Приращение коэффициента

/°. Рассмотрим отдельно установившееся движение. Для каждого полного цикла этого движения приращение кинетической энергии механизма равно нулю (см. уравнение (14.3)):

где dA — элементарная работа приведенной силы, rf.s — элементарное перемещение точки приведения и dT — элементарное приращение кинетической энергии агрегата.

установившегося движения и фв — угол времени выбега. Угол ф0 соответствует времени одного оборота звена приведения. Приращение кинетической энергии механизма за какой-либо промежуток времени, согласно уравнению (15.35), выражается разностью площадей кривых /Ид = Мл (ф) и Мс — Л4с(ф), помноженной на соответствующие масштабы цм и ^ф. Например, на участке 1—2 (рис. 16.1, а) работа приведенного момента Ма выражается площадью [1Г2'2] мм2, умноженной на масштабы [гм и ^ моментов и угла поворота, а работа приведенного момента Мс — площадью [1Г2"2], умноженной на те же масштабы. Приращение кинетиче-

В этом равенстве ^ есть масштаб углов поворота и JJ,M — масштаб моментов. Приращение кинетической энергии на участке (2—3) пропорционально площади [2"2'3'3"], приращение кинетической энергии на участке 3 — 4 пропорционально площади [3"3'4'4"] и т. д.

Изменение кинетической энергии всегда пропорционально площадям, заключенным между кривыми моментов движущих сил и сил сопротивления (на рис. 16.1, а эти площади заштрихованы). Этим площадям следует приписывать знак плюс или минус в зависимости от того, какая работа будет больше: момента движущих сил или момента сил сопротивления. Так, на участке / — 7 кривая момента движущих сил расположена выше кривой момента сил сопротивления, и, следовательно, приращение кинетической энергии положительно; наоборот, на участке 7 — 10 приращение кинетической энергии отрицательно и т. д. За все время работы механизма, соответствующее углу поворота Ф, приращение кинетической энергии равно нулю, и сумма всех заштрихованных площадей со знаком плюс должна равняться сумме площадей со знаком минус, так как в момент пуска механизма и в момент его остановки скорость точки приведения равна нулю. Точно такое же равенство должно иметь место и за время установившегося движения на участке 13 — 25, потому что в этом случае угловая скорость звена приведения механизма через каждый цикл возвращается к прежнему значению.

2°. Подсчитав величины указанных выше площадей, можно построить диаграмму Т = Т (ф) изменения кинетической энергии Т звена приведения в функции угла поворота ф (16.1, б). Построение начнем с положения /. Подсчитаем площадь [1'2'2"1"] в квадратных миллиметрах. Пусть эта площадь равна Sia мм2, тогда приращение кинетической энергии на участке / — 2 равно

т. е. приращение кинетической энергии Г,, на участке 2—3 выражается площадью [2"2'3'3"\ мм'2, умноженной на произведение масштабов щ, и ц,л/. Полученную величину откладываем (рис, 16.1, б) на ординате в точке 3 в виде отрезка 3" — 3' в масштабе цг, прибавляя его к предыдущему отрезку (2 — 2') = (3 — 3"), и т. д. Ординаты диаграммы кинетической энергии увеличиваются до положения 7, где в точке 7' она имеет вершину, соответствующую одному из максимумов кинетической энергии. Далее на участке 7—10 кривая опускается, так как заштрихованная площадь (рис. 16.1, а), заключенная между этими точками оси абсцисс, имеет знак минус. Начиная с точки 10 кривая кинетической энергии Т — Т (ф) поднимается до положения 13, где эта кривая опять имеет вершину в точке 13' , и т. д. На участке 13 — 3/, где диаграмма описывает установившееся движение, кривая повторяется через каждый цикл движения механизма, соответствующий углу ф0, причем ордината ее достигает то своего максимума, то своего минимума. В положении 3/ ордината кривой Т = Т (<р) имеет последний максимум, после чего кривая опускается вследствие наличия на участке 31 — 37 только одних сил сопротивления. Точка 37, соответствующая моменту остановки механизма, определяется путем постепенного вычитания из ординат кривой кинетической энергии величин, пропорциональных площадям кривой сопротивлений на участке 3/ — 37. Момент остановки механизма соответствует полному исчерпыванию кинетической энергии, накопленной в период разбега. Очевидно, что расход накопленной кинетической энергии может быть ускорен путем введения дополнительных сопротивлений (например, с помощью тормозов). Так, например, вводя дополнительное сопротивление в виде тормозного момента Al,,op = const, показанного на рис. 16.1, а штрихпунктир-ной кривой а — а, можно кинетическую энергию механизма израсходовать раньше., и тогда механизм остановится в положении, соответствующем точке 36 (рис. 16.1,6). Зуо изменение кривой Т = Т (ф) кинетической энергии показано штриховой линией. Нетрудно для этого случая подсчитать работу, которую надо затратить. Она выражается площадью STOP мм2 (рис. 15.1, а), и полная работа торможения ЛТОР равна

минус, ибо за один полный цикл установившегося движения приращение кинетической энергии равно нулю. Таким образом, полная кинетическая энергия Tt в каком-либо положении t звена приведения (рис. 19.6) равна

поворотом струи в каналах рабочих лопаток (см. рис. 20.1, в), вращают диск 3 и связанный с ним вал 4. Диск с закрепленными на нем рабочими лопатками и валом называется ротором. Один ряд сопл и один диск с рабочими лопатками составляют ступень. Приращение кинетической энергии на выходе из сопла можно определить по формуле (5.11):

приращение кинетической энергии электрона , •

Приращение кинетической энергии системы за конечное время равно работе всех сил системы на соответствующих перемещениях.

График Эд (h) наглядно отображает три характерных режима работы системы замыкания (рис. 70). При малых значениях h коэффициент чувствительности 6Д близок к единице. Это означает, что приращение коэффициента запаса Д? лишь незначительно ниже своего идеального значения А0- При значении /г*=»1 имеем 0Д *» 0. Это соответствует случаю, когда увеличение замыкающего усилия не приводит к сколько-нибудь заметному изменению первоначального коэффициента запаса ?. Наконец, при /i>l _Qtt параметр 0Д < 0. В этом режиме можно ожидать, что увеличение замыкающего

Из зависимости (5.188) с очевидностью вытекает, что рассматриваемое явление возможно, во-первых, лишь в механизмах с нелинейной функцией положения, для которых П" =f= 0, во-вторых, при учете упругих свойств привода, т. е. при ct + оо. В противном случае h = 0; при этом коэффициент чувствительности 6Д в соответствии с (5.184) обращается в единицу, а следовательно, действительное приращение коэффициента запаса Д? совпадает с идеальным Д0. В случае, если а —> оо, отношение а2/] а2 — 11 —> —» 1; этот результат отвечает модели 1—П—0, в которой учтены лишь упругие свойства ведущей части механизма.

того, чтобы приближенно воспроизвести экспериментально наблюдаемое изменение температуры стенки. Предварительные результаты оказались весьма обнадеживающими (фиг. 9). Периодические колебания расхода повторяются при повторении моделируемого псевдокипения. Если ступенчатое приращение коэффициента теплоотдачи прекращается, то расход совершает несколько циклов пульсаций, асимптотически угасая до некоторого стационарного значения. Период угасающих пульсаций весьма близок к экспериментальному значению. Эти данные подтверждают вывод о том, что изменение температуры стенки во время медленных неустановившихся процессов является основным фактором, определяющим поддержание пульсирующих режимов.

где Две — приращение коэффициента изменения мощности в результате установки ПО.

Рис. 7.23. Приращение коэффициента расхо-

Следовательно, приращение коэффициента восстановления ведет к уменьшению потерь

С другой стороны (1 —'1отс)^з есть относительная потеря турбины, вызываемая потерями трубы. Приращение коэффициента восстановления на dc\omc уменьшает гидравлические потери турбины и увеличивает ее к. п. д. на df\omcV^-dri2. Следовательно, имеем:

т. е. приращение коэффициента кавитации численно равно приращению гидравлического к. п. д. турбины.

приращение коэффициента теплопроводности при повышении температуры на 1° С

A?Re — приращение коэффициента потерь трения в зависимости от числа Re = bxculv]t (или Re =

Д?Ке — приращение коэффициента потерь трения в зависимости от числа Re = *icu/vlr (или Re =