Приобретают способность

Граничные условия на внутренней и внешней поверхностях твэла для варианта "а" остаются теми же [ см. (7.3) , (7.5) ] , что и ранее, но на границах области испарения они приобретают следующий вид ;

Пусть по окружности радиуса R равномерно движется точка. Положение ее в некоторый момент ? = 0 приг мем за начало отсчета. Проходимый точкой путь s вдоль траектории, являющейся окружностью, пропорционален времени, т. е. s=At, где А — коэффициент пропорциональности. Декартову систему координат расположим таким образом, чтобы окружность лежала в координатной плоскости X, Y, начало ее совпадало с центром окружности, а ось Z была бы направлена так, чтобы наблюдателю, смотрящему на движение со стороны положительных значений оси Z, оно представлялось происходящим против часовой стрелки. Кроме того, положительная часть оси X пусть проходит через точку начала движения. Тогда формулы (8.1) для описания указанного движения по окружности приобретают следующий вид:

относительное изменение температуры и концентрации компоненты в области пристенного течения; Рт, Рд — тепловой и диффузионной аналоги параметраР [см. пояснения к формуле (5.28) ]. Уравнения (5.32)... (5.34) могут быть использованы для получения конкретных расчетных соотношений при течении закрученного потока в условиях различных "возмущающих" факторов (неизотермичность, вдув, продольный градиент давления и т. д.). В качестве примера рассмотрим предельный относительный закон трения при неизотермическом течении в непроницаемом цилиндрическом канале. В этом случае уравнения, полученные в [ 52 ], приобретают следующий вид

Если теплоотдачей с торца пренебречь, то расчетные формулы для •&, •Oj и Q приобретают следующий вид:

Если теплоотдачей с торца пренебречь, то расчетные формулы для и Q приобретают следующий вид:

Величину Ego называют оптической шириной запрещенной зоны; она равна минимальному расстоянию по вертикали между зонами. Помимо прямых переходов, в таких полупроводниках могут протекать и непрямые переходы, показанные на рис. 12.3, б наклонной стрелкой 2. Они происходят с участием третьей квазичастицы — фонона. В этом случае законы сохранения энергии и импульса приобретают следующий вид: .

В. Если подмагничивающее поле отсутствует (Я0 = =.0), то выведенные формулы приобретают следующий вид:

В случае одноосного напряженного состояния, т. е., например, при а1фО, о2 = 03 = 0, выражения для W, W0 и Wg приобретают следующий вид:

2 опущен. Условия (9.2) приобретают следующий вид:

Наконец, уравнения (9.5) закона Гука приобретают следующий вид J):

После отыскания функций е*, ..., YZ* переходим к определению функций м, о и ш из уравнений (9.3). Уравнения (9.3) с учетом (9.52) приобретают следующий вид:

Л.с. должна обеспечить оптимальные условия и продолжительность заливки формы, предотвращение попадания в форму шлака и загрязнений, питание отливки для предотвращения усадочных раковин при затвердевании расплава. Осн. подводящие элементы Л.с. (чаша, стояк, дроссель, шлакоуловитель, питатель) вместе с питающими элементами (прибылью) и выпором образуют литниково-питающую систему. ЛИТО... (от греч. li'thos - камень) -часть сложных слов, означающая: относящийся к камню, горным породам (напр., литография). ЛИТОГРАФИЯ (от лито... и ...графия), литографическая печать,- способ печатания, при к-ром оттиск получают переносом краски под давлением с плоской (нерельефной) печатной формы непосредственно на бумагу; собственно оттиск, полученный таким способом. Печатной формой служит плоская поверхность камня (отсюда назв. способа), на к-рую особой тушью или литографским карандашом наносят распечатываемое изображение. После хим. обработки поверхности камня печатающие элементы формы приобретают способность смачиваться типографской краской. Л. известна с 18 в., ныне применяется гл. обр. для художеств, печати (напр., эстампов). литокбн (от лито... и греч. eikon -изображение, подобие) - однолуче-вой запоминающий электроннолучевой прибор, мишень к-рого выполнена в виде диэлектрич. мозаики, нанесённой на электропроводящую пластину (подложку). В Л. изображение (телевиз., радиолокац.) сначала записывается электронным лучом, промодулир. по интенсивности входным электрич. сигналом, в виде потенциального рельефа на мозаичной поверхности мишени, а затем считывается тем же электронным лучом. При считывании электронный луч, сканируя мишень, создаёт в цепи коллектора токи, соответствующие глубине записанного рельефа. Время сохранения записанной информации - от неск. мин. до 1 ч. ЛИТО Л - пластичная антифрикц. водостойкая смазка, состоящая из загущенного нефт. масла. Содержит ан-тиокислит. и антикорроз. присадки. Применяется для смазывания разл. узлов трения автомобилей, подшипников скольжения и качения, зубчатых передач и пр. при темп-pax до 13СГС.

В ряде случаев фрикционного взаимодействия, например для самосмазывающихся материалов или при трении в условиях граничной смазки, твердость поверхностного слоя не является определяющим параметром износостойкости. Большое значение приобретают способность поверхностных слоев многократно передеформироваться, не испытывая сильного наклепа, и возможность образования поверхностных

Металлические кристаллы. Внешние валентные электроны в атомах металлов связаны относительно слабо. При образовании твердого состояния атомы располагаются настолько близко друг от дру га, что валентные электроны приобретают способность покидать свои атомы и свободно перемещаться внутри решетки. Такое обобществление электронов приводит к однородному распределению их в решетке металла. Связь возникает вследствие взаимодействия положительных ионов решетки с электронным газом: электроны, находящиеся между ионами, «стягивают» их, уравновешивая силы отталкивания, действующие между самими ионами.

Дефекты по Френкелю и по Шоттки. Распределение энергии между атомами твердого тела, как и между молекулеми газа и жидкости, является неравномерным. При любой температуре в кристалле имеются атомы, энергия которых во много раз больше или меньше- среднего значения, определяемого температурой кристалла. Атомы, обладающие в данный момент достаточно высокой энергией, могут не только удаляться на значительные расстояния от положений равновесия, но и преодолевать потенциальный барьер, созданный соседними атомами, и переходить в новое окружение, в новую ячейку. Такие атомы приобретают способность как бы «испаряться» из своих узлов и «конденсироваться» в междоузлиях (рис. 1.16, а). Этот процесс сопровождается возникновением вакантного узла (вакансии) и атома в междоузлии (дислоцированного атома). Такого рода дефекты решетки называются дефектами по Френкелю.

Как мы видели, при повышенных температурах атомы кристаллической решетки и примеси в ней приобретают способность хаотически двигаться по объему решетки подобно молекулам газа. Различие состоит в том, что длина свободного пробега атомов в кристалле практически равна межатомному расстоянию (К to а), так как перескок атома при диффузии происходит из данного узла (междоузлия) в соседний. Кроме того, решетка несколько ограничивает характер хаотического движения атомов, вследствие чего в (1.23) коэффициент 1/3 должен быть заменен некоторым коэффициентом а, зависящим от геометрии решетки и механизма диффузии. Наконец, роль т для кристалла должно играть эффективное время оседлой жизни-атома 9. Учитывая все это, (1.23) применительно к диффузии в кристаллах необходимо переписать следующим образом:

Подвергнем теперь такую систему медленному однородному сжатию, не нарушающему ее симметрии. По мере сближения атомов взаимодействие между ними растет и на расстояниях г = а достигает такой же величины, как в кристалле натрия. На рис. 5.1, б показана картина, отвечающая такому сближению. Из рисунка видно, что потенциальные кривые, отделяющие соседние атомы (на рис. 5.1, б они показаны штриховыми линиями), частично налагаются друг на друга и дают результирующую кривую AECDE, проходящую ниже нулевого уровня СО. Это означает, что сближение атомов вызывает не только уменьшение толщины потенциальных барьеров до г к а, но и понижение их высоты до U( для электронов Is, (/2 для электронов 2s. Замечательным является то, что высота барьера оказывается даже ниже первоначального положения уровня валентных электронов 3s. Волновые функции этих электронов у соседних атомов перекрываются настолько сильно, что образуют электронное облако практически равномерной плотности, вследствие чего такие электроны с равной вероятностью могут быть-обнаружены в любом месте кристалла. Это означает, что ранее локализованные на атомах электроны приобретают способность перемещаться по кристаллу. Важно заметить, что эту способность приобретают не только электроны уровня 3s, но и электроны более глубоких уровней — 2р, 2s и даже Is. Перемещение происходит путем туннельного просачивания электронов сквозь потенциальные барьеры, отделяющие соседние атомы, причем с тем большей вероятностью, чем сильнее перекрываются волновые функции соседних атомов. Подсчет показывает, что в кристалле натрия волновые функции электронов Is перекрываются настолько слабо, что переход их от атома к атому совершается в среднем за время т » 10* с. У электронов 2s и 2р волновые функции перекрываются сильнее и переход их от атома к атому совершается чаще. У электронов же 3s волновые функции перекрываются настолько сильно, что переходы совершаются за время т » 10~16 с.

Напыляемые частицы, проходя через плазменную струю со скоростью истечения 1000 м/с и более, нагреваются и разгоняются до определенной скорости, обычно от 100 до 250 м/с, в зависимости от напыляемого материала и типа плазмотрона. Благодаря тепловой и кинетической энергии частицы приобретают способность к образованию слоя покрытия, сцепленного с основой.

Мягкие оболочки приобретают способность сопротивляться внешним нагрузкам после предварительного нагружения (внутренним давлением для надувных конструкций или предварительным натяжением для гибких покрытий, тентов и т. п.). В связи с этим возникает задача о деформации предварительно нагруженных мягких оболочек (см. § 40). Если усилия- и деформации, вызываемые в такой оболочке дополнительной нагрузкой, малы, то удается построить линеаризованную систему уравнений, допускающую эффективное решение.

Качество поверхности трения зависит от обработки ее на разного рода станках и часто в термических печах. Окончательная предэксплоатационная отделка поверхности осуществляется в последнем процессе — при обкатке двигателей и механизмов, когда поверхности узлов трения, прирабатываясь друг к другу, приобретают способность не только передавать и воспринимать экспло-атационные нагрузки без саморазрушения, но также в той или иной мере сопротивляться износу.

Инертные пластики — полиэтилен, фторопласт — не поддаются склеиванию обычными приемами. Для придания им клеящих свойств производят химическую обработку их поверхности, которая меняет полярность последней, после чего они приобретают способность склеиваться известными клеями.

Карбиды при повышении температуры до 1500—1600° С дают остаточную деформацию до 1,0%, а при температуре 1700—1900° С пластичность возрастает примерно в 3 раза. Этим объясняется тот факт, что карбиды приобретают способность к большему уплотнению в результате горячего прессования при температурах выше 1800—1900° С.