Поверхности рассмотрим

(числовой коэффициент можно отбросить, так как речь идет о сильном неравенстве). Следовательно, чем больше вязкость жидкости, тем больше должно быть I (т. е. в нашем случае радиус трубы) или скорость, чтобы закон Бернулли был справедлив. Соотношение (16.12), полученное нами для одного частного случая течения по трубе (и притом довольно искусственным способом), имеет весьма общее и важное значение. Работа сил вязкости зависит от размеров поверхности рассматриваемого элемента жидкости и пропорциональна jit)/2, а энергия элемента жидкости зависит от его объема и пропорциональна ри2/3, где / — линейные размеры элемента жидкости. Поэтому отношение энергии элемента жидкости к работе сил вязкости, т. е. безразмерная величина

Вектор элементарной поверхностной силы 8F удобно представить состоящим из двух компонентов. Первый из них (dFN) направлен по нормали к элементу поверхности 6Л, второй (f>FT) лежит в касательной плоскости и совпадает с направлением скорости скольжения соприкасающегося тела по поверхности рассматриваемого звена. Второй компонент называют силой трения. Элементарная сила трения 8FT связана с элементарным нормальным давлением bFN зависимостью

Безразмерный множитель А характеризует размер поверхности рассматриваемого тела, выраженный через поверхность основного тела. Величину А называют критерием формы.

носит название приведенного коэффициента излучения и измеряется в Вт/{м2-К4). Приведенный коэффициент излучения характеризует интенсивность результирующего излучения для рассматриваемой системы двух или произвольного числа тел. Количественно он равен потоку результирующего излучения, отнесенному к единице поверхности рассматриваемого тела, к единице времени и к единице перепада температур в четвертых степенях между этим телом и окружающими его телами. Величина полученного коэффициента излучения зависит от оптико-геометрических свойств данной излучающей системы тел. При Cz=c0 Ci,2=Ci; при ci = C2=Co ci,2=Co. Полный результирующий поток выразится зависимостью

При стационарном режиме изменение количества тепла, проходящего через сечения х и x+dx, определяется теплоотдачей с боковой поверхности рассматриваемого элемента, поэтому

При стационарном режиме изменение количества теплоты, проходящего через сечения х и х + dx, определяемся теплоотдачей с боковой поверхности рассматриваемого элемента, поэтому

При кусочно-линейной аппроксимации поляризационной кривой граничное условие на поверхности рассматриваемого электрода представляется в виде

4. Третий этап решения задачи. Выясним, каким нагрузкам на поверхности рассматриваемого бруса отвечают функции (11.32) и сопоставим их с интересующими нас, для того чтобы установить, является ли система функций (11.32) решением именно нашей задачи. Уравнения равновесия элементарного тетраэдра (9.2) позволяют найти составляющие поверхностной нагрузки на торцах и боковой поверхности бруса, для чего, кроме компонентов напряжений (11.32), необходимо знать I, т и и — направляющие косинусы нормалей к площадкам, лежащим на торцах и боковой поверхности.

4. Третий этап решения задачи. Выясним, каким нагрузкам на поверхности рассматриваемого бруса отвечают функции (12.22), и сопоставим эти нагрузки с интересующими нас для того, чтобы установить, является ли (12.22) решением именно нашей задачи.

где ft,., nj,, «z — компоненты вектора внешней единичной нормали к недеформированной поверхности рассматриваемого тела.

Для каждого сечения на поверхности рассматриваемого тела подбирается длина пластины *эфф, на которой нарастает пограничный слой с той же толщиной потери импульса. Для сферы

которые должны удовлетворяться в каждой точке поверхности. Для нахождения динамических условий на поверхности S рассмотрим изменение количества движения тонкого слоя, выделенного в среде вблизи поверхности. Рассмотрим на поверхности малый элемент dS и соответствующий ему элемент объема dV = dScdt. В течение малого промежутка времени dt этот элемент переходит из состояния покоя (деформации отсутствуют) в состояние движения (деформации имеют место), определяемое перемещением и. Сила, соответствующая этому переходу, равна усилию на элемент dS; изменение количества движения численно равно интегралу по времени от этого усилия. Внешней нормалью к элементу поверхности dS является вектор п, и усилие на этом элементе действует на массы, расположенные в направлении нормали п, поэтому компонентами вектора напряжений являются а'п, усилие равно olndS, импульс — a'ndSdt, уравнение количества движения имеет вид

Условия на поверхности. При решении конкретных задач механики деформируемого твердого тела важную роль играют граничные условия или условия на поверхности. Рассмотрим равновесие выделенного в упругом теле элементарного тетраэдра (рис. 2.37), который может находиться внутри тела либо примыкать к его поверхности. Ориентация наклонной грани тетраэдра в пространстве определяется нормалью k к этой грани. Направление нормали, в свою очередь, определяется направляющими косинусами

яснения характера зависимости коэффициента Ч? от числа Bi, учиты--вающего условия протекания процесса на поверхности, рассмотрим два предельных случа'я: a) Bi—Ю (практически Bi<0,l) -

Рассмотрим излучающую систему, состоящую из плоскости АВ и однорядного трубного пучка неограниченной протяженности. Это условие позволяет перенести излучающую поверхность /ч на плоскость, касательную к поверхности трубного пучка (рис. 17-21). В рассматриваемой системе имеются два замкнутых контура АС'СВВ'А и ABB'DC'A. Тогда в соответствии с зависимостями (17-152) средний угловой коэффициент излучения плоскости FI с поверхностью труб Fz можно представить следующим образом: — 0- АВ + ВВ'С — АСС'

169. Точка на поверхности. Рассмотрим точку, которая может перемещаться без трения по неподвижной поверхности

272. Бесконечно малые колебания тяжелой точки около наинизшей точки поверхности. Рассмотрим на поверхности точку О, в которой касательная плоскость горизонтальна и поверхность в окрестности этой точки расположена над этой касательной плоскостью. Это положение О является положением устойчивого равновесия для тяжелой материальной точки, движущейся без трения по поверхности. Мы исследуем бесконечно малые колебания около этого положения равновесия. Примем точку О за начало координат, ось Ог направим вертикально вверх, а оси Ох и Оу — по касательным к линиям кривизны, проходящим через точку О. Если координату z поверхности разложить для малых значений х и у по формуле Маклорена, то уравнение поверхности будет иметь вид

Рассмотрим часть поверхности площади А, на которой действует равномерное растягивающее напряжение а. Вероятность того, что разрушение начнется с бесконечно малого элемента площади 6А при напряжении а или меньшем, равна &А% (о), если эта площадь должна быть в процессе испытания изолирована. Вероятность того, что разрушение не произойдет, равна 1 — дА%(а). Теперь рассмотрим тело как сплошное, состоящее из конечного числа А/8А бесконечно малых площадей. Вероятность 1 — Q (а) того, что при напряжении, меньшем или равном 0, разрушение не начнется ни с одной из этих площадей, является просто произведением отдельных I вероятностей ненаступления разрушения, т. е.

Поскольку грунтовка — преобразователь ржавчины Э-ВА-01 ГИСИ и ее разновидности стали в настоящее время самыми употребимыми средствами для окрашивания прокорродировавшей поверхности, рассмотрим их подробнее.

поверхности. Рассмотрим равновесие грузов, находящихся в про извольной точке своей траектории, характеризуемой текущими координатами х и у (за ось Y принята ось вращения), при достижении валом ротора двигателя некоторой скорости со. Каждый центробежный груз (без учета влияния сил трения) находится под действием направленного вертикально собственного веса G и части

Справедливость формулы (37) для статического треш. можно демонстрировать следующим образом. Пусть 4ч плоской и однородной по своим свойствам поверхнос'1' лежат предметы, различающиеся формой и весом, но •>. природой и состоянием поверхности. Рассмотрим си^» действующие на любой из этих предметов при постен**; ном увеличении наклона а нашей плоскости АА (рис. 4.'•

Рассмотрим основные понятия и определения, отно» сящиеся к геометрической форме поверхности (ГОСТ 2789-59).