей частотных функций основной системы, располагающиеся по обе стороны от зон с сильной интерференцией и асимптотически приближающиеся к горизонталям, являющимся частотными функциями парциальной системы жесткий диск — упругие лопатки. На этих ветвях собственные частоты системы могут практически совпадать с собственными частотами изолированной лопатки, закрепленной замковой частью в неподвижном основании. Аналогично, собственные частоты, лежащие на участках частотных функций основной системы, практически совмещающихся с частотными функциями парциальной системы упругий диск — жесткие лопатки, рассматривают как собственные частоты «дисковых» колебаний. Собственные формы колебаний системы, отвечающие «лопаточным» и «дисковым» частотам, близки, по крайней мере качественно, к соответствующим собственным формам парциальных систем.

пульса в пограничный слой частицами жидкости, движущимися со скоростями, большими скоростей пара. Однако увеличение «полноты» эпюры скоростей еще не означает, что происходит дополнительная турбу-лизация потока. При мелкодисперсной жидкой фазе (например, если она возникает в «скачке» конденсации), когда й<5 • 10~8 м, траектории движения капелек будут практически совпадать с траекториями паровой фазы (см. § 2-6), а процессы тепломассообмена будут играть решающую роль в распределении параметров двухфазного потока в пограничном слое. На рис. 3-10 приведены результаты исследования пограничного слоя в сопле Лаваля при наличии в нем спонтанной конденсации пара {Л. 47]. Здесь показаны изменения относительного статического давления е вдоль сопла, температур стенки и полного торможения паровой фазы <0, а также расчетных температур насыщения 78 и статической ^ в ядре потока. Исследования проводились на плоском теплоизолированном сопле. Нижняя пластина выполнялась из фторопласта с металлическим на-гылеппем толщиной 0,1 '.ил. Как следует из

Н. А. Картвелишвили [Л. 38] рекомендует использовать метод Монте-Карло также для определения числа звеньев а в марковском процессе. Берутся разные а, строятся функции перехода и на основе последних производится розыгрыш методом Монте-Карло. Далее по искусственно смоделированному ряду строятся безусловные одномерные функции распределения расходов в разные временные интервалы. Решением будет то минимальное а, при котором последние функции будут практически совпадать с эмпирическими функциями, построенными по исходному стоковому ряду. На основе

Отметим, что применение общего подхода, связанного с методом потенциала, к решению задач для тел с трещинами невозможно из-за вырожденности задачи. Для того чтобы получить решение этой задачи, трещина заменяется полостью конечной ширины (соответствующим образом преобразуются и краевые условия на берегах трещины). Если имеется совокупность полостей, охватывающих трещину и стремящихся в пределе к ее поверхности, то решая ряд задач, внешних по отношению к полостям, в пределе получим решение исходной задачи. Естественно, это возможно, если справедлив предельный переход. Дело в том, что при решении задачи методом потенциала на границе задается плотность потенциала простого слоя, представляющего собой перемещения. При вырождении полости в разрез потенциал простого слоя вырождается в потенциал двойного слоя; при этом значение плотности бесконечно возрастает. Поэтому следует ожидать плохую сходимость метода последовательных приближений, а при решении задачи методом механических квадратур — ухудшение структуры системы линейных алгебраических уравнений. Будем моделировать разрез полостью конечной ширины 6 с радиусом 672 в конце разреза. Решение такой приближенной задачи вне некоторой окрестности кромки, начиная с некоторого So, перестанет зависеть от б, т. е. будет практически совпадать

ке D или, другими словами, Фладе-потеициал (EF) может практически совпадать с потенциалом начала пассивации Е .

Обычно испытательные машины имеют такое устройство, что в них поддерживается неизменной в процессе испытания образца либо величина он, либо од, последняя — чаще. В области линейной зависимости о = а (е), практически совпадающей с областью упругих деформаций, неизменность одной из величин е>„ или ид влечет за собой неизменность и другой. В области же нелинейной зависимости, как правило, совпадающей с областью пластических деформаций, условия эксперимента с образцом существенно зависят от того, какую из двух величин VH или уд сохраняют неизменной.

технической погрешности при регулировке, например практически совпадающей с отклонением диаметра очка матрицы от заданного уровня. Это распределение рассматривается как нормативное при условии выполнения допуска инструментальным цехом.

Суммарные напряжения. Максимальные напряжения от суммарного воздействия местной и общей осевой нагрузок возникают в точке, практически совпадающей с точкой максимального напряжения от действия местной нагрузки, как это можно видеть из сложения эпюр напряжений от местного и общего воздействий нагрузки. Величина максимального суммарного меридионального напряжения по контуру впадины в основании первого нагруженного витка равна

Известно, что для процесса теплообмена между телом и жидкостью наиболее существенны явления, протекающие в непосредственной близости к омываемой жидкостью поверхности тела. Область потока, в которой происходит изменение скорости течения от нуля до величины, практически совпадающей со скоростью невозмущенного потока, называется гидродинамическим пограничным слоем. Область потока, в которой изменяется температура, от ее значения на поверхности тела до величины, практически совпадающей с температурой невозмущенного потока, называется тепловым пограничным слоем.

Проведем анализ влияния охлаждающей жидкости (газа) на термическое сопротивление плоского пористого слоя термоизоляции. Температуру жидкости в произвольном сечении слоя с координатой z ( рис. 3.6) можно считать практически совпадающей с температурой Т пористого термоизолятора в данном сечении. Тогда для части слоя между этим сечением и теплоизолируемой поверхностью (z = 0) на установившемся режиме работы термоизоляции будет справедливо уравнение баланса

Зависимости для одноименных образцов кобальта, полученные при испытаниях в режиме нагрева и охлаждения в вакууме, приведены на рис. 1, а. Трение при нагреве сначала уменьшается, но при превышении температуры полиморфного превращения кристаллической решетки кобальта из гексагональной в ГЦК (?s 400° С), практически совпадающей с температурой начала адгезионного взаимодействия (вертикальная штрих-пунктирная линия на рис. 1, а), резко возрастает с соответствующим ростом амплитуды колебаний регистрируемых значений коэффициента трения. Значение среднего коэффициента трения достигает 2,4 при 900° С. (Практически такой же вид имеет зависимость, полученная в вакууме 10"11 мм рт. ст. [6].) При испытаниях в режиме охлаждения зависимость повторяется, но со сдвигом в сторону более низких температур, что, по-видимому, вызвано некоторым запаздыванием по температуре полиморфного превращения в процессах относительно быстрого нагрева и охлаждения. Вероятно, в некотором интервале температур кобальт при трении существует в двух кристаллических модификациях.

.давление удаляемого из нее газа. Одновременно происходит нагревание воды до температуры, практически совпадающей с точкой кипения ее при данном давлении в деаэраторе.

t — температура среды (постоянная), в градусах стоградусной термодинамической шкалы с началом счета температур в точке плавления льда (°С), практически совпадающей с международной стоградусной шкалой.

гании тощего угля — 100—109° С. При пылевидном сжигании подмосковного и тощего углей опыты дали неожиданный результат: точка росы оказалась практически совпадающей с температурой конденсации водяных паров, хотя оба эти топлива имеют значительное содержание-серы.

величина Тш = -'^ кГ/см*. За рубежом распространен аналогичный твердомер типа Джонса. Так как пересчет твердости с одной системы измерений на другие весьма затруднен, были приняты международные единицы по ИСО, в которых теперь градуируются твердомеры типа Джонса или типа НИИРП. По ИСО твердость оценивается по шкале в 100 единиц, практически совпадающей со шкалой Шора для твердости свыше 40 единиц.

представлены на рис. 263. Предполагается кристаллизация вырожденной эвтектики (Ей) + (V) при температуре, практически совпадающей с температурой плавления Ей, а при температуре 1597 "С протекание нонвариантной реакции с участием газовой фазы, в результате которой образуется жидкая фаза на основе Ей.