Поступления импульсов

3°. Необходимо отметить, что при малых значениях коэффициента 6 вследствие незначительной разности между углами г>шах и ^mm точка пересечения Ot касательных очень часто уходит за пределы чертежа. В этом случае можно поступить следующим образом. Обозначим точки пересечения касательных с осью ординат ОДГ (рис. 17.9) первой системы координат через k и /. Тогда

можно поступить следующим образом. На участках фазовой кривой Г, выходящих и входящих в состояние равновесия О"-q, вблизи состояния равновесия выберем точки М и N. Через эти точки проведем, например, ортогонально к Г секущие S и Q (рис. 7.15). Фазовые траектории, близкие к части кривой Г, заключенной между точками М и N, порождают точечное отображение секущей S в Q, которое назовем L. Кроме того, фазовые траектории окрестности состояния равновесия порождают некоторое отображение секущей Q в S. Это последнее отображение обозначим через Т. Ясно, что вопрос о переходе двоякоасимптотиче-

Далее можно поступить следующим образом. Наблюдатель, находящийся, например, в начале координат О данной системы отсчета, сообщает по радио: «Передаем сигнал точного времени. Сейчас по моим часам время t0». В момент, когда этот сигнал достигнет часов, находящихся на известном расстоянии г от точки О, их устанавливают так, чтобы они показывали время t=t0+r/c, т. е. с учетом времени запаздывания сигнала. Повторение сигнала через определенные промежутки времени даст возможность каждому наблюдателю установить синхронный ход его часов с часами в точке О. В результате такой операции можно утверждать, что все часы данной системы отсчета показывают в каждый момент одно и то же общее время.

Конечно, прежде всего мы должны пользоваться везде одинаковыми часами, т. е. такими, которые, будучи установлены рядом, не расходятся между собой. Но этого мало: мы не можем утверждать, что часы не расходятся между собой при транспортировке «туда», так как мы не изучили детально поведения часов. Мы убедились только, что они не расходятся между собой, когда они покоятся друг относительно друга, но мы ничего не знаем о том, как движение часов влияет на их ход. Ответ на этот вопрос может дать только опыт. Забегая вперед, отметим, что на опыте действительно обнаруживается влияние движения часов на их ход. Но в рассматриваемой задаче нет необходимости учитывать это влияние, так как его можно устранить, сверив каждые часы, доставленные «туда», с часами, находящимися «здесь», при помощи световых сигналов. При этом все часы, расположенные «там», нужно установить так, чтобы величина t' , отсчитываемая по каждым из этих часов, совпадала с найденной из (2.1). Для этого мы должны поступить следующим образом.

3°. Необходимо отметить, что при малых значениях коэффициента б вследствие незначительной разности между углами г7шах и \jjmln точка пересечения 0± касательных очень часто уходит за пределы чертежа. В этом случае можно поступить следующим образом. Обозначим точки пересечения касательных с осью ординат ОДТ (рис. 17.9) первой системы координат через k и /. Тогда

В самом деле, система, образованная р парами Pv —Р^ РЪ —PZ'' •••> Рр- —Рр> есть система векторов, для которой главный вектор равен нулю. Главный момент этой системы будет, следовательно, одним и тем же для любой точки пространства (рис. 21). Для нахождения этого главного момента 00 относительно точки О можно поступить следующим образом. Возьмем сначала геометрическую сумму OGj моментов векторов Pt и —Pt, которая

Если бы все поперечное сечение было охвачено пластической деформацией, то над всем ним следовало бы построить поверхность с постоянным углом ската. Для наглядного изображения этой поверхности можно было бы поступить следующим образом: изготовить из картона пластину (по форме и размерам повторяющую поперечное сечение скручиваемой призмы) и, расположив ее горизонтально, насыпать на нее сухой песок в количестве, превышающем то, которое может удержаться на ней. Образовавшаяся насыпь будет ограничена поверхностями естественного откоса — это и будет поверхность постоянного ската г)(Ш1> (рис. 11.36). Функция гр<пл>, что видно из (11.188), не зависит от интенсивности угла закручивания.

