Приращение потенциальной

Однако равенство прироста логарифма плотности тока не означает того же для значений плотности тока: где абсолютная величина плотности тока выше (рабочая точка — на поляриза^ ционной кривой сдвинута правее), там и деформационное приращение плотности тока больше, т. е. для более положительных потенциалов механохимическии эффект проявляется по току сильнее, как это следует из сопоставления кривых ia и it (см. рис. 21).

i Уменьшение механохимического эффекта на стадии динами-1 ческого возврата проявляется в условиях статического нагруже-! ния (см. рис. 21, кривая 1) сильнее, чем в условиях динамиче-jicKoro (см. рис. 21, кривые 2, 3, 4), что указывает на более пол-;ное протекание процессов возврата в статических условиях. Осо-Вбенно значительно уменьшается механохимический эффект на !;этой стадии при потенциостатической поляризации в случае более высоких значений плотности тока (ср. кривую t\ и кривую ia на рис. 21). Это связано с тем, что одна и та же величина деформационного сдвига потенциала вызывает одинаковое приращение логарифма плотности тока (в тафелевской области), т. е. приращение плотности тока больше при более высоком ее исходном значении.

Однако равенство прироста логарифма плотности тока не означает того же для значений плотности тока: там, где абсолютная величина плотности тока выше (рабочая точка на поляризационной кривой сдвинута правее), деформационное приращение плотности тока больше, т. е. для более положительных потенциалов механохимический эффект проявляется по току сильнее, как это следует из сопоставления кривых ia и 1\ (см. рис. 26).

(см. рис. 26, кривая /) сильнее, чем в условиях динамического (см. рис. 26, кривые 2—4), что указывает на более полное протекание процессов возврата в статических условиях. Особенно значительно уменьшается механохимический эффект на этой стадии при по-тенциостатической поляризации в случае более высоких значений плотности тока (ср. кривую /х и кривую ia на рис. 26). Это связано с тем, что одна и та же величина деформационного сдвига потенциала вызывает одинаковое приращение логарифма плотности тока (в тафелевской области), т. е. приращение плотности тока больше при более высоком ее исходном значении.

Микроструктура материала, определяемая при данном рассмотрении концентрацией точечных дефектов и плотностью дислокаций, меняется с течением времени вследствие размножения линейных и точечных дефектов и их аннигиляции, так что приращение плотности дефектов за единицу времени

Для определенности будем рассматривать возрастание теплового потока, тогда конечное приращение плотности

где Дрог — приращение плотности на участке парообразования; х — текущее значение паросодержания вдоль трубы; т — коэффициент, зависящий от давления.

т. е. бесконечно малому приращению аргумента соответствует бесконечно малое приращение плотности теплового потока.

Если точки аь «а, а?„ ^4 достаточно близки друг другу, то в направлении g имеет место д(а.з)—у(йь)=&(1 — разрыв плотности теплового потока конечной величины. Из (4-52) q(cti)—q(az)=8q — бесконечно малое приращение плотности теплового потока и, следовательно,

и на дросселе; Ду — приращение плотности жидкости, вызванное

Предполагая аналогию процессов разрушения и плавления и взяв в качестве характеристики плавления, инвариантной относительно условий процесса, энтропию плавления, условие разрушения запишем в виде (1.64), т. е. критерием разрушения (вязкого) в точке является достижение к моменту t* плотностью полной энергии S (t*) некоторого постоянного значения S*, являющегося характеристикой материала. При этом скорость изменения ллотности полной энтропии S может быть представлена в виде суммы плотности внешнего потока энтропии $е и внутреннего источника возрастания энтропии т], определяемого в виде (1.65), и тогда условие разрушения может быть представлено в виде (1.66), где А5* — критическое приращение плотности полной энтропии по отношению к начальному состоянию S (0).

Левая часть равенства (3.13) представляет собой приращение внутренней энергии тела. Приращение поверхностной энергии имеет знак плюс, так как на эту величину увеличилась внутренняя энергия тела. Приращение потенциальной энергии деформации имеет знак минус, так как эта доля внутренней энергии выделяется телом (вследствие релаксации напряжений в связи с появлением новых, свободных от нагрузок, поверхностей тела). Тогда условие (3.13) запишется в виде уравнения:

в которой 8/W - приращение потенциальной энергии, вызванное приращением длины трещины. Тогда условие (3.28) примет вид:

• 4.5. Небольшое тело массы т поднимается без начальной скорости с поверхности Земли под действием двух сил: силы F, меняющейся с высотой подъема у по закону F= — 2mg(l — ay), где а — положительная постоянная, и силы тяжести mg. Найти работу силы F на первой половине пути подъема и соответствующее приращение потенциальной энергии тела в поле тяжести Земли. (Поле тяжести предполагается однородным.).

Ар = f Fy d(/ = 2m? f (I— a(/)d(/=3mg/4a. Соответствующее приращение потенциальной энергии

где приращение потенциальной энергии системы Д{У = Исключив v из этих двух уравнений, найдем

2. В //-системе решение наиболее просто: здесь суммарная кинетическая энергия частиц идет целиком на приращение потенциальной энергии системы частиц в момент их наибольшего сближения:

Здесь принято, что работа внешних сил равна нулю, а тело с трещиной — идеально упругое во всех своих точках. Левая часть равенства (3.11) представляет собой приращение внутренней анергии тола. Приращение поверхностной энергии положительно, так как внутренняя энергия увеличивается. Приращение потенциальной :>шфгии деформации отрицательно, так как внутренняя энергия уменьшается (вследствие релаксации напряжений в свягш с появлением новых, свободных от нагрузок, поверх нос/гей тела).

За то же время приращение потенциальной энергии Д?/ равно

Приращение потенциальной энергии деформации системы будет слагаться из потенциальной энергии изгибных деформаций валов и приращений энергий крутильных деформаций валов и деформаций зубьев колес.

Суммарное приращение потенциальной энергии деформации рассматриваемой системы

где первый член в формуле — приращение потенциальной энергии деформации конструкции; второй член определяет работу внешних объемных сил при возможных пе-