Превращение кинетической

Внешние факторы Кинетический фактор Атермическое мартен-ситное превращение Изотермическое мар-тенситное превращение

— Превращение изотермическое 19

— Изотермический распад — Диаграммы 3 — 327, 338 — см. также Превращение изотермическое, а также под названием отдельных видов стали, например, Сталь быстрорежущая — Превращение изотермическое

— Превращение изотермическое — Влияние легирующих элементов 3 — 338, 446

— Превращение изотермическое 3 — 446 —• Режущие свойства 3 — 460

— Превращение изотермическое 3 — 339 —• Предел содержания элементов 3 — 358

— Превращение изотермическое — Диаграммы 3 — 339, 447

— Превращение изотермическое — Диаграммы 3 — 390

— Превращение изотермическое 41, 45, 46

---Превращение изотермическое 41,

Внешние факторы Кинетический фактор Атермическое мартен-ситное превращение Изотермическое мартенситное превращение

Однако для плотной плазмы важно наличие тяжелых s-час-тиц (ионов, атомов), при столкновении с которыми вектор скорости электронов претерпевает хаотическое (в среднем равномерное) рассеяние. При этом становится возможным превращение кинетической энергии электронов в энергию беспорядочного теплового движения других частиц. Полная нерегулярность направлений скорости электронов достигается уже после небольшого числа столкновений. Формула для т« имеет вид

в столкновении. Это означает, что при неупругих столкновениях происходит превращение кинетической энергии во внутреннюю или наоборот, а также внутренней энергии одной частицы во внутреннюю энергию другой. Частица или тело, внутренняя энергия которого изменилась, а следовательно изменилось и внутреннее состояние, становится уже другим телом или частицей или тем же телом или частицей, но в другом энергетическом состоянии. Поэтому при неупругих столкновениях происходит взаимопревращение частиц. Если, например, квант света поглощается атомом, то не только исчезает квант, но и атом переходит в другое энергетическое состояние. Многочисленные ядерные реакции являются такими неупругими процессами.

Электронно-лучевые печи применяются для получения особо чистых сталей, тугоплавких металлов и сплавов. В электронно-лучевых печах (рис. 3.31) происходит превращение кинетической энергии разогнанных до больших скоростей электронов в теплоту при их ударе о поверхность нагреваемого металла. Электроны генерируются электронной пушкой при глубоком вакууме (около 0,1 Па). КПД электронно-лучевой печи составляет 8 —10 %.

Сжимаемый газ с начальной скоростью с0 входит в межлопаточный канал а. При передвижении в колесе между сечениями 0 и / по каналу между лопатками б рабочее тело вследствие гидравлических потерь расширяется до давления pi. При этом изоэнтропное (sc=const) теплопа-дение будет равно i\t—to кдж/кг. Если задаться относительным адиабатным внутренним к. п. д. ц°а~1в, то можно получить действительную энтальпию в сечении /, равную t'i (точка /). Далее рабочее тело сжимается под действием центробежных сил и приобретает большую скорость в каналах между лопатками рабочего колеса, являющегося для данной ступени единственным аппаратом, в котором сжимаемому телу сообщается энергия от постороннего источника. Во всех остальных частях ступени, через которые проходит далее рабочее тело, происходит только превращение кинетической энергии в потенциальную.

8) при ^реакт^О повышение давления происходит только в направляющих лопатках (диффузорах) , в которых превращение кинетической энергии в потенциальную протекает с большими потерями, свойственными диффузорам. В связи с этим осевые компрессоры со ступенями, построенными по этой схеме, на практике не применяют.

2. Мембранные поглотители. Мембранные поглотители представляют собой раму, на которой укреплены тонкие листы фанеры, металла, клеенки и других материалов. Под действием падающих звуковых волн гибкие элементы колеблются, и за счет внутреннего трения в них происходит превращение кинетической энергии их колебаний в тепловую.

При работе тормоза совершается превращение кинетической энергии движущихся масс в тепловую энергию, и, следовательно, элементы тормоза нагреваются, это ухудшает условия работы тормозной накладки, увеличивая ее износ и понижая коэффициент трения (см. гл. 10). Понижение коэффициента трения при нагреве приводит к тому, что правильно рассчитанный тормоз не будет в состоянии остановить обслуживаемый им механизм на нормированном тормозном пути или удержать груз на весу в грузоподъемном устройстве. Нагрев элементов тормоза нарушает точность пригонки деталей тормоза и привода, а также правильную работу подшипников тормозного вала. В результате температурного расширения тормозного шкива увеличиваются величины отхода фрикционного материала от металлического элемента трущейся пары, что обусловливает увеличение габаритов привода тормозного устройства и его мощности. Недооценка тепловых явлений в тормозах современных машин может привести к ненормальной работе тормоза и даже к аварии, особенно в связи с непрерывным увеличением скорости движения, грузоподъемности и интенсификацией работы. Таким образом, ограни-

(рис. 9), т. е. образуется стоячая волна. На входе и выходе в этом случае располагаются максимумы (пучности) колебаний давления Ар и минимумы (узлы) колебания А (ри), а в центральной части канала — максимумы (пучности) колебания Ар. Причем в стоячей волне идеальной жидкости колебания давления и массовой скорости А (рм) сдвинуты по фазе на 90° как по времени, так и по длине канала. В момент времени, когда амплитуда колебания давления Ар в пучности давления максимальная, колебания массовой скорости А (ры) по длине канала равны нулю, и, наоборот, когда колебания давления по длине канала равны нулю, амплитуда колебания массовой скорости в пучности скорости максимальная. При этом каждый участок канала длиной Л/4, заключенный между узлом давления и ближайшим к нему узлом скорости, не обменивается энергией с соседними участками. Таким образом, в каждом таком участке происходит дважды за период колебаний превращение кинетической энергии колебаний, сосредоточенной преимущественно около пучности скорости (узла давления), в потенциальную (энергию деформации), сосредоточенную преимущественно около пучности давления (узла скорости).

Если расширение пара от начального давления р0 до конечного давления и превращение располагаемого теп-лоперепада h0 в кинетическую энергию в активной ступени происходит почти полностью в неподвижных соплах, а в рабочих (подвижных) лопатках только превращение кинетической энергии пара в механическую работу, то в реактивной ступени расширение пара происходит как в неподвижных соплах (лопатках), так и в рабочих лопатках. При этом в рабочих лопатках одновременно происходит расширение пара и превращение его кинетической энергии в механическую работу.

Свежий пар с давлением р0 поступает в сопла 4 и расширяется в них до давления р\. При этом скорость пара, выходящего из сопл, увеличивается от начального значения с0 до конечного сь На первом 3 и втором 6 рядах рабочих лопаток происходит превращение 'кинетической энергии пара в механическую работу.

В процессе преобразования энергии пара в механическую работу в паровой турбине различаются две стадии: 1) превращение тепловой энергии пара в кинетическую и 2) превращение кинетической энергии в работу.