Преобразуем выражение

Преобразуя уравнение баланса напоров, получаем общий вид расчетного уравнения простого трубопровода

Преобразуя уравнение баланса напоров, получаем общий вид расчетного уравнения простого трубопровода

Преобразуя уравнение в виде пропорции, получим

Точно так же, преобразуя уравнение (4'), найдем

Омическое сопротивление среды в трещине R весьма мало в сравнении со вторым членом в знаменателе при наличии в трещине весьма подвижных ионов Н*, поэтому, преобразуя уравнение (1) и пренебрегая при этом весьма малым произведением 2Д/миК,для определения плотности предельного анодного (коррозионного) тока D в вершине трещины получим выражение:

Преобразуя уравнение (5.4) с учетом зависимостей (5.6),

В самом деле, преобразуя уравнение (3.33) к виду

Преобразуя уравнение (8.11) и интегрируя при граничных условиях, соответствующих времени t и времени перелома tn, получаем:

Большинство объектов ЭИ-технологии характеризуется высоким уровнем предела текучести Yo, модуля сдвига ц, что существенно влияет на такие параметры течения, как давление в канале, уровни напряжения, формирование зоны растягивающих тангенциальных напряжений. Трудности извлечения из экспериментов информации о радиальных размерах искрового канала при пробое большинства объектов ЭИ-технологии побуждают обратиться к уравнению энергобаланса, в котором зашифровано граничное условие для силового импульса, воздействующего на стенку канала, или для радиальных размеров последнего. Такое обращение, например, к уравнению (1.25) имеет то преимущество, что его можно произвести априорно. Преобразуя уравнение энергобаланса к конечно-разностному выражению, имеем:

Преобразуя уравнение (1), получим для поверхности охлаждения следующую зависимость:

то, преобразуя уравнение (156), имеем

Определяя массы сухого воздуха и водяного пара из уравнения состояния идеального газа, преобразуем выражение (4.57) к виду

Преобразуем выражение (12.22), подставляя вместо N, Мг и Му ля значения:

Преобразуем выражение S'T следующим образом:

Доказательство. Пусть положение i-ro элемента твердого тела относительно осей О и С характеризуется векторами р; и pt, а положение оси С относительно оси О — вектором а (рис. 5, плоскость которого перпендикулярна осям О и С). Воспользовавшись связью между этими векторами (р/ = р/ +а), преобразуем выражение для момента инерции тела относительно оси О следующим образом:

Эта величина имеет во всех системах координат одно и то же значение, т. е. является инвариантом преобразований Лоренца. Чтобы в этом убедиться, преобразуем выражение (14.8) в системе координат К' по формулам (13.24). Имеем:

Приращения сосредоточенных сил, следящих за прямой, при малых отклонениях стержня от исходного состояния. Получим выражение для АР0 при малых перемещениях точек осевой линии стержня и малых углах поворота связанных осей. Воспользовавшись выражением (1.46) для матрицы L, преобразуем выражение (3.87), сохраняя только слагаемые, линейно зависящие от матрицы ALi. и вектора и. После преобразований получаем следующее выражение:

Преобразуем выражение для D, введя вектор Л с компонентами, равными А,- (8.6). В свою очередь, вектор А можно представить как векторное произведение векторов с и еь

Определяя массы сухого воздуха и водяного пара из уравнения состояния идеального газа, преобразуем выражение (4.57) к виду

«5Н (tH — t)dv = GBcpdt + KSK (t — g dn. (VII.34) Преобразуем выражение (VII.34). Обозначим aSHtti + KSKt0 = A', aSa + KSK = B;

Используя уравнение (124), преобразуем выражение (122):

зависимости a(lnsn) за величины ен и SK, преобразуем выражение (3.4) с учетом (3.5) к виду