и позднее развиты и детально разработаны Г. В. Клишевичем2). Если удовлетворены следующие три условия: 1) в пролете нет ни сосредоточенных сил, ни сосредоточенных моментов и имеется лишь распределенная нагрузка; 2) а/^гЗя/2; 3) функция q выражается полиномом степени не выше третьей, то можно поступить следующим образом (для конкретности рассмотрим балку, изображенную на рис. 12.92, а). Примем основную систему в виде балки,

Чтобы строго применить теорию случайных процессов [206, 274] к анализу акустических сигналов машин, можно поступить следующим образом. Представим себе бесконечное множество идентичных машин, установленных в одинаковых помещениях, работающих в одном и том же режиме при соблюдении одинаковыми всех возможных условий. Из-за того, что источники внутри машин случайны, их акустические сигналы „ (?), где п — номер машины, в любой момент времени будут отличаться друг от друга. В момент времени t\ совокупность мгновенных значений акустических сигналов In(^i) определяет случайную величину (?i). Для нее можно построить функцию плотности распределения вероятностей р(х\) и найти среднее значение и другие моменты распределения. При изменении момента времени t\ функция плотности распределения и ее моменты, вообще говоря, меняются. Рассматривая далее мгновенные значения акустических сигналов n(t) в различные моменты времени t\, fa,...,tm, получим набор из т случайных величин .(ti), ?(?2), • • -, ^(tm). Для них также можно построить функцию плотности совместного распределения вероятностей р{х\,..., хт) и найти моменты распределения. Таким образом, в каждый момент времени акустические сигналы !„(?) определяют случайную величину, а в разные моменты времени — совокупности случайных величин. В целом же все акустические сигналы ?.n(t) рассматриваемого множества одинаковых машин определяют акустический сигнал ?(i) данной машины как случайный процесс. Отдельные функции п(?) носят название выборочных функций или реализаций случайного процесса !(*)• Совокупность функций плотности совместных распределений вероятностей р(х\,..., жт), т = 1, 2,..., полностью характеризует этот случайный процесс.

Если в простейшем случае требуется определить время выбега механизма, то можно поступить следующим образом. Отрезок Ю, (?>k, о! следует разбить на участки [со, ю+1), где и>\ — значения а>А, для которых в табл. 12 приведены величины приведенного угла трения р?р. По известным р^р можно вычислить значения xf-i-i, k, воспользовавшись аппроксимирующими зависимостями (25.6) на интервале coft ? [со?, со1+1). Значения /g+i при ? = О, 1, 2, . . ., п — 1 определяются в результате последовательного решения уравнений (41.17) с учетом того, что t0 = О и tn соответствует условию coft (4) = 0.

Для получения зависимостей, описывающих формы колебаний, наиболее удобно поступить следующим образом. Задаваясь одним из значений g?t, например 3?2= I, из любого уравнения системы (5.174) находим 3?\

Для локации используют зоны различного уровня. Наиболее эффективными являются зоны пятого уровня. На отрезке трубы длиной 2 м при симметричном расположении шести датчиков образуется около 100 зон локации. По завершении локации определяют категорию импульса на двумерной плоскости — "энергия-длительность импульса" (15 категорий). Из импульсов в одной зоне и одной категории формируют статистические потоки и определяют общее количество импульсов, их среднюю энергию, временной интервал поступления импульсов, первые три момента функции распределения времени ожидания следующего импульса. В режиме обработки ог^ Нпе

ГИПЕРБОЛИЧЕСКАЯ РАДИОНАВИГАЦИОн-НАЯ СИСТЕМА — совокупность радиоэлектронных устройств, устанавливаемых на корабле или самолёте для определения его местоположения по разности времён поступления импульсов от неск. пар синхронно работающих наземных радиостанций, координаты к-рых известны. Линии с одинаковой разностью времён прихода сигналов от каждой пары станций (гиперболы) наносятся на спец. карты. Точка пересечения гипербол соответствует местоположению объекта.

ния в последовательность статистически распределенных электрических импульсов с последующим формированием их по амплитуде и длительности. Средняя скорость поступления импульсов с выхода датчика пропорциональна мощности экспозиционной дозы в месте его нахождения. В качестве детектора излучения может быть применен газоразрядный счетчик, например, типа СИЗБГ с фильтром, имеющий постоянную чувствительность к излучению в диапазоне энергий 300— 1500 кзВ.

Так как средняя частота поступления импульсов с выхода датчика пропорциональна мощности экспозиционной дозы, то экспозиционную дозу можно характеризовать числом зарегистрированных импульсов. Следовательно, необходимое вре-

ния на конденсаторах управляющий сигнал с измерителя напряжения 7 поступает на блок управления зарядкой и зажиганием 8, который размыкает электронный выключатель и посылает импульсы зажигания одновременно на первый игнитрон 9 и через импульсный генератор временной задержки 10 — на второй игнитрон 11, приводя оба игнитрона в состояние проводимости. До момента достижения требуемого напряжения на конденсаторах и поступления импульсов зажигания оба игнитрона находятся в непроводящем состоянии. Как только первый игнитрон приходит в состояние проводимости, конденсаторы начинают разряжаться на катушку электромагнита 12, ток в электромагните возрастает по синусоидальному закону. Когда состояние проводимости наступает во втором игнитроне, электромагнит через блок сопротивлений 13 замыкается накоротко. Во время замыкания электромагнита поддерживается сила тока, которая затем падает по экспоненте. Магнитное поле, возбуждаемое в электромагните, выталкивает проводник-снаряд, на котором закреплены градуируемый ударный акселерометр и кварцевый динамометр, когда калибровку производят по методу измерения силы. При проведении калибровки по методу изменения скорости на проводнике-снаряде закрепляют ударный акселерометр и отражающий элемент для лазерного измерителя скорости.

