Приближенным выражением

Для выяснения габаритов гасителя и напряжений в пружине следует определить амплитуду а() колебаний массы гасителя относительно демпфируемой системы. В общем случае эта величина может быть определена из системы дифференциальных уравнений (10.24). На практике, однако, пользуются простым приближенным соотношением, получаемым с помощью энергетического баланса.

Для выяснения габаритов гасителя и напряжений в пружине следует определить амплитуду aol колебаний массы гасителя относительно демпфируемой системы. В общем случае эта величина может быть определена из системы дифференциальных уравнений (10.24). На практике, однако, пользуются простым приближенным соотношением, получаемым с помощью энергетического баланса.

У простых твердых тел, в частности у металлов, Р и модуль упругости Е связаны между собой следующим приближенным соотношением: Р ж Е/г0. Так как Е у металлов меняется в достаточно широком интервале (от » 4 • 10Ц Н/м2 у вольфрама до 0,18 • 1011 Н/м2 у свинца и 0,05 • 101* Н/м2 у лития), то соответственно сильно меняется и Р, а следовательно, должен значительно меняться и КТР, что и имеет место в действительности: у вольфрама он равен 4,3 • 10-" К"1, у свинца 28 • 10~в К"1 и у лития

Как показал Нордгейм, в этом случае для бинарных сплавов подвижность носителей, обусловленная рассеянием их на нарушениях периодичности потенциала решетки, определяется, следующим приближенным соотношением:

При достаточно малых значениях амплитуды периодического воздействия А в области отрицательных относительных скоростей U < 0 и области захватывания выполняется приближенное равенство а т& u/v. G уменьшением величины и степень нарушения этого равенства увеличивается. Была получена зависимость x=f (v), записанная при Х=0,2, у=0, м=0,5. При этом значении амплитуды периодического воздействия резонанс оказывается настолько мощным, что пробивает ограничение, выраженное приближенным соотношением а да и/v; это соотношение перестает выполняться. В окрестностях зоны гармонического захватывания возникают сильно выраженные почти периодические режимы колебаний, вырождающиеся из гармонических колебаний.

При достаточно малых значениях амплитуды периодического воздействия А в области отрицательных относительных скоростей U < 0 и области захватывания выполняется приближенное равенство а т& u/v. G уменьшением величины и степень нарушения этого равенства увеличивается. Была получена зависимость x=f (v), записанная при Х=0,2, у=0, м=0,5. При этом значении амплитуды периодического воздействия резонанс оказывается настолько мощным, что пробивает ограничение, выраженное приближенным соотношением а да и/v; это соотношение перестает выполняться. В окрестностях зоны гармонического захватывания возникают сильно выраженные почти периодические режимы колебаний, вырождающиеся из гармонических колебаний.

такая же, как и в статических условиях, то, пользуясь приближенным соотношением (423), выражение (425) представим

С ростом d увеличивается объем рабочего тела, протекающего через турбину. Увеличение мощности установки при впрыске воды в случае заданных размеров проточной части турбины определяется приближенным соотношением:

2. Длина диффузионного пламени вертикальной осесимметричной струи газа выражается приближенным соотношением

Согласно формуле (3-1-86) величина х/Ь'т равна локальному числу Нус-сельта (Шх=х/д'т)- Локальное число Нуссельта Nu* определяется приближенным соотношением вида (

Коэффициент скорости в (ф) и коэффициенты потерь и расходы связаны приближенным соотношением

Используемый метод определения произвольных постоянных О" может быть обоснован следующим образом. При конечном числе слагаемых в правой части (5.15) правая часть является приближенным выражением функции и0(е), поэтому

1.4.3. Импульс ультразвуковых колебаний длительностью т имеет спектр частот Д/, определяемый приближенным выражением Д/«2,28/т. Оценить, при каких значениях отношения d/X( под влиянием конечной длительности импульса будет происходить сглаживание осцилляции амплитуд отраженных сигалов, показанных на рис. 1.19 (кривая 4).

где для потенциальной энергии мы воспользовались приближенным выражением (10.88).

Рассмотрим, например, возможные режимы колебаний ползуна, прижатого к поверхности, движущейся с постоянной скоростью (см. рис. 43, а) при условии, что зависимость силы трения FT от скорости скольжения vc = v0—z представлена экспериментальной кривой (рис. 44, а), на которой можно отметить значение скорости скольжения vm, соответствующее минимуму силы трения. Если сила трения уменьшается с увеличением скорости скольжения, то характеристику силы трения на этом участке будем называть падающей, если увеличивается, то возрастающей. Для выявления особенностей режимов движения ползуна достаточно заменить реальную характеристику силы трения ее приближенным выражением, получаемым при линеаризации участков с возрастающей и убывающей силой трения (рис. 44, б).

является приближенным выражением притяжения удаленной точки сфероидом. (Г ю л ь д е н, Comptes rendus, т. XCL, стр. 957.)

•Р* тр = --p ^(l + Р)(С + P) ~xV(l + Р) (с+р) - сх. При этом деформация определяется приближенным выражением!

достаточно мало, то можно пользоваться приближенным выражением

Пользуясь приближенным выражением упругого момента (423), уравнение (566) представим

Выражение для волны давления с точностью до члена (1 — — Мо)]/ро совпадает с приближенным выражением, полученным для изоэнтропических колебаний, которое можно скорректировать, если вести поправку посредством экспоненциального мно-

Заменив ln( 1 4-----^приближенным выражением

Заменим в (1) трансформанту фо(*, и) приближенным выражением ij)*(je, ы), сохраняющим моменты (2) и позволяющим точно вычислить оригинал: