Приравнивая выражения

Приравнивая соответствующие элементы матриц (3.67), получим систему уравнений вида

Перемножая матрицы по правилу «строка на столбец» и приравнивая соответствующие элементы матрицы-произведения и единичной матрицы, получим систему уравнений

т. е. по существу может быть сведено к обращению матрицы А (см. гл. 4, стр. 24) и к произведению квадратной матрицы Л"1 на столбцовую матрицу Ь. После этого, приравнивая соответствующие элементы левой и правой частей (5), найдем все компоненты вектора х, выраженные известными функциями или числами рь

Приравнивая соответствующие элементы левой и правой матриц равенства (10), приходим к следующей системе уравнений относительно неизвестных ср2, ф3, ф4> полагая функцию фх = cpj (/) заданной по параметру времени /:

Выражение для любого i-ro математического ожидания и i-й дисперсии погрешностей преобразующей системы получим из формул (9.46) и (9.47), приравнивая соответствующие элементы столбцов полученных матриц.

регрессии aia, a12, . . ., -amn и р1Ъ P12, . - ., pmp. Эти уравнения находим из формулы (9.100), приравнивая соответствующие элементы столбцов полученных матриц. Таким образом, для любого /-го и &-го коэффициентов регрессии а,-у- и Р^ получаем

Если поставлено условие равенства моментов обеих турбин на номинальном режиме, то, приравнивая соответствующие уравнения для турбин

Если на номинальном режиме должны быть равны мощности, передаваемые обеими турбинами, то приравнивая соответствующие уравнения мощностей обеих турбин / и 2

Приравнивая соответствующие коэффициенты уравнений (132), (133) и (136), получаем выражения для коэффициентов усиления:

Приравнивая соответствующие множители при 6w,6t>, 6o> в двойных интегралах выражений, стоящих в левой и правой-частях уравнения (1.31), получим силовые граничные условия на поверхности тела:

Приравнивая выражения (51) и (52), получаем формулу для определения диаметра d болтов, при котором диаметр D фланца получается наименьшим:

С другой стороны, количество теплоты, воспринятое рабочим телом в агрегате, равно Q=DM, см. выражение (2-70). Приравнивая выражения (2-70) и (2-103), получаем:

Здесь с — средняя теплоемкость вещества элемента, дж! (кг • град) . Приравнивая выражения (11-14) и (11-15), получим

Приравнивая выражения (3-90) и (3-91), находим:

для катодного тока (выделение водорода). Здесь п — общее число электронов, участвующих в электродной реакции; F — константа Фарадея; о,,, 3М — коэффициенты переноса для прямого (катодного) и обратного (анодного) процессов осаждения (растворения) металла; «н, Рн— то же для реакции выделения (ионизации) водорода; гм — заряд ионов металла в растворе; ZH — заряд ионов водорода (или других частиц, являющихся в данных условиях источником катодного водорода, например молекул воды); &„ — константа скорости ионизации (анодного растворения) металла; kn— константа скорости разряда ионов водорода; /м — некоторая функция от стехиометрии (ионизации анодного растворения) металла; /н — некоторая функция от стехиометрии разряда ионов водорода (реакции выделения водорода); Еюг — коррозионный потенциал; oft — потенциал в месте протекания электрохимической реакции. Токи „ta и н!к при потенциале Е = Есо, равны между собой и совпадают с током коррозии iCOr. Приравнивая выражения (33) и (34), можно найти выражение для Есог и, подставив его в одно из этих уравнений,

Приравнивая выражения для коэффициентов при переменных, получим значения коэффициентов передач решающего блока:

Приравнивая выражения (6.9), (6.10), получаем:

Приравнивая выражения (а) и (Ь) и подставляя

Приравнивая выражения (51) и (52), получаем формулу для определения диаметра d болтов, при котором диаметр D фланца получается наименьшим:

Приравнивая выражения (12) и (13), получим

Приравнивая выражения Д (табл. 4) нулю, можно получить значения собственных частот системы