Предположить существование

Первый принципиальный вопрос, который возникает, состоит в следующем. В § 5 и 7 было рассмотрено измерение координат и времени в предположении справедливости геометрии Евклида, существовании единого времени и возможности такой синхронизации часов, которая была описана. Было сказано, что существование таких систем подтверждается опытом. Теперь необходимо указать способ нахождения таких систем отсчета. Это можно сделать лишь в результате изучения хода физических процессов в различных системах отсчета, движущихся друг относительно друга.

Метод теплового следа связан с исследованием распространения количества тепла и количества движения за обогреваемым телом, находящимся в турбулентном потоке жидкости. Турбулентное число Прандтля определяется в предположении справедливости упрощений дифференциальных уравнений турбулентного переноса, применяемых для развитого следа [Л. 5-63].

Эпюры напряжений, возникающих при авто-скреплении, построены по формулам (18) и (19) (р — 5240 /сГ/c.tt2). Эпюры напряжений, снимающихся при разгрузке, построены по формулам, выведенным в предположении справедливости закона Гука (см. стр. 219, р =5240 кГ\см'2). Эпюры остаточных напряжений получены вычитанием из напряжении, возникающих при автоскреплении, напряжений, снимающихся при разгрузке. Эпюры номинальных напряжений построены по фор-

Эпюры напряжений, возникающих при ав-тоскреплении, построены по формулам (17), (18) (р = 5240 кГ/смг). Эпюры напряжений, снимающихся при разгрузке, построены по формулам, выведенным в предположении справедливости закона Гука (см. гл. VI; р ==> = 5240 кГ/см*). Эпюры остаточных напряжений получены вычитанием из напряжений, возникающих при автоскреплении напряжений, снимающихся при разгрузке. Эпюры номинальных напряжений построены по формулам, вытекающим из закона Гука (Р g — 4030 кГ/см*). Эпюры истинных напряжений получены сложением номинальных и остаточных напряжений.

В предположении справедливости закона Стокса время t+ равно

а линейная деформация стенок трубопровода в предположении справедливости закона Гука

ботка данных производится как в предположении справедливости

Принимаемые определения характеристик. Характеристики, получаемые путем обработки по заданным алгоритмам одной выборки дискретных данных, выборочной ФУНКЦИИ или последовательности, называют выборочными или первичными стати-™чесрми Выборочные характеристики и характеристики, получаемые путем вто-^ чн°й обработки, называют статистическими. Статистические характеристики 1числяют, как правило, без введения модели процесса. Аналогичные характерней, вычисляемые в предположении справедливости вероятностей модели про-за.Сс1 вероятностным осреднением по бесконечному непрерывному множеству реали-ции процесса, называют вероятностными. Статистические характеристики, полу-ил^16 ПРИ введении вероятностной модели процесса, считают оценками вероят-Н0стных характеристик.

а в предположении справедливости (2.94) — по формулам:

По величинам Ig L и Sig /,. в предположении справедливости логарифмически нормального закона распределения ресурса строится его функция распределения, как показано на примерах в разд. 17.

Таким образом, надежность проекта оболочки в рассматриваемой задаче оптимизации определяется вероятностью того, что на множестве Е случайных реализаций векторов из (5.32) критическая нагрузка потери устойчивости оболочки N*xx принимает значения не меньшие, чем директивное значение Nu. В предположении справедливости для слоистого пакета кинематической гипотезы Кирхгофа — Лява $*хх приближенно выражается формулой (3.82), что позволяет аналитически выразить вероятность Р(Н*Хх^Мя) и сформулировать для стохастической модели оптимизации (5.31) эквивалентный детерминированный аналог.

В работах [62, 63] наличие обобщенной диаграммы циклического упругопластического деформирования было установлено на материалах, циклически упрочняющихся, разупрочняющихся и стабилизирующихся для исходных деформаций порядка пятикратной или десятикратной деформации предела пропорциональности в условиях растяжения — сжатия и сдвига, что позволяет предположить существование ее при произвольных типах напряженного состояния. В качестве примера, на рис. 2.1.2, б сопоставлены диаграммы циклического деформирования в условиях растяжения — сжатия (-?), сжатия — растяжения (2) и сдвига (3).

Подробное описание стадий усталостного процесса приведено в работе [3]. Из анализа этих кривых видно, что подобные усталостные явления находятся на разных уровнях переменных напряжений при разных числах циклов. Поэтому можно предположить существование линий постоянных усталостных повреждений.

можно предположить существование винтовой структуры. Но в этом случае из теоремы 2 непосредственно следует, что в пограничном вращающемся слое невозможен однородный винтовой поток, так как во всем объеме пограничного слоя энергия не может зависеть только от времени. В [23] отрицается возможность винтового пограничного слоя как однородного, так и неоднородного, а теорема 2 отрицает возможность стационарного однородного винтового течения вязкой несжимаемой жидкости в пограничном слое и вне его. В то же время интегрирование уравнения Громеко-Лэмба винтового движения (1.13) представляет собой простейишй путь получения поля скоростей после любого завихри-теля. Но можно ли это поле скоростей рассматривать как заданное в первом приближении поле скоростей вязкой жидкости?

из которого, если предположить существование явления исчезающего трения, получим

Это весьма примечательное явление заставляет предположить существование двух противоположных процессов: первый из них связан с реакцией SO., и масла, в результате чего выделяются соединения, создающие защитную пленку на поверхности металла; второй связан с воздействием газа S02 на защитную пленку и с ее разрушением при нспосрсд-

Таким образом, тепловая энергия и температура — количественные и качественные характеристики изменения теплового состояния тела, но ни одна из этих величин в отдельности не может характеризовать этого изменения. Естественно поэтому предположить существование тепловой функции, составленной из элемента тепла и температуры, которая полностью характеризует изменение теплового состояния тела. Если d°Q — элементарное количество тепловой энергии, передаваемое или отнимаемое у тела, а Т — абсолютная температура тела,

При выводе соотношений (17) мы исходили из следующего. В рассматриваемой области неравновесного кипения (табл. 1) генерация пара происходит в основном на обогреваемой стенке канала, и ее интенсивность определяется тепловым потоком и температурой стенки. Влияние массовой скорости и температуры ядра потока на генерацию отражается через изменения температуры стенки. Это позволяет предположить существование зависимости вида

Скорость конденсации пара на единицу длины канала определяется величиной межфазовой поверхности в данном объеме и конденсацией с единицы поверхности, для которой можно предположить существование зависимости вида

дистые и легированные стали, чугуны) — при исходных деформациях до десятикратной деформации предела пропорциональности (ё(0> <; 10) и видах нагружения, охватывающих достаточно контрастные случаи напряженных состояний (растяжение—сжатие, сдвиг—сдвиг), что позволяет предположить существование диаграмм при произвольных типах напряженного состояния.

Таким образом, по данным различных авторов, изучавших механизм загрязнения на поверхностях нагрева, можно предположить существование следующих физических процессов, участвующих в образовании первичного слоя:

Решение, аналогичное (3.22), получено было также в [87] другим путем. Приведенное здесь выражение (3.21) следует из тех соображений, что в схеме можно предположить существование дополнительного смешивающего подогревателя, снабжаемого свежим паром, для которого есп+1 равно КПД цикла г\, как это уже использовалось при выводе (1.30). Поэтому выражение (3.21) определяет связь между е двух смежных узловых ступеней в соответствии с (3.8).