Принципиальная схема одного из вариантов метода приведена на рис. 1. Измеряемый 1 и эталонный 3 потоки излучения падают на фосфор 2 сцин-тилляционного счетчика. Фосфор помещен в свинцовом кожухе 5 с двумя отверстиями, через которые проникает излучение. Внутри кожуха находится свинцовый цилиндр 6, который вращается от синхронного мотора 4. По окружности цилиндра на равных расстояниях сделано несколько отверстий. Отверстия в кожухе и цилиндре расположены так, что когда одно из отверстий кожуха совпадает с отверстием в цилиндре, второе полностью закрыто. Поэтому при вращении цилиндра на фосфор падает то измеряемый; то эталонный поток излучения. Потоки излучения модулируются с частотой вращения цилиндра, умноженной на число сделанных в нем отверстий. Если измеряемый и эталонные потоки не равны по величине, то средняя скорость поступления импульсов фотоумножителя 7 на катодный повторитель 8 и усилитель 9 окажется промодулированной с частотой модуляции потоков излучения.

Измеритель интенсивности излучения разностеномера выполнен по схеме измерителя скорости счета. После усиления лампой Л^, импульсы стандартизуются с помощью дискриминатора на лампах Л2 и JIS. Порог срабатывания дискриминатора регулируется переменными сопротивлениями /?., и /?2. Равновесное напряжение, устанавливающееся на интегрирующем RC контуре и зависящее от частоты поступления импульсов, измеряется ламповым вольтметром балансного типа на двойном триоде Л±. Смещение на сетке левого триода, на который поступает измеряемый сигнал, регулируется с помощью переменного сопротивления Rz так, чтобы прибор показывал нуль при интенсивности излучения, соответствующей началу отсчета. Таким образом осуществляется электрическая компенсация «нуля» при работе лампы Л4 в симметричном режиме. Более подробно схема описана в [3]. Там же описан примененный в приборе стабилизатор напряжения.

В случае частого поступления импульсов, когда указанное условие не выполняется, теорему Кемпбелла применять нельзя, так как форма импульса будет существенно зависеть от мгновенного напряжения на интегрирующей емкости в момент поступления очередного импульса.

Практически возможно получить одно-два измерения в секунду, что достаточно для большинства даже быстро меняющихся тепловых процессов. Кроме измерения (отсчета) в моменты поступления импульсов, фиксирующих состояние равновесия, можно организовать также регистрацию и сигнализацию.

Для наблюдения одиночных импульсов и кратковременных периодических импульсов, следующих друг за другом через большие промежутки времени, превышающие длительность самих импульсов в десятки и сотни раз, необходима такая система развертки, которая подавала бы напряжение развертки только во время поступления импульсов. В промежутке между импульсами трубка ЭО должна быть заперта. Такая развертка называется ждущей.

ния на конденсаторах управляющий сигнал с измерителя напряжения 7 поступает на блок управления зарядкой и зажиганием S, который размыкает электронный выключатель и посылает импульсы зажигания одновременно на первый игнитрон S и через импульсный генератор временной задержки 10 — на второй игнитрон И, приводя оба игнитрона в состояние проводимости. До момента достижения требуемого напряжения на конденсаторах и поступления импульсов зажигания оба игнитрона находятся в непроводящем состоянии. Как только первый игнитрон приходит в состояние проводимости, конденсаторы начинают разряжаться на катушку электромагнита 12, ток в электромагните возрастает по синусоидальному закону. Когда состояние проводимости наступает во втором игнитроне, электромагнит через блок сопротивлений 13 замыкается накоротко. Во время замыкания электромагнита поддерживается сила тока, которая затем падает по экспоненте. Магнитное поле, возбуждаемое в электромагните, выталкивает проводник-снаряд, на котором закреплены градуируемый ударный акселерометр и кварцевый динамометр, когда калибровку производят по методу измерения силы. При проведении калибровки по методу изменения скорости на проводнике-снаряде закрепляют ударный акселерометр и отражающий элемент для лазерного измерителя скорости.