Построить достаточно

Пример 3. Сохраняя условия примера 2, требуется для одного цикла установившегося движения звена АВ построить диаграмму Виттенбауэра, т. е. график Т = Т (7П) зависимости кинетической энергии Т от приведенного момента инер-

На рис. 30.1 представлена диаграмма еилы Ft которая действует на ведущее звено механизма убирающегося шасси самолета при подъеме шасси. Сила F дана в функции пути «точки ее приложения. Имея диаграмму F = F (s) (рис, 10.1), можно построить диаграмму А = A (s) работы А в функции пути ь (рис. 10.2). В самом деле, работа Л1Й на интервале пути от начального положения / до любого последующего k равна

Имея диаграммы F — F (t) и s — s (t), можно исключить из них время t и построить диаграмму F = F (s), после чего построение диаграммы А = A (s) может быть сделано так, как указано выше.

Аналогично, имея диаграммы М = М (t) и ф = ф (t), можно построить диаграмму М = М (ф) и по ней диаграмму А — А (гр).

3° При экспериментальном исследовании машин в некоторых случаях записывается диаграмма мощности Р, потребляемой машиной в функции времени t, т. е. диаграмма Р — Р (t). Такую диаграмму мы получаем, например, при записи на самопишущем ваттметре мощности, потребляемой электродвигателем, приводящим в движение рабочую машину. По диаграмме Р = Р (t) можно построить диаграмму зависимости работы А от времени / — диаграмму А = A (t), так как работа Л1Й на интервале времени от ^ до th равна

2°. Подсчитав величины указанных выше площадей, можно построить диаграмму Т = Т (ф) изменения кинетической энергии Т звена приведения в функции угла поворота ф (16.1, б). Построение начнем с положения /. Подсчитаем площадь [1'2'2"1"] в квадратных миллиметрах. Пусть эта площадь равна Sia мм2, тогда приращение кинетической энергии на участке / — 2 равно

звена. Необходимо подчеркнуть, что при расчете маховика с помощью диаграммы Т = Т (Jn) силы инерции не должны входить в диаграммы движущих сил и сил сопротивления. Диаграммы моментов движущих сил и моментов сил сопротивления даются только для времени установившегося движения. Следовательно, определение разностей площадей, заключенных между этими двумя кривыми так, как это было показано выше, позволяет определить только изменение кинетической энергии механизма или машины. Обозначим это изменение кинетической энергии через ДГ (см. равенство (19.17)). Далее, так как нам известны массы и моменты инерции всех звеньев механизмов машины, кроме момента инерции махового колеса, величину которого мы и должны найти, то нами может быть определено только изменение ДУП приведенного момента инерции звеньев механизма (см. формулу (19.18)). Таким образом, не зная момента инерции маховика и величины кинетической энергии, накопленной механизмом или машиной за время их разбега, нельзя построить диаграмму Т = Т (ср), а можно построить только диаграмму ДГ = ДГ (<р). Переменную величину ДУП определяют по заданным моментам инерции и массам звеньев с помощью планов скоростей механизмов (см. § 71).

2°. Чтобы построить диаграмму ДГ = ДГ (Д«/а) для одного полного цикла времени установившегося движения механизма или машины, достаточно знать только изменение кинетической энергии и изменение приведенных моментов инерции. Для этого (рис. 19.9) откладываем полученное изменение кинетической энергии ДГ по оси ординат от точки О, а переменный приведенный момент инерции Д/п — от той же точки по оси абсцисс. Соединяя полученные точки а, Ь, с и т. д. плавной кривой, получаем диаграмму ДГ = ДГ (Д/п), соответствующую времени установившегося движения механизма.

2°. Пользуясь формулами (20.9), (20.10), (20.13) и планом скоростей, можно построить диаграмму зависимости перемещения г муфты IV от квадрата равновесной угловой скорости Юр (рис. 20.6), т. е. z = г (сор). Эта диаграмма регулятора имеет обычно вид, указанный на рис. 20.6. Пользуясь этой диаграммой, всегда можно определить по заданной угловой скорости сор координату z муфты. Например, значению угловой скорости COPJ соответствует точка i диаграммы z = z (cop) и, следовательно, положение zt муфты N.

Имея достаточное количество сплавов и определив в каждом сплаве температуры превращений, можно построить диаграмму состояния.

По методу Ф. Виттенбауэра на основании ранее построенных графиков AT (ф) и /„ (ер) необходимо построить диаграмму энергомасс AT (/„ ) (рис. 4.12, з). К кривой диаграммы проводятся касательные под углами tymax и ipmin, которые соответствуют максимальной и минимальной угловым скоростям звена приведения с маховиком, причем

Используя эти данные, а также разработанную Д. Гиббсом (Канада) георию фазовых равновесий, голландский ученый Г. Розебум, а также и Р. Аустен представили первый вариант диаграммы железо — углерод. Неполнота сведений не позволила им построить достаточно полную диаграмму, отвечающую действительному фазовому равновесию. Лишь к концу прошлого века немецкий ученый П. Геренс, использовавший опыт своих предшественников и новые данные по микроструктурному и термическому анализу железоуглеродистых сплавов, привел в своей книге диаграмму железо — углерод, достаточно близкую современному варианту. Позже в связи с совершенствованием в методике исследования сплавов были внесены хотя и существенные, но не принципиальные уточнения. Изучение диаграммы продолжается и сейчас. Нельзя предположить, что будут внесены такие изменения, которые преобразуют вид диаграммы, но количественные изменения, связанные с положением линий равновесия в связи с применением все более чистых сплавов и все более точных методов исследования, происходят непрерывно.

Результаты, представленные на рис. 5, получены для менее чистых сплавов ванадия, чем сплавы, состав которых приведен в табл. 2. Более чистых сплавов ванадия было меньше, и для них нельзя было построить достаточно достоверных концентрационных зависимостей. Сопоставление отдельных плавок, одинаковых по содержанию легирующего компонента, но различающихся по чистоте, показало, что температура рекристаллизации более чистых сплавов примерно на 50° С ниже.

2. Основная идея алгоритма. В основе алгоритма лежит реализация способа, описанного в [1]. Если решение задачи существует, то существует кривая движения схвата / на плоскости Л2 из начальной точки S в конечную G, не пересекающая препятствия О. Поэтому прежде всего попытаемся построить достаточно простую кривую, например ломаную, соединяющую S с G(5ffi GZG на рис. 1). Иногда используемым способом это сделать не удается (см. рис. 2). В последнем случае алгоритм выдает ответ «задача не решается», не переходя к последующим вычислениям.

Таким образом, на основании изложенного можно полагать, что аэродинамическая теория факела в сочетании с методом эквивалентной задачи теории теплопроводности позволяет построить достаточно обоснованную методику приближенного расчета турбулентного диффузионного факела, образованного коаксиальными .струями газа и окислителя.

и в турбулентном пограничном слое. Однако в этом нет прямой необходимости, поскольку имеются экспериментальные данные, позволяющие непосредственно построить достаточно простые и надежные эмпирические профили скоростей. Имея также профили, можно вычислить и величину Цг, необходимую в дальнейшем для расчета коэффициента турбулентной теплопроводности. Очевидно, что в области у^> у\

Кроме применения вышеописанных количественных мер степени адекватности используют и другие способы проверки адекватности построенной модели, например статистический анализ вектора остатка е (45), так как его координаты только при полностью адекватной модели являются некоррелированными случайными величинами с нулевым средним и одинаковой дисперсией [40]. Сопоставлением моделей, построенных по группам наблюдений в различные периоды времени, можно обнаружить неадекватность модели с постоянными параметрами реальной системе [14, 15]. В ряде случаев пользуются качественной априорной информацией об исследуемой системе. Например, если известно, что система является колебательной или ее нелинейная характеристика выпуклая вниз, то аналогичными свойствами должна обладать построенная модель. Только всесторонняя проверка позволяет построить достаточно адекватную модель идентифицируемой системы.

теорию фазовых равновесий, голландский ученый Г. Розебум, а также и Р. Аустен представили первый вариант диаграммы железо — углерод. Неполнота сведений не позволила им построить достаточно полную диаграмму, отвечающую действительному фазовому равновесию. Лишь к концу прошлого века немецкий ученый П. Геренс, использовавший опыт своих предшественников и новые данные по микроструктурному и термическому анализу железоуглеродистых сплавов, привел в своей книге диаграмму железо — углерод, достаточно близкую современному варианту. Позже в связи с совершенствованием в методике исследования сплавов были внесены хотя и существенные, но не принципиальные уточнения. Изучение диаграммы продолжается и сейчас. Нельзя предположить, что будут внесены такие изменения, которые преобразуют вид диаграммы, но количественные изменения, связанные с положением линий равновесия в связи с примене-

Другой приближенный метод расчета основан на предположении, что спектральный коэффициент поглощения газа A v г не зависит от частоты (или длины волны) и одинаков во всех полосах спектра. Это предположение выполняется на практике лишь приближенно, однако дает возможность построить достаточно универсальный метод расчета. Расчетное соотношение имеет вид

Ее решение в виде аналитических зависимостей, связывающих силы и перемещения, в общем случае невозможно. Поэтому целесообразно построить достаточно простое и точное решение задачи в пространстве обобщенных сил, для чего выберем функцию дополнительного рассеяния таким образом, чтобы выполнялась теорема Келледайна — Друкера.

Попытаемся построить достаточно простое статически возможное поле напряжений [119]. Вследствие симметрии рассмотрим лишь часть пластины, расположенную в первом квадранте. Разобьем эту часть на пять областей равномерного напряженного состояния I, II, III, IV, V (фиг. 152); вдоль линий их раздела допускаются разрывы в тангенциальной составляющей напряжения at (см. § 40). Главные напряжения в этих областях по условиям равновесия будут иметь вид:

Рекомендуем ознакомиться:

Построении математических

Позволяет проектировать

Позволяет проводить

Позволяет рассчитывать

Позволяет различать

Позволяет разработать

Позволяет сформировать

Позволяет сократить

Потребителей регуляторов

Позволяет стабилизировать

Меню:

Главная страница Термины