Приближенно рассматривать

Пользуясь диаграммой изотермического распада, можно приближенно рассчитать скорость охлаждения в субкритическом интервале температур, обеспечивающую полное или частичное отсутствие закалки металла околошовной зоны. Для получения в околошовной зоне металла, в котором будут отсутствовать структуры закалки, необходимо, чтобы средняя скорость охлаждения в интервале температур от Гх до (Тт — 55) не превышала предельного значения:

Считая, что усилие, приложенное к канату в месте его закрепления, Р — 6 кн, приближенно рассчитать нажимные винты (изгибом винтов и разгружающим влиянием упора С прижимной планки пренебречь). Коэффициент трения между канатом и барабаном, а также между канатом и прижимной планкой / = 0,16. Материал винтов — сталь Ст.З (ат = 240

При отсутствии диаграммы АРА критические скорости охлаждения wa\ и Шм2 можно приближенно рассчитать по химическому

Зная температуру t'K и давление конденсации р'к при одном режиме работы конденсатора, можно на основе уравнения (4.30) приближенно рассчитать параметры процесса конденсации при других режимах.

Преимущество формулы (1-25) заключается в том, что по ней можно также приближенно рассчитать теплопроводность ряда тел неправильной геометрической формы, например теплопроводность плоской стенки, у которой Fi=^=F2, т. е. когда поперечное сечение теплового потока в ней представляет собой переменную величину, теплопроводность любых цилиндрических сечений, ограниченных

Преимущество формулы (1-25) заключается в том, что по ней можно также приближенно рассчитать теплопроводность ряда тел неправильной геометрической формы, например теплопроводность плоской стенки, у которой Рг =/= F2, т. е. когда поперечное сечение в направлении теплового потока представляет собой переменную величину, теплопроводность любых цилиндрических сечений, ограниченных плавными кривыми, теплопроводность всяких замкнутых тел, у которых все три линейных размера между собой близки. В практике часто встречаются случаи, когда объектом расчета является сложное сочетание различных тел, например, бетонное перекрытие с замурованными железными балками, изолированные трубопроводы с открытыми фланцами, барабаны паровых котлов и др. Расчет теплопроводности таких сложных объектов обычно

Величина В незначительно зависит от характеристики сети, поэтому шумовую характеристику данного вентилятора можно приближенно рассчитать для всех режимов, приняв В величиной постоянной.

Этому обмену препятствует «ледяная ловушка» в тропопаузе. Из рис. 12.19 видно, что температура воздуха в тропосфере непрерывно уменьшается с высотой вплоть до самой границы тропопаузы. Эффект «улавливания» вызван тем, что температура воздуха зависит от парциального давления водяного пара. По закону Дальтона давление смеси газов, химически не взаимодействующих между собой, равно сумме парциальных давлений, причем поведение каждого газа не зависит от присутствия других газов. Парциальное давление водяного пара как функцию температуры можно приближенно рассчитать, воспользовавшись зависимостью, полученной для идеальных газов (см. гл. 3):

Если п велико, то можно приближенно рассчитать вероятность безотказной работы подобных систем, использовав нормальное приближение для распределения суммы случайных величин и приняв среднюю наработку до отказа равной пХ'1, а о = ^/пК~21

Каждая из зависимостей &0i, у которой ее аргументу соответствует максимальное значение F, позволяет приближенно рассчитать значения собственных частот. При этом погрешности расчета %,. доходят до +30% от значений, найденных по определителю 5-го порядка, что наглядно видно из рис. 2, где показаны некоторые из этих зависимостей.

В тех случаях, когда действительный предел прочности при растяжении не определялся, его можно приближенно рассчитать по эмпирической формуле

чески уравновешенного (Фх = 0), но не прошедшего еще момент -ного уравновешивания (М'\,± =j= 0). При этом надо иметь в виду, что после полного статического уравновешивания в схеме механизма появились противовесы (рис. 6.3, д), массы тк\ и т„3 которых будем приближенно рассматривать как сосредоточенные. Момент силы инерции Фкз противовеса тк3 также должен быть включен в алгебраическое уравнение (6.2). Заметив это, получим

Рассмотрим в качестве примера колебания железнодорожного пути (рис. 7.13,а), который можно рассматривать как стержень, лежащий на упругом основании, при движении по нему состава бесконечной длины. Состав можно приближенно рассматривать как одномерную среду с нулевой изгибной жесткостью. Это возможно в том случае, когда расстояние между колесами тележек много меньше длины стержня I. При колебаниях на стержень действует инерционная нагрузка со стороны вагонов, которую можно рассматривать (в пределе) как распределенную. Каждая тележка имеет две контактные силы, которые приводятся к равнодействующей силе /и и равнодействующему моменту 1В (рис. 7.13,6):

В свете этого рассмотрим падение сферической волны от источника О на границу раздела сред (рис. 1.13). На большом расстоянии от источника каждый луч можно приближенно рассматривать как плоскую волну и применять к нему полученные выше* закономерности отражения и преломления для плоской волны/ Для лучей ОА и ОВ, угол падения которых меньше критического, происходит обычное отражение и преломление волн. Отраженные лучи как бы распространяются из мнимого источника О'.

чески уравновешенного (Фг = 0), но не прошедшего еще момент-ного уравновешивания (M®z Ф 0). При этом надо иметь в виду, что после полного статического уравновешивания в схеме механизма появились противовесы (рис. 6.3, д), массы тк\ и ткз которых будем приближенно рассматривать как сосредоточенные. Момент силы инерции Фкз противовеса ткз также должен быть включен в алгебраическое уравнение (6.2). Заметив это, получим

Если ширина полоски контакта мала по сравнению с радиусами цилиндров, то каждый из них можно приближенно рассматривать как упругую полуплоскость под действием давлений q (x).

Процессы сжатия и расширения, протекающие в поршневых двигателях внутреннего сгорания и компрессорах, можно приближенно рассматривать как внутренне равновесные. Это основано на том, что существенные отступления рабочих тел от состояния внутреннего равнове-

Большинство технических материалов можно приближенно рассматривать как серые тела. Анн для них в общем случае зависят от природы тела, характера поверхности п температуры. Значения г для различных тел приведены в табл. 28.

При — » 1 k — * 1,5, следовательно, узкую кольцевую щель можно приближенно рассматривать как плоскую, определяя потерю напора по формуле

-С Хк) можно приближенно рассматривать динамическую систему двигатель — регулятор в виде «свободной» системы, для которой частота автоколебаний со* по-прежнему определяется по уравнению (23), а амплитуда а* может быть найдена из уравнения (25) следующим образом:

Расчеты процесса конденсации требуют больших вычислений. Они выполняются обычно на ЭЦВМ. Эти расчеты еще недавно затрудняли исследователей, и они искали более простое решение задачи. Последнее основывается на том, что в зоне максимального переохлаждения параметры пара могут быстро изменяться. Это позволяет при определенных условиях приближенно рассматривать процесс мгновенным и решать задачу «скачка конденсации» в таком же плане, как скачка уплотнения.

Пренебрегая влиянием формы, можно приближенно рассматривать ядро с оболочкой как полый шар. Тогда уравнение для темпа охлаждения т получается из рассмотрения частного случая двухсоставного тара (см. § 6 гл. VI), соответствующего предположению М = 0; из (6.41) находим, вводя Rl и /?3: