Приращение внутренней

Это позволяет записать баланс тепла в системе конвективного охлаждения следующим простым выражением: <7o=GK(/w—/о), здесь q0—-подведенный от набегающего газа тепловой поток; GK — расход охладителя в трубах; (Iw—/0) — приращение теплосодержания этого охладителя после выхода из системы. Л5

греющего теплоносителя при его прохождении через теплообменник составляет At ккал/кГ (рис. 21), то приращение теплосодержания 1 кГ нагреваемого теплоносителя определится отноше-

-г -- - приращение теплосодержания жидкости при повы-

Но в сечении A ia—i^, тогда is = гет — приращение теплосодержания потока во входном участке тепловой стабилизации до сечения А, определяемое по тепловому балансу, гст — гж — перепад энтальпий стенка—поток, оцениваемый по формулам конвективного теплообмена, а Д — коэффициент распределения,

Дг'н — приращение теплосодержания, необходимое для повышения давления на величину Ьр, т.е.

Д/— полное приращение теплосодержания воды в котельном агрегате, отнесенное к 1 кг перегретого пара, в ккал/кг;

Приращение теплосодержания среды Д(, ккал!кг ........ 59,5 15,4 18 1 941

Оба котла имеют так называемые вынесенные в конвективные газоходы переходные зоны, в которых теплоемкость рабочего тела достигает максимальных значений. Приращение теплосодержания среды IB переходной зоне составляет свыше 70 ккал/кг.

Приращение теплосодержания .... Температура среды: на входе, °С ..........

В котлах с температурой перегрева 510° С приращение теплосодержания пара составляет свыше 160 ккал/кг, что вполне оправдывает применение двухступенчатого регулирования перегрева [Л. б-З]. Поэтому при усовершенствовании регулирования температуры перегретого пара действующих котельных агрегатов с поверхностными пароохладителями целесообразно переходить на двухступенчатую схему. В этом случае существующий пароохладитель может быть сохранен в качестве первой ступени регулирования; он используется для статического регулирования, необходимого в основном при изменении условий работы котельного агрегата: качества топлива, температуры питательной воды, степени загрязненности поверхности на.грева и т. п. Дополнительно устраивается вторая ступень, которую рационально выполнить в виде впрыскивающего пароохладителя в точке, где

пара в змеевиках по ширине котла, СС; Р?—'Тепловая неравномерность или тепловой «перекос» со стороны газов; Аг — приращение теплосодержания пара в пароперегревателе, ккал\кг\" ср — средняя теплоемкость перегретого пара, ккал\кг град.

Левая часть равенства (3.13) представляет собой приращение внутренней энергии тела. Приращение поверхностной энергии имеет знак плюс, так как на эту величину увеличилась внутренняя энергия тела. Приращение потенциальной энергии деформации имеет знак минус, так как эта доля внутренней энергии выделяется телом (вследствие релаксации напряжений в связи с появлением новых, свободных от нагрузок, поверхностей тела). Тогда условие (3.13) запишется в виде уравнения:

Здесь принято, что работа внешних сил равна нулю, а тело с трещиной — идеально упругое во всех своих точках. Левая часть равенства (3.11) представляет собой приращение внутренней анергии тола. Приращение поверхностной энергии положительно, так как внутренняя энергия увеличивается. Приращение потенциальной :>шфгии деформации отрицательно, так как внутренняя энергия уменьшается (вследствие релаксации напряжений в свягш с появлением новых, свободных от нагрузок, поверх нос/гей тела).

приращение внутренней энергии при переходе из состояния «О» в состояние «1»:

других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (V), Т и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление р0 и объем V0 причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением р0 <^ р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (V0 — V), половина которой превращается в кинетическую энергию: (1/2) р (V0 — V) = v*/2, где v — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии: (1/2) р (V0 — V) = Е — Е0. Приращение внутренней энергии Е — Е0 складывается из тепловой составляющей l/i, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Uu, которая ха-

d<7BH, за вычетом количества теплоты, уходящей через поверхность наружу dqyx, идет на приращение внутренней энергии вещества в выделенном объеме:

где dQ — приращение тепла, отнесенное к 1 кг газа; du — приращение внутренней энергии; dl — приращение внешней работы. При постоянном давлении

работы против сил сопротивления; (Pi/Ji) — (Рз/Уз) — удельная работа сил «проталкивания», причем YI и Уз — средние удельные веса газа в сечениях 7 и 3; W — удельная техническая работа; WCOnp — удельная работа против сил сопротивления; zs — z± — изменение нивелирного уровня; (и3 — и-,)/А — удельное приращение внутренней энергии; (со — e>l)/2g — удельное приращение кинетической энергии газа.

мощности, которая идёт на приращение внутренней кинетической энергии газа и определяется как индикаторная мощность для идеального газа [19].

приращение внутренней энергии конденсированной фазы в процессе, совпадающем с линией насыщения

Выделим мысленно внутри тела некоторый объем. В этом объеме могут действовать источники тепловыделения, как это имеет место, например, в электрических проводниках, находящихся под током, или в тепловыделяющих элементах атомных реакторов. Количество теплоты dQHCT, выделенное внутренними источниками, за вычетом количества теплоты dQBb,T, вытекшего а"-5— сквозь поверхность наружу, идет на приращение внутренней энергии вещества в выделенном объеме:

Приращение внутренней энергии вычисляется через теплоемкость и приращение температуры1: