Приближенно представлена

Расчеты показывают, что в пределах диффузионного пограничного слоя концентрация раствора быстро изменяется (см. рис. 146). В первом приближении закон изменения концентрации можно считать линейным (т. е. — dc/dx = Ас/б). Поэтому уравнение для диффузионного потока m на единицу поверхности электрода можно приближенно представить в следующем виде:

пряжения CTH не превышают предела текучести, то в условиях циклического нагружения на воздухе он должен иметь неограниченную долговечность. Однако при работе цилиндра в коррозионных средах картина изменяется. По мере коррозионного растворения стенки цилиндра напряжения в нем возрастают, и когда они превысят предел текучести, циклическое нагружение будет значительно интенсифицировать повреждаемость металла. Время до наступления текучести металла стенки однородного цилиндра определяется по формуле, которую можно приближенно представить в следущем виде:

цилиндре номинальные напряжения Он не превышают рпедела текучести, то в условиях циклического нагружения на воздухе он должен иметь неограниченную долговечность. Однако при работе цилиндра в коррозионных средах картина изменяется. По мере коррозионного растворения стенки цилиндра напряжения в нем возрастают, и когда они превысят предел текучести, циклическое нагружение будет значительно интенсифицировать повреждаемость металла. Время до наступления текучести металла стенки однородного цилиндра определяется по формуле (2.31), которую можно приближенно представить в следующем виде:

Наконец, вывод был получен в предположении о столообразной форме импульса. Однако это последнее предположение не является ограничением, пока ограничения, касающиеся малости деформаций и скоростей в импульсе, соблюдаются. Пока вывод о независимости скорости распространения импульса от его продолжительности и величины деформаций и скоростей справедлив для столообразного импульса, этот вывод можно распространить на импульсы другой формы, так как импульс любой формы можно приближенно представить как ряд следующих вплотную друг за другом столообразных импульсов малой продолжительности.

2. Дифференциальное уравнение процесса сжатия жидкости в емкости \Ve (имея в виду большое число циклов и принимая, что функция р (t) имеет непрерывную производную) можно приближенно представить в виде s

2. Дифференциальное уравнение процесса сжатия жидкости в емкости We (имея в виду большое число циклов и принимая, что функция р (О имеет непрерывную производную) можно приближенно представить в виде •

здесь Rm^2 — максимальная высота неровностей более грубой поверхности, НВ — твердость по Бринеллю менее твердой поверхности, N — нормальная нагрузка. Для случая пластического контакта, при котором одна из поверхностей принимается за гладкую, можно приближенно представить в виде

Поэтому распределение сил в рассматриваемом поле можно приближенно представить следующим образом.

В области низких температур (Т < 6), в которой возбуждаются в основном низкочастотные фононы с энергией /гокС/гГ, выражение (4.18) можно приближенно представить так:

при растяжении, расчет которой на единицу площади приведен ниже по Н. Петчу [115]. Начальный участок кривой на рис. 1.1, б и 1.2 можно приближенно представить соотношением

^~== Ф", где nssl, то формулу (3) можно приближенно представить в виде: а=?ПОр/.?к =(1-П)т=дт , (4) где т ^ 3, причем макс, значение а = = «Упор/^к соответствует минимальному значению т = 3.

2. Кривая добычи нефти, изображенная на рис. 2,б может быть приближенно представлена гауссовым распределением

Для 'Простого процесса восстановления элемента, когда распределения доремонтных и межремонтных сроков службы одинаковы, т. е. f(t)=g(t), функция восстановления H(t) для больших значений времени t (когда число замен или ремонтов достаточно велико) становится асимптотически линейна (см. рис. 2) и может быть приближенно представлена формулой

При равномерном нагреве по длине лопатки функция Q(/, 8-) = 2 (t) и показатель степени п могут быть вынесены за знаки интегралов. В случае неравномерного по длине нагрева лопатки функция Й(<х ft) может быть приближенно представлена в виде

до наиболее удаленного волокна. Для 1-го тона колебаний потенциальная энергия деформации может быть приближенно представлена в следующем виде:

Характеристика общего газового тракта корпуса № 1 может быть приближенно представлена в виде квадратичной параболы, проходящей через начало координат и точку S ^общ> &Н*^ , соответствующую номинальному режиму работы корпуса № 1 с нормированными запасами.

Характеристика основного газового тракта корпуса № 1 может быть приближенно представлена в виде квадратичной параболы, проходящей через начало координат

В работах (Л. 31, 34] показано, что сложная функций двух (и более) переменных F(x, у) может быть приближенно представлена в виде произведения функций f(x) и f(y), каждая из которых зависит от одного переменного:

реляционная связь, которая может быть приближенно представлена линейной зависимостью

— «!• В противном случае можно рекомендовать графическое определение следующего приближения. Так как истинная частота свободных колебаний должна быть получена при и = со, ее можно определить пересечением прямой Q = со с кривой со (Q) динамического расчета, которая может быть приближенно представлена прямой, соединяющей две полученные точки (Q = 0; со = со0) и (Q = со0; со = coj).

В соотношении (273), выражающем закон ползучести, принятая ;при ^решении данной задачи функция Q может быть приближенно представлена в виде произведения двух функций, одна из которых Т является функцией только температуры, а вторая fit — функцией только ;«времени. Благодаря этому уравнение (278) можно представить в виде

(предполагается, что в вибрационном воздействии постоянная составляющая отсутствует), В частности, таким образом может быть приближенно представлена сумма конечного числа периодических процессов