Результате ионизации

Акустическая голография --это метод, 'позволяющий получить объемное изображение объекта интерференционным способом при помощи акустических волн. В результате интерференции двух звуковых волн (опорной н рассеянной объектом) получается картина звукового поля. По полученной записи поля восстанавливается изображение предмета. Акустическая голография достаточно точно фиксирует положение дефекта в металле, его длину, тогда как в оценке его поперечного размера возможны существенные погрешности.

При нарезании колес с малым числом зубьев по методу обкатки может оказаться, что головки зубьев инструмента врезаются в ножки зубьев изготовляемого колеса (рис. 183, а). Такое явление сопровождается срезанием части эвольвентного профиля и ослаблением ножки зуба в сечении, где наблюдается наибольшее напряжение изгиба. Срезание части номинальной поверхности у основания зуба обрабатываемого колеса в результате интерференции (наложения) зубьев при станочном зацеплении получило название подрезания зуба. Подрезание возникает тогда, когда линия (или окружность) вершин инструмента (без учета закругленной части, оформляющей дно впадины и переходную кривую и не участвующей в образовании эвольвентного профиля) пересекает линию зацепления в точке А1 за пределами активной линии зацепления, т. е. за точкой М

При нарезании колеса с внутренними зубьями в результате интерференции зубьев в станочном зацеплении происходит не подрезание ножки зуба колеса, а срезание части номинальной поверхности у его вершины.

иметь место в точках, для которых расстояние от обоих источников отличается на нечетное число полуволн. Следовательно, точки, в которых амплитуда результирующей волны падает до минимума, также лежат на гиперболах, расположенных между гиперболами максимумов (на рис. 456 изображены тонкими линиями). В результате получится интерференционная картина, содержащая ряд максимумов и минимумов, чередующихся между собой. Эта картина может быть получена на поверхности воды в результате интерференции двух круговых волн, возбуждаемых двумя шариками, укрепленными на одном вибраторе (рис. 457).

образовании интерференционной картины). Следовательно, амплитуда и фаза волны во всех точках, расположенных на прямой, параллельной источникам, должны быть одни и те же. Поэтому в результате интерференции мы получим в средней части такую же картину, как и в случае плоской волны. Только вблизи источников появятся интерференционные максимумы и минимумы (рис. 458). Вдали от источников полученная картина будет примерно такой же, какую дает плоский вибратор (рис. 453).

Всегда можно заменить любой источник волн системой когерентных точечных источников, которые в результате интерференции вдали дадут ту же картину, что и данный источник. Эта возможность замены любого источника системой точечных источников, интерферирующих между собой, подсказывает идею важного принципа, применяемого при рассмотрении вопросов распространения волн. Всякую волну мы можем в любом месте «остановить» и заменить ее системой воображаемых точечных источников (элементарных источников). Дальнейшее распространение волны можно рассматривать как результат интерференции волн, создаваемых этими элементарными точечными источниками. При этом амплитуда и фаза волн, создаваемых всеми элементарными источниками, определяются амплитудой и фазой приходящей волны

Разновидностью голографического метода контроля является акустическая голография. В этом методе в результате интерференции двух звуковых волн (опорной и отраженной от объекта) получается картина звукового поля, по которой восстанавливают внутреннее изображение объекта контроля с имеющимися в нем дефектами.

Переходя к случаю твердого слоя (пластине), следует отметить, что хотя сущность явления (образование стоячих волн по толщине пластины в результате интерференции объемных волн) здесь сохранится, но условия образования нормальных волн усложняются из-за наличия в пластине продольных и поперечных волн. При отражении эти волны частично трансформируются друг в друга, фаза волны при отражении может меняться на число, не кратное я (см. § 1.3).

В рассмотренных модах нормальных волн колебания частиц среды совершаются в плоскости распространения волны. Они являются результатом интерференции продольной и поперечной вертикально поляризованных волн. В пластине возможно также образование волн в результате интерференции поперечных горизонтально поляризованных волн. При отражении от границ пластины волны с горизонтальной поляризацией не испытывают трансформации и система дисперсионных кривых аналогична показанной на рис. 1.6.

Направленность создается в результате интерференции волн, приходящих в произвольную точку В от различных элементов излучателя. Разность хода лучей до точки В (х, ув, ZB) (см. рис. 1.32) от центра 0 и от элементарного источника А (0, уд, ZA) равна

Ложными называют сигналы, связанные с отражениями ультразвука от поверхностей и других элементов ОК, мешающие правильной оценке полезной информации. Ложный сигнал может быть принят за полезный (отражение от дефекта) или может наложиться на полезный сигнал и в результате интерференции изменить его информативные характеристики. Отстройку от ложных сигналов осуществляют выбором более удачной схемы и параметров контроля, стробированием (и исключением из рассмотрения) тех участков развертки, где возможно их появление, амплитудной дискриминацией, Г т. е. фиксированием только ( тех сигналов, уровень которых / превышает уровень ложных. *-

ИОНИЗАЦИОННАЯ КАМЕРА - прибор для регистрации и спектрометрии ионизирующих излучений, действие к-рого осн. на способности быстрых заряженных частиц вызывать ионизацию газа. Обычно представляет собой заполненный газом электрич. конденсатор, к электродам к-рого приложено напряжение 100-1000 В. При попадании ионизирующих