Приближенным значением

Использование уравнения (26) для расчета значений AGf при Т Ф 298° К бывает затруднено отсутствием данных о значениях АЯг и ASf для Т =j= 298 К- В этих условиях можно воспользоваться приближенным уравнением М. X. Карапетьянца

Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме в условиях свободного движения можно выполнить, воспользовавшись следующим приближенным уравнением подобия :

Релаксация напряжения. Закрепим верхний конец образца из эластомера, растянем его и через динамометр Д закрепим нижний конец (рис. 1.31, а). Будем отсчитывать показания динамометра через равные промежутки времени и по этим показаниям определять напряжения а, действующие в образце. Как показывает опыт, эти напряжения не остаются постоянными, а непрерывно падают от на-, чального значения сг0 до некоторой равновесной величины а^, достигаемой теоретически через t-+ оо (рис. 1.31, б). В этом состоит процесс релаксации (рассасывания) напряжений в эластомере. Количественно он описывается следующим приближенным уравнением: '••'•'

Уравнение для L трансцендентное, поэтому решение затруднено. Обычно пользуются приближенным уравнением

Для расчета полной механической характеристики можно пользоваться приближенным уравнением

Для устойчивой части характеристики в пределах скольжений от s = 0 до ; — = &к можно пользоваться приближенным уравнением

Для анализа нестационарного температурного поля в качестве исходного можно воспользоваться приближенным уравнением энергии

уравнению (592), то эту кривую на значительном участке можно выразить следующим приближенным уравнением:

Вибрационный регулятор является автоколебательной системой [5]. Исследование автоколебаний проведем на основе метода эквивалентной линеаризации нелинейностей [1], [2], позволяющего заменить статистическую характеристику нелинейного звена следующим приближенным уравнением:

которое и является приближенным уравнением продольного колебания вязкоупругого стержня, при этом функция Т\ определяется по формуле

Зависимость тока автоэлектронной эмиссии углеродного волокна (в предположении независимости вклада в токоотбор отдельных эмиссионных центров) от геометрии и рабочего напряжения можно представить приближенным уравнением, справедливым в значительном интервале величин плотности тока (j « 10~5—10~6 А/см2 [177]:

Наличие упругого скольжения и некоторая его зависимость от колебаний нагрузки и условий работы передачи вынуждают называть передаточное число фрикционной передачи условно постоянным. Для практических расчетов силовых фрикционных передач пользуются приближенным значением передаточного числа uxD2/Dl.

Эту оценку считают приближенным значением интеграла (6.17)

результат расчета, по которому можно сравнить с приближенным значением, найденным путем статистической имитации.

здесь / — температурный фактор по уравнению (8-15). Поскольку поправка на #х составляет около 5 — 7%, то можно ограничиться приближенным значением теплопроводности исследуемого слоистого материала.

Таким образом, для нахождения коэффициента избытка воздуха необходимо задаться его приближенным значением (а = 4-^-6), после чего по уравнениям (6.22) и (6.23) можно определить теплоемкости газа, а затем по (6.24) уточнить значение а. При необходимости процесс повторяют.

где 0Л — среднее квадратическое отклонение высоты неровностей от ее математического ожидания; ак — математическое ожидание (среднее значение) высоты неровностей. Величины ок и ак здесь понимаются как усредненные по всем возможным профилям данной поверхности. Можно считать, что O.R определяется обобщенной средней линией профиля. Тогда определенный на конкретном профиле параметр Rq можно считать эмпирическим (т. е. полученным из опыта) приближенным значением ак, т. е.

Расчет осуществляют методом последовательных приближений, для чего вначале задаются лервым приближенным значением температуры внутреннего (горячего) теплоносителя на выходе в ТА. Из уравнения теплового баланса (2) подсчитывают тепловую нагрузку Q и определяют температуру внешнего холодного теплоносителя г2 из выражения

Дальнейший расчет ТА заключается в определении_оасч.едной,.поверхности теплообмена Нр из уравнения теплопередачи и сравнения ее вели-•чйн'ьТ с "вёличйнбй~п6верхности ТА, проверочный^ расчет которого проводят. Неравенство этих поверхностей означает, что температура, внутрен--него теплоносителя fj выбрана неточно, поэтому необходимо задаться вторым, третьим, четвертым и т.д. приближенным значением t2 и расчеты повторять до тех пор, пока расхождение расчетной и известной поверхностей теплообмена не достигнет менее 5 %. После этого расчеты по определению температур f2 и т2 можно считать законченными.

Из соображений, указанных во введении, зададимся первым приближенным значением со = юг или соответствующими соб-ственными_значениями ?1г-_(для первого пролета kn).

Задаваясь q>mi = 1 и некоторым приближенным значением круговой частоты колебаний р, проводят последовательные вычисления в порядке, показанном стрелками на системе (7. 9).

Этот условный коэффициент носит также название приведенного коэффициента трения резьбы. Обычно довольствуются приближенным значением /д, получающимся из (76), если положить здесь а я« О,