Поверхности излучения

ют электрофильтры. Конструктивно электрофильтр (рис. 19.4) представляет собой металлический или железобетонный корпус, внутри которого расположены пластинчатые элементы с развитой поверхностью, являющиеся осади-тельными электродами. Между ними установлены обычно стержневые коронирующие (генерирующие электроны) электроды. Коронирующие электроды соединены с отрицательным полюсом агрегата электропитания, дающего выпрямленный пульсирующий ток высокого напряжения (до 80 кВ). Осадительные электроды заземляются. Запыленный дымовой газ со скоростью 1,5—2 м/с движется в межэлектродном пространстве. У поверхности излучающего электрода происходит интенсивная ионизация газа, сопровождающаяся возникновением коронного разряда. Образующиеся в зоне короны газовые ионы различной полярности движутся под действием сил электрического поля к соответствующим разноименным электродам. Частицы золы, встречая на своем пути ионы, также заряжаются. Основное количество частиц осаждается на развитой поверхности осадительных электродов, меньшая часть попадает на коронирующие

^ Если плотность потока интегрального излучения для всех элементов поверхности излучающего тела одинакова, то зависимость (16-2) переходит в соотношение

В графоаналитическом методе определения углового коэффициента окерации интегрирования заменяются графическим проектированием. Рассмотрим сущность метода. Для этого выделим элементарную площадку dFi на поверхности излучающего тела 1 (рис. 17-17). Из центра

Использование описанного метода определения коэффициентов облученности в ряде случаев дало позитивные результаты и успешно используется «а практике. К сожалению, такой подход наталкивается иногда на сильные затруднения технического характера. Эти затруднения обусловливаются, во-первых, 'необходимостью создания с помощью светотехнических средств равномерной светимости поверхности излучающего тела, которое может в общем случае иметь весьма сложную геометрическую конфигурацию. Во-вторых, геометрическая форма лучевоспринимающего тела в свою очередь может быть очень сложной, что сильно затруднит измерение освещенности на его поверхности.

Количество энергии интегрального излучения, исходящего с поверхности излучающего тела в единицу времени, называется лучистым потоком.

Лучистый ноток, исходящий с единицы поверхности излучающего тела по всем направлениям полупространства (полусферы), называется плотностью полусферического излучения

Отсюда следует, что лучистый поток, исходящий со всей поверхности излучающего тела,

где dPn = dF cos •!/ — проекция элементарной площадки dF па поверхности излучающего тела на плоскость, ортогональную к направлению излучения;

Количество энергии интегрального излучения, исходящего с поверхности излучающего тела в единицу времени, называется лучистым потоком.

Лучистый поток, исходящий с единицы поверхности излучающего тела по всем направлениям полупространства (полусферы), называется плотностью полусферического излучения:

Лучистый поток, исходящий со всей поверхности излучающего тела,

Соотношение (16-59) показывает, что яркость в направлении нормали к поверхности излучения в я раз меньше плотности потока интегрального полусферического излучения.

Произведение элементарного углового коэффициента излучения на величину соответствующей элементарной площадки носит название элементарной взаимной поверхности излучения н обозначается

Средние взаимные поверхности излучения представляются зависимостями _ _'_'•_

Свойство взаимности состоит в том, что взаимные поверхности излучения двух тел, участвующих в лучистом теплообмене, равны друг другу независимо от того, какая из поверхностей этих тел является излучающей. Так, в соответствии с зависимостями (17-58) и (17-61) получаем, что элементарные взаимные поверхности излучения равны

После подстановки этих величин в (17-155) найдем искомые значения среднего углового коэффициента и взаимной поверхности излучения:

указанные фотоприемники для измерений в условиях высокого уровня засветок. Это имеет решающее значение при разработке пирометрических устройств, предназначенных для бесконтактного измерения температуры объектов при наличии высокого уровня отраженного от их поверхности излучения посторонних источников: солнца, электрической дуги, стенок нагретой печи и др.

В соответствии с (2-5) спектральная интенсивность излучения /v +n(s), падающего на поверхность в любом направлении s, в точности равна спектральной интенсивности /v _n( — s) исходящего от поверхности излучения в прямо противоположном направлении, т. е.

В свою очередь спектральная интенсивность исходящего от поверхности излучения /v _п ( — s) складывается из интенсивности собственного и отраженного излучения и может быть записана:

/„ +n(N, s') = /v +„ (N, t, s', v)—спектральная интенсивность падающего в точку N граничной поверхности излучения (индекс+п означает, что рассматривается падающее 'излучение в направлении внешней нормали п);

Выделим в объеме V и на граничной поверхности F соответственно рассматриваемые (М и N) и текущие (Mi и NI) точки. Запишем (3-27) для спектральной интенсивности приходящего в рассматриваемую точку N граничной поверхности излучения (для направления s7):

Таким образом, задача о расчете лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, разделенными диатермической средой, сводится, по существу, к определению взаимной поверхности излучения Я12: