Приближении пограничного

Основные камеры сгорания ВРД размещаются обычно так, чтобы их внешний диаметр был равен наружному диаметру корпуса компрессора или турбины или несколько превышал его. Известные значения теплонапряженности, расхода и теплоты сгорания топлива, давления на входе в камеру сгорания дают возможность в первом приближении определить объем, а по нему - внутренний диаметр и длину камеры.

где /1 и /2— размеры панели; фг=1/0,5/ь 2-Мпр — сумма предельных моментов по линиям излома. Составляющую нагрузки q^L можно в первом приближении определить и из условия равенства нулю суммы проекций всех сил на вертикальную ось:

т. е. коэффициент теплоотдачи при кипении полагается равным коэффициенту теплоотдачи по горячей стороне. Это позволяет в первом приближении определить удельный тепловой поток на участке испарения

насадки из колец размерами 35 X 35 X 4 мм при средней скорости газов 1,3 м/сек и весьма высокой плотности орошения Н\у = = 50 м3/(ма-ч) составляет 60—70 мм вод. ст. (рис. П-5). Полученные в опытах данные позволили в первом приближении определить значения объемного и поверхностного (отнесенного к полной геометрической поверхности керамических колец) коэффициентов теплообмена, использованные впоследствии при проектировании промышленных экономайзеров.

передачи и от констант трения трущейся пары. Константы трения необходимы и для того, чтобы рассчитывать при проектировании основные фрикционные, нагрузочные, кинематические и динамические параметры многодискового вариатора, работающего со смазкой. Кроме того, для проверки на условие устойчивости заклиненного состояния и определения реализуемого коэффициента трения необходимы данные по коэффициенту трения третьего рода. Незначительные данные констант трения [3] позволяют в первом приближении определить силовые и скоростные характеристики контакта многодисковой передачи. К примеру, расчет приведенных напряжений в функции от максимального нормального контактного напряжения для двух сортов масла (гипоидное и веретенное) приведен в таблице.

Влияние осредненного движения в пограничном слое на пульсационное движение можно в первом приближении определить из уравнения движения (199), если в нем сохранить члены, характеризующие конвективный перенос осредненным движением. Рассмотрим колебания скорости внешнего потока, изменяющиеся по времени по закону при у = оо:

6. Исследовать полученную асимптотическую модель. Определить стационарные точки. Исследовать характер особых точек в линейном приближении. Определить наличие негрубых (вырожденных) особых точек.

В табл. 14 приведены некоторые оценки в средних баллах. Они должны в первом приближении определить виды на успех некоторого решения.

Коэффициент интервалов для данного механизма изменяется скачкообразно практически в следующих пределах: 0<К< «х>. При заданном коэффициенте интервалов и угле поворота ведомого звена зависимость (13) позволяет в первом приближении определить zi, так как обычно zz>l7 и принимается минимально возможным.

Возможную степень химической эрозии паяемого металла в более легкоплавком жидком металле можно в первом приближении определить по Сж на их двойной диаграмме состояния. .

Из представленных данных видно, что средний диаметр частиц золы можно в первом приближении определить в зависимости от вида топлива, способов размола топлива и шлакоудаления. При этом, учитывая рекомендации норм пылеприготовления о тонкости размола топлив, интересно сопоставить величины х с рекомендуемыми значениями остатка на сите /?90 для угольной пыли. Проведенные расчеты показывают, что связь между х и Rw может быть представлена зависимостью вида

коэффициенты турбулентной (кажущейся) вязкости и теплопроводности. Выражения для определения тт и
При принятых условиях поля температур и скоростей можно описать дифференциальными уравнениями в приближении пограничного слоя (см. § 4-4). Учтем дополнительно подъемную силу pg&ft, считая ее соизмеримой с вязкостным членом \i(d2wxjdy2). .Введем также обозначение ® = t—А), где ^ — температура жидкости (заметим, что dt = d®, так как ^0 = const).

Мы рассмотрели условия подобия физических процессов на примере конвективного теплообмена несжимаемой жидкости в приближении пограничного слоя. Очевидно, условия подобия справедливы не только для рассмотренного частного процесса, но и для других процессов.

Уравнение движения в проекциях на ось Ох для рассматриваемого .здесь течения было записано в приближении пограничного слоя в гл. 4 — см. уравнение (4-28). Учитывая, что s = \i(dwx/dy), представим уравнение (4-28) в следующей записи:

Расчет неравновесных потоков представляет достаточно сложную задачу, так как требует совместного решения уравнений газодинамики, термодинамики и кинетики релаксационных процессов. По этой причине при рассмотрении неравновесных явлений часто ограничиваются случаем одномерного стационарного течения идеально-газовой смеси. Обычно не учитывают вязкость, теплопроводность и диффузию. Процессы внутреннего переноса у стенки каналов исследуют обычно в приближении пограничного слоя, полагая при этом, что роль пограничного слоя сводится к уменьшению поперечного сечения канала. Методы расчета пограничного слоя при наличии химических реакций изложены в работах [368—373].

Рассмотрим уравнения сохранения энергии и массы &-го компонента в приближении пограничного слоя для трубы:

Поток энергии qx=pul, так как в направлении оси х в приближении пограничного слоя учитывается только конвекция. Тогда уравнение энергии можно записать в-виде

При пленочной конденсации толщина слоя конденсата б обычно-невелика по сравнению с его протяженностью /. Условие 6<С^ позволяет упростить систему дифференциальных уравнений, записав ее для слоя конденсата в приближении 'пограничного слоя. Если пар имеет достаточно большую продольную составляющую скорости, то в паре у поверхности пленки также образуется пограничный слой. Для стационарного плоского пограничного слоя уравнения движения, неразрывности, энергии можно записать в следующем виде [2-4, 2-10]:

Член (pi — pz)i0sxi(d!)ldx) отражает то обстоятельство, что продольная составляющая скорости wx не является касательной к поверхности пленки жидкости. Для пленочной конденсации в приближении пограничного слоя 6<С/ и можно положить du/dx — Я). Тогда

Г. Г. Черный [2-9, 4-30] рассматривал ламинарную пленочную конденсацию быстродвижущегося пара (рис. 4-5), основываясь на дифференциальных уравнениях, записанных в приближении пограничного слоя.

Рассмотрим конденсацию пара из движущейся сверху вниз парогазовой смеси на вертикальной плоской стенке, имеющей неизменную температуру Тс (рис. 5-1). Пар считается насыщенным (удовлетворяется локальное термодинамическое равновесие). Заданы скорость, температура и концентрация газа в невозмущенном потоке Wo, TO, /Иго. Значения этих величин на поверхности жидкой пленки а»гр, TVp, mr.rp заранее неизвестны и должны быть определены. Сформулированная таким образом задача является сопряженной. Приведем ее математическую формулировку в приближении пограничного слоя. Парогазовая смесь: