Представить выражение

Формирование электронного луча для технологических целей можно представить состоящим из следующих основных стадий:

также формулами (1.214) и (1.215), так как цилиндр можно представить состоящим из тонких однородных дисков одного и того же радиуса г (диаметра d=2r).

В нерелятивистском случае движение можно представить состоящим из двух независимых движений: 1) вдоль оси Z с постоянной скоростью, равной начальной OQ, и 2) вдоль оси X под действием силы со стороны электрического поля с начальной скоростью в этом направлении, равной нулю. Таким образом, в момент t координата частицы равна z=vot, а координата х может быть найдена по формулам, которые только что были получены для движения в продольном электрическом поле, поскольку движения вдоль осей X и Z между собой никак не связаны.

(рис. 4.31, г), теплоносителями в которых служит углекислый газ (при низких температурах), гелий или азот (при высоких температурах). Такие АПТУ могут работать по циклу двух давлений. Его можно представить состоящим из цикла вкк'пт\в высокого давления и температуры и цикла вт1п2г"г'аб низкого давления и температуры. В цикле осуществляется смешение пара высокого и низкого давления (линия TI/II), в результате образуется перегретый пар с параметрами точки Пь Энтальпия этого пара

В прямозубой цилиндрической передаче (рис. 3.69) нормальное усилие можно представить состоящим из окружного Р и радиального Pr = Ptg а усилий, тогда

Вектор элементарной поверхностной силы 8F удобно представить состоящим из двух компонентов. Первый из них (dFN) направлен по нормали к элементу поверхности 6Л, второй (f>FT) лежит в касательной плоскости и совпадает с направлением скорости скольжения соприкасающегося тела по поверхности рассматриваемого звена. Второй компонент называют силой трения. Элементарная сила трения 8FT связана с элементарным нормальным давлением bFN зависимостью

Таким образом, в общем случае истинное движение любого механизма можно представить состоящим из перманентного и начального. Поэтому при кинематическом исследовании механизма достаточно вначале рассмотреть его перманентное движение, а затем .начальное, в котором скорости всех его звеньев равны нулю. Следовательно, для изучения начального движения механизма следует построить только план ускорений в этом движении, который будет подобен построенному плану скоростей в перманентном движении. Затем к отрезкам, изображающим векторы ускорений точек механизма в перманентном движении, геометрически прибавляют отрезки, представляющие собой в масштабе (ia векторы ускорений соответствующих точек в начальном движении.

Иначе говоря, ток усиленного дренажа можно представить состоящим из 2-х частей:

3. Картина деформации в локальной области. Весь материал скручиваемого тела вращения испытывает чистый сдвиг. Все тело вала можно представить состоящим из элементарных пластинок, подвергнутых чистому сдвигу. Каждая из них располагается нормально к одному из меридианов поверхности равных углов закручивания. Эти пластины испытывают тем больший сдвиг, чем дальше от оси вала они располагаются (рис. 11.41). Весь объем вала

можно представить состоящим из элементарных трубок (переменного вдоль оси г радиуса), срединная поверхность каждой из которых является поверхностью равных сдвигов, ортогональной поверхностям равных углов закручивания. Отмеченные выше элементарные пластинки, испытывающие чистый сдвиг, входят в состав этих трубок. Рассмотрим две соседние поверхности равных углов закручивания, находящиеся друг от друга на расстоянии ds, измеренном вдоль меридиана вала (рис. 11.42, а), такие, что крутильный поворот всей первой поверхности с координатой s представляет собой ijj, а второй поверхности — с координатой s-\-ds — равен t) -f- dty. Вырежем сектор из слоя между этими поверхностями (рис. 11.42, а, б). Поскольку одна поверхность по отношению к другой повернулась на dty вокруг оси г, перемещение точки с на меридиане, второй поверхности, совершаемое при этом, равно cc' = rdty. Здесь г —радиус дуги ее'. В частности, если точка располагается на поверхности вала (рис. 11.42, в), то

мент выделен вблизи верхней грани произвольно, проведенные рассуждения справедливы для всех элементов, из которых можно представить состоящим брус. Аналогично можно было бы выделять элементы, начиная от боковой грани бруса и двигаясь к противоположной грани. Этим было бы доказано отсутствие нормальных напряжений на боковых гранях всех элементов. Разумеется, приведенное здесь обоснование является умозрительным и не претендует на строгость, однако может служить основанием для принятия соответствующей гипотезы.

Найти функцию f аналитическим путем в общем виде не представляется возможным. Для получения необходимых зависимостей, выражающих теплоотдачу, можто использовать теорию подобия или теорию размерностей. Эти теории позволяют вместо размерного уравнения (5-5) представить выражение для коэффициента теплоотдачи в форме зависимостей, состоящих из безразмерных комплексов (критериев подобия).

В общем случае можно найти собственные векторы, преобразовать координаты и представить выражение (48а) через главные напряжения at:

Соотношения (2.4) позволяют представить выражение (2.2) в виде

После преобразований можно представить выражение (7.59) в виде:

и ограничиваясь учетом только первых членов разложений (4.12), можем представить выражение кинетической энергии в следующем виде:

Для практического пользования удобно представить выражение (5) в подвижной системе координат, связанной с источником.

Учитывая уравнения (6-31) и (6-34), можно представить выражение для формпараметра градиента давления в виде

Если весь расчетный период в данном случае сутки = 24 часам, обозначить через—Т0, то можно аналитически представить выражение для полного количества энергии, требуемого для покрытия календарной кривой нагрузки в виде: _

можно представить выражение (4) в следующем виде:

1250 °С. Установлено, что в рассмотренных случаях а изменяется от 0,55- Ю"4 до 5,0' 10"4 см/с. Это позволяет представить выражение (60) в виде номограммы (рис. 6).

(4.32) где С - постоянный коэффициент (производная по / не выполнена с целью представить выражение в компактном виде). Авторы метода полагают, что формула (4.32) удовлетворительно описывает рас-