Приращение температуры

Ж. Фриделем установлено, что упрочнение неоднозначно связано с плотностью дислокаций, находящихся на расстоянии I друг от друга определяется по формуле: ст = Овл/п7р/2тг, где в - вектор Бюргерса. В трехмерной сетке изолированных дислокаций, отстоящих друг от друга на расстоянии С.: ст = Ов^р /4. В сетке диполей высотой h, отстоящих друг от друга на расстоянии сопротивление деформации описывается выражением: ст = ОвЬд/р / 2к1. Примечательно, что независимо от типа дислокационной структуры плотность дислокаций р в этих формулах имеет степень 1/2. Здесь под ст следует понимать приращение сопротивления деформации:

2.7) имеет степень -. В этих формулах логичнее под ст понимать приращение сопротивления деформации, то есть До = Крт или о = а0 +К'рт, где К и т - постоянные, в

ТЕРМОРЕЗЙСТОР (от термо... и резистор), термистор, - ПП прибор, в к-ром используется зависимость электрич. сопротивления полупроводника от темп-ры. Осн. параметры Т.- номинальное сопротивление, диапазон рабочих темп-р и температурный коэфф. сопротивления (ТКС), определяемый как относит, приращение сопротивления (в %) при изменении темп-ры на 1 К. Различают Т. с от-рицат. ТКС (составляющим при комнатных темп-pax от -2 до -8%/К; при темп-рах 900-1300 К - до -20%/К) и с положительным - т.н. позисто-ры (их ТКС может достигать 50%/К). Т. выпускаются в виде стержней, тру-

При наматывании начальное сопротивление каждого участка .задается сопротивлениями эталона R^—R2u, а приращение сопротивления каждого участка Д — потенциометром 2-й сопротивлениями .эталона приращений R2i—RS2-

Здесь т — увеличение тензометра, используемого при тарировке; s — его база; Д0 — приращение отсчётов по тензометру, вызываемое прилагаемой к балочке нагрузкой; Д/? — соответствующее приращение сопротивления R тарируемого датчика.

Чувствительность датчика к внешним воздействиям весьма велика ввиду большой величины коэфициента чувствительности. Для уменьшения влияния влажности датчик покрывается воском или лаком. Под действием тока сопротивление R датчика падает, достигая через 1—2 часа прибл. 0,98 /?, и при выключении восстанавливается (образуя петлю гистерезиса). Сопротивление датчика меняется со временем и без нагрузки (старение). Температурный коэ-фициент сопротивления (приращение сопротивления датчика при изменении температуры на 1° С) равен ~ (-0,5• КГ3) ом/Г С.

Применяются также проходные болометры для измерения энергии импульсных лазеров, имеющие приемный элемент в виде редкой проволочной решетки (рис. 63). Он обладает большим коэффициентом прохождения и малой постоянной времени [71 ]. Небольшая часть измеряемого излучения поглощается решеткой, что приводит к ее нагреву и повышению сопротивления. Приращение сопротивления решетки пропорционально проходящей энергии излучения лазера и регистрируется мостовой схемой. Разрушение решетки наступает при средней плотности излучения неодимового лазера более 40 Дж/см2.

Проволочного сопротивления. Меняется сопротивление датчика (R ом) при изменении его относительной дефор-/- Л'\ мадии [ л = — . f-^Бумага 'Продолом Летапь 1?-*х Л ~* ' где Д# — приращение сопротивления; ^ — начальное сопротивле- Диаметр проволоки 0,03 мм. Толщина бумаги 0,02 -=- 0,03 мм. Длина датчика 10 — 25 мм. Ширина датчика 4 ~ 15 мм. Число петель 4 -1- 10; #= 100^-1500 ом\ ' Х<

Проволочного сопротивления. Меняется сопротивление датчика (ft ом) при изменении его относительной дефор-/. дг \ мадии X = — — : min X = Ю-6-/ < 500 гц в 1 — rzz\ _ §- Бумаге 'Проволока -Деталь -f-. где Д/? — приращение сопротивления; /? — начальное сопротивление; k — чувствительность материала проволоки (для кон-стантана ft = 2) Диаметр проволоки 0,03 мм. Толщина бумаги 0,02-5-0,03 мм. Длина датчика 10-5-25 мм. Ширина датчика 4-5-15 мм. Число петель 4—10; (? = 100 -5- 1500 ом; Х<10-3 Клей— целлулоид в ацетоне. При К = 100 ом и стальных деталях: / < 0,025 -.*- 0,08 а

^п — сопротивление свободной проволоки (Ом); R — сопротивление тензорезистора (Ом); /??, — сопротивление монтажных проводов (Ом); AR — полное приращение сопротивления тензорезистора (Ом); Д^?е — приращение сопротивления тензорезистора от

деформации детали (Ом); &Rp — приращение сопротивления тензорезистора от

Исследуем, как влияет граничное условие (3.12) на распределение температуры внутри пористой стенки. Для этого рассмотрим наиболее простой случай подачи газа по нормали к ней (3.9), когда даже при сложном радиационно-конвективном нагреве стенки приращение температуры охладителя до выхода из нее определяется из уравнения теплового баланса на внешней поверхности

комплексы: />v/0///c/; RT/Q', RTJU\ теп-лоных воздействий, учитывающих ICMIIC-ратуры контакта, критическую, коэффициент геплопроводности, модуль упругости, коэффициент линейного расширения, приращение температуры, предельное напряжение и др.

В дифференциальных уравнениях (5.30)...(5.32) Т означает температуру или приращение температуры в точке равномерно нагретого тела. Если начальная температура тела равномерна и равна Та, то полное значение температуры Т равно ДГ+7Н, где АГ — приращение температуры.

Приращение температуры в точках бесконечного тела в случае действия мгновенного точечного источника будет выражено следующим уравнением:

где АГ — приращение температуры в рассматриваемой точке с координатами х, у, z; t — время, отсчитываемое с момента введения теплоты; R — ^Jx2-\-y2-\-z2 —расстояние до рассматриваемой точки от начала координат, где была введена теплота.

Структура уравнения (6.2) позволяет установить влияние количества введенной теплоты и теплофизических свойств материала на температуру отдельных точек тела. Чем больше Q, тем выше температура точек тела в любой момент времени. Приращение температуры прямо пропорционально количеству введенной теплоты Q (рис. 6.2, а).

Увеличение теплоемкости ср при Я, = const равносильно одновременному уменьшению Q и А,. Приращение температуры точек тела уменьшается при одновременном замедлении процесса распространения теплоты. На рис. 6.2, в представлены для сравнения термические циклы в одной и той же точке тела при разных ср.

Приращение температуры в пластине от мгновенного линейного источника с равномерным распределением теплоты по толщине при отсутствии теплоотдачи с поверхностей может быть получено путем интегрирования температурных полей (6.1) от мгновенных точечных источников:

Приращение температуры от мгновенного плоского источника Qz=Q/F в стержне без теплоотдачи выражается уравнением

Приращение температуры зависит только от координаты х в направлении вдоль стержня и времени t.

Предположим, что мгновенный точечный источник теплоты мощностью q действовал в течение бесконечно малого отрезка времени dt и с тех пор прошло время /. Тогда приращение температуры точек тела на основании уравнения (6.2)