Приложении напряжения

Влияние расположения волокон на нижнее предельное значение поперечной прочности может быть проиллюстрировано с помощью двух основных типов расположения параллельных волокон—плотноупакованного и ортогонального. Рассмотрим плот-ноупакованное гексагональное расположение равномерно распределенных волокон, в котором элементарной ячейкой является равносторонний треугольник (рис. 8). Для этой конфигурации при приложении напряжений параллельно основанию треугольника нижнее предельное значение поперечной прочности композита соответствует верхним кривым на рис. 8. Зависимость Ок/сгм о*г объемной доли волокон описывается двумя линиями, пересекающимися при FB—0,30. Поперечная прочность быстрее уменьшается с ростом FB, когда объемная доля превышает примерно 0,30, и достигает нуля, когда волокна касаются друг друга (Ув=0,906). Если напряжения приложены в направлении высоты

Если напряжение о0 все время сохраняется, то при t-*-oo e->--^-о0/Еоо, что оправдывает принятое в (10.49) обозначение коэффициента при е. Следовательно, при мгновенном приложении напряжений <т0 мгновенно же возникает деформация е (0) = а0/Е, которая затем возрастает до равновесного значения в(оо) = о0/Ет.. Величина EQ/E^, играет здесь роль времени запаздывания.

Второе условие естественно, так как скольжение является необратимым процессом. Следовательно, если в кристаллах происходит скольжение, то даже при нагреве деформация не устраняется. Возникает вопрос, в результате какого механизма происходит деформация, которая может быть восстановлена? Именно это нужно для объяснения эффекта памяти формы. Если температура испытаний T>Mf, то в образцах существует большее или меньшее количество исходной фазы. В таких образцах при приложении напряжений происходит мартенситное превращение в области исходной фазы, что оказывает влияние на изменение формы образца.

ветственно, что определено по результатам следового анализа. Как следует из табл. 1.3, любое двойникование в сплаве является двойни кованием первого рода (Кг — плоскость с рациональными индексами, T?I — направление с иррациональными индексами). Плоскость раздела между доменами 1 и 6 не является плоскостью зеркального отражения, а является плоскостью К2 такой системы двойникования, в которой плоскость (128) 18Д является плоскостью К\ (по результатам анализа). Тем не менее эта плоскость раздела может быть действующей при приложении напряжений, при этом можно наблюдать и превращение б' -м', и деформацию двойникованием.

Таким же методом можно рассчитать величину возврата деформации и для других мартенситных превращений. В табл. 1.4 указаны величины максимального возврата деформации в разных сплавах в зависимости от ориентировки, а также максимальные деформации при приложении напряжений сжатия.

Деформация до точки б кривой напряжение - деформация обусловлена упругой деформацией исходной фазы. В образцах, соответствующих точке 6, начинают появляться пластинчатые образования. По данным нейтронографического анализа и исследований микроструктуры установлено, что указанные образования - это 0'»-мартенсит типа 1ВД, возникающий под действием напряжений. Следовательно, увеличение деформации от точки б до точки г обусловлено вызванным напряжениями превращением 0» -0i. Образец в точке г является монокристаллическим образцом, почти полностью состоящим из (3'»-мартенсита. Деформация от точки г до точки д обусловлена упругой деформацией 0 j -мартенсита. Если в этот момент снять напряжения, то деформация образца прежде всего упруго возвращается к точке а', затем в результате обратного превращения происходит возврат деформации до точки вблизи д. В конце концов деформация становится равной нулю в результате возврата упругой деформации исходной фазы. Обратное превращение при снятии напряжений обусловлено тем, что при приложении напряжений при температуре выше точки Af образуется совершенно нестабильный мартенсит. Следует особо отметить тот факт, что плоскость габитуса 0',-мартенсита при прямом и обратном превращениях одна и та же. Этот факт является весьма характерным с точки зрения обратимости

где т и а — параллельная плоскости габитуса и перпендикулярная этой плоскости компоненты напряжения. Если Д6* положительна, то внешние силы действуют в таком направлении, что содействуют превращению; если AGS отрицательна, то, наоборот, препятствуют ему. Величина оп считается положительной относительно напряжения растяжения, а относительно напряжения сжатия — отрицательной. Объемные изменения при превращении т" имеюч ^, рицательную величину в большинстве случаев за исключением сплавов на основе железа (см. табл. 1.1). Следовательно, знак второго члена в правой части уравнения (1.37) изменяется в зависимости от знака напряжения. В противоположность этому знак первого члена обычно положителен. По этой причине при приложении напряжений к образцу независимо от их знака избирательно образуются кристаллы мартенсита с характеристической плоскостью габитуса, наиболее оптимально расположенные для релаксации этих напряжений, возникает деформация удлинения или сжатия. Если сдвиговая компонента приложенных напряжений в плоскости габитуса содействует

приложении напряжений ад = о\. Следовательно, если движущая сила AG3ap, необходимая для зародышеобразования мартенсита, не зависит от температуры и напряжения, то точка Ms повышается от точки Ms (0) при нулевом напряжении до точки Ms (oj) при приложении напряжений. Действительно, повышение температуры Ms при приложении напряжений обнаружено во многих сплавах.

только при приложении напряжений. Интервал температур V — это область температур, в которой происходит пластическая деформация исходной фазы перед тем, как образуется мартенсит деформации.

кристаллитам. Деформация, возникающая при приложении напряжений, идентичных тем, которые приложены к кристаллам А и В как к независимым монокристаллам, несколько отличается. Одновременно сохраняется когерентность трех указанных выше компонент деформации, поэтому на поверхности границы зерен возникает концентрация напряжений. Подобное состояние возникает и при упругой деформации, и при деформации превращения. Если концентрация напряжений при этом превышает разрушающее напряжение, то в результате происходит интеркристаллитное разрушение.

Рис. 3.52. Зависимость силы, возбуждаемой в осевом направлении, от температуры при приложении напряжений в осевом и перпендикулярном направлениях (оба торца закреплены): 1 — температура тела

Таким образом, можем заключить, что при приложении напряжения, величина которого выше определенного предела и

В развитой Девиджем и Грином концепции рассмотренаЧолько возможность образования трещины до приложения внешней нагрузки, но их концепцию следует применять и в том случае, когда приложенная нагрузка либо увеличивает уже имеющиеся остаточные поля энергии деформации, либо приводит к развитию новых концентраций напряжений, отсутствующих до приложения нагрузки. В первом случае с ростом приложенного напряжения увеличивается энергия деформации в теле и энергия деформации, связанная с частицей и окружающей ее матрицей. Это существенно уменьшает критический размер частицы, при котором впервые появится трещина. Во втором случае новые концентрации напряжений могут возникать вследствие различного поведения частиц и матрицы при приложении напряжения и влияния взаимного стеснения. Эти концентрации напряжений являются следствием различных упругих свойств [20] и характерны для всех композитных систем. Подобно остаточным термическим напряжениям, они не зависят от размера частицы и сильно локализованы. В отличие от распределения остаточных термических напряжений распределение напряжений, обусловленных различными упругими свойствами, зависит от направления приложенного усилия (см. рис. 14, раздел V,B).

Реле состоит из агатового цилиндра /, вращаемого двигателем 2 с постоянной скоростью. Цилиндр / облегает тонкая стальная лента 3, один конец которой прикреплен через пружину 4 к неподвижной стойке, а другой — к контактному рычагу 5, вращающемуся вокруг неподвижной оси А. При приложении напряжения к цилиндру / и ленте 3 лента 3 притягивается к цилиндру / и поворачивает контактный рычаг 5. Контакт 6 при этом замыкается.

Поэтому время пребывания изделия под электрической нагрузкой не должно быть более 1 ч. В тех случаях, когда это невозможно, рекомендуется проводить испытания на двух группах изделий: одну группу испытывать без приложения электрического напряжения, другую —при периодическом приложении напряжения.

Для оценки возможной траектории канала разряда в неоднородных диэлектриках требуется рассмотреть процессы установления поля вблизи неоднородностей с учетом процессов поляризации при кратковременном приложении напряжения. Для таких сложных гетерогенных систем, какими являются горные породы, решение поставленной задачи не представляется возможным, поэтому теоретический анализ проводится для идеализированных систем, а экспериментальным путем исследуется траектория канала разряда в неоднородных конденсированных средах.

Используя дополнительные уравнения (3.2) или (3.3), учтем условия процесса релаксации при импульсном приложении напряжения. Средняя напряженность поля внутри диэлектрика, согласно /76/, отличается от приложенной и для большинства диэлектриков (в том числе и для ионных кристаллов) может быть найдена по формуле:

Электрооптический затвор вместе с каким-либо поляроидом, например призмой Николя или призмой Глана—Томпсона, помещается в резонатор между рабочим телом и одним из зеркал (рис. 16). При этом напряжение подбирается таким, чтобы сдвиг фаз составлял 180° при двукратном прохождении. Тогда затвор будет открыт при отсутствии и закрыт при приложении напряжения к конденсатору. Накачка производится при закрытом затворе, но в некоторый момент напряжение резко снимается, и затвор открывается. Время включения затвора с помощью ячейки Керра примерно 10~8 с. Такой же оказывается и длительность светового импульса лазера.

1. При приложении напряжения возникает разность потенциалов между отдельными микроучасгками. Эту разность потенциалов следует считать основной причиной, вызывающей явление коррозионного растрескивания; в то же время она является электрохимическим показателем склонности сталей к этому виду разрушения.

При приложении напряжения через проволочную заготовку проходит ток и создает разность потенциалов вдоль нее, причем Uв > UA. Т. к. плотность тока травления пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна радиусу кривизны стравливаемой поверхности, то плотность тока травления в точке В больше, чем в точке А. В процессе травления ток будет падать пропорционально

лов. Деформацию до образования доменов мартенсита с характеристической плоскостью габитуса при приложении напряжения к образцу можно рассчитать из деформации формы при превращении, вызванном напряжениями, в результате которого из исходной фазы образуются только указанные домены с характеристической плоскостью габитуса (как описано ниже). Однако при определении удлинения или сжатия образца с помощью этого метода не учитывается деформация мартенсита с инвариантной решеткой. Более подробно этот вопрос рассматривается в следующем разделе.

Рис. 1.35. Механизм многостадийного превращения, вызванного напряжениями, в с л лаве Си — Al — Ni; при приложении напряжения (/) происходит превращение 7*1 ~ Р* ~ а\' ЛРИ снятии напряжения (2) а — fl\ -^ у( ; стрелками указано обусловленное частичными дислокациями скольжение, необходимое для превращения [ 17]