Предельной погрешностью

1. Рассчитайте минимальную концентрацию кислорода (в мл/л) необходимую для пассивации в 3 % растворе Na2SO4 железа и сплава Сг—Fe с 12 % Сг. Коэффициент диффузии для О2 при 25 °С D = 2-10~5 сма/с. (Исходить из равенства предельной плотности диффузионного тока восстановления кислорода и критической плотности тока, необходимой для пассивации.)

4.4.1. Связь предельной плотности энергии деформации металлов с прочностью межатомной связи.

Рисунок 4.18 - К обоснованию определения предельной плотности энергии деформации Wc у края трещины (надреза) по данным стандартных

2) Wc - значение предельной плотности энергии деформации при S=SC;

4.4.1. Связь предельной плотности энергии деформации

На рис. 50, 52—54 приведены расчетные значения спектра гранулярности ЧКХ, отношения сигнал/шум и предельной плотности информации, при этом полагали ЧКХ системы обработки информации Те (v) = 1, а ее

При выборе альтернативных вариантов радиографической системы в качестве универсального критерия предпочтительно использовать предельную плотность информации снимка, которая учитывает влияние отношения сигнал/шум, разрешающей способности и контраста изображения. Наилучшие значения предельной плотности информации снимка получают при использовании низкоэнергетических источников и особо мелкозернистых пленок, причем следует выбирать максимальную плотность почернения снимка с учетом предельных возможностей расшифровочного оборудования.

Располагая данными о предельной плотности информации, можно определить объем информации, содержа-

В условиях w — const при увеличении диаметра трубы от d\ до d2 переход к развитому кипению будет происходит не при большей, а при меньшей предельной плотности теплового потока:

Столь резкая зависимость предельной плотности теплового потока от скорости циркуляции при d=const объясняется не только различной турбулентностью среды при разных скоростях, но и тем, что приближение к развитому кипению в условиях повышенной скорости происходит при меньшей температуре стенки и, следовательно, при меньшем числе активных центров парообразования. Для компенсации этого эффекта требуется дополнительное повышение плотности теплового потока. При w — const с ростом диаметра трубы интенсивность теплообмена в турбулентном потоке однофазной среды понижается, поэтому в этом случае переход к развитому кипению происходит в более благоприятных для процесса парообразования условиях.

жения и сжатия образца происходит противоположное по направлению вращение локальных объемов материала. При этом локализация пластической деформации сопровождается разогревом материала. После достижения предельной плотности дислокаций по границам вращающихся объемов материала образуется свободная поверхность

т. е. для суждения об истинном значении любого геометрического параметра детали, в том числе высоты и шага неровностей ее поверхности, необходимо не только получить результат измерений, но еще иметь сведения о величине погрешности измерения. Эти сведения на практике получают в виде нормативного значения [АИт] предельной погрешности измерений, называемого пределом допускаемой погрешности 1, причем под предельной погрешностью измерений понимают практически наибольшую по абсолютной величине возможную разность результата (единичного) измерения и истинного значения измеряемой величины

Наибольшая возможная погрешность отдельного измерения определяется предельной погрешностью метода измерения ± Зст. Средняя квадратическая погрешность а и предельная Зо* среднего арифметического (как наиболее вероятного значения измеренной величины) будет меньше в ]/"« раз (где п — число измерений) средней ква-дратической и предельной погрешностей отдельного измерения. Если обозначим через М среднюю квадратиче-скую погрешность среднего арифметического,

Допустимую погрешность производственных измерений обычно называют предельной погрешностью измерения и обозначают + Д lim.

В соответствии с этим в ОСТ 85000-39 предусмотрено понятие разрядности концевых мер, которая определяется предельной погрешностью аттестации срединного размера и величинами наибольших допустимых отклонений от плоскопараллельности.

координатами г/гк = 6,073, 0,128, 0,193, 0,265, 0,334, 0,408, 0,479, 0,624, 0,770, 0,916. Поскольку при измерении изменяющейся во времени температуры возникают дополнительные погрешности, обусловленные нестационарностью процесса, была проведена оценка инерционности термопар и установлена постоянная времени их термической инерции в зависимости от диаметра термоэлектродов. Термопара при нестационарном протекании процесса не успевает мгновенно принять температуру окружающей среды и сигнал от нее регистрируется с некоторым запаздыванием. Так, для использованных в опыте термопар с диаметром 0,2 мм постоянная времени в среднем составляет 0,0026 ... 0,008 с в зависимости от скорости потока воздуха, а инерционность термопары оценивается при реализованных в опытах скачках температур временем 0,04 ... 0,2 с. При этом динамическая погрешность не превышала абсолютную приборную погрешность измерения. Экспериментальная установка с разработанной системой измерения позволяла определять коэффициент Кя с предельной погрешностью ± 25% при погрешностям измерения температуры 1%, напряжения — 0,3%, силы тока — 0,5%, расхода теплоносителя — 1,<5%. С такой же погрешностью были определены значения коэффициента Ка в разд. 5.2.

измерений угла между двумя гранями изделия применяют гониометры с предельной погрешностью измерения от +30 до +2".

измерении угла между двумя гранями изделия применяют гониометры с предельной погрешностью измерения от +30 до +2".

Согласно этой инструкции погрешность показаний 30-секунд-ных гониометров с односторонним отсчетом нужно поверять по образцовой 6-гранной призме, рабочие углы которой (между нормалями к любым граням) аттестованы с предельной погрешностью не более ±10". Шестигранник произвольно устанавливают основанием на столик гониометра и после юстировки его положения с по-мощью юстиро'вочных винтов относительно плоскости измерения по двум любым его граням берут последовательные отсчеты по каждой грани, поворачивая столик прибора вначале в одном на-правлении (первый цикл измерения), а затем в противоположном (второй цикл измерений). Последний отсчет первого цикла является первым отсчетом второго цикла.

Для поверки гониометров, имеющих допустимые погрешности показаний 5" и 10", многогранные призмы должны быть аттестованы с предельной погрешностью не более ± 1".

С помощью этой установки разность двух углов определяют с предельной погрешностью ±Г',8.

Измерение расхода по методу переменного перепада давления относится к косвенным измерениям. Теоретические исследования и опытная проверка на продолжении многих десятилетий применения этого метода позволили с приемлемой достоверностью установить величины, входящие в уравнения расхода. Точность измерения, характеризуемая (предельной погрешностью, составляет ±0,5—5% от предела шкалы прибора ,и зависит от условий измерения и применяемых приборов {Л. 1—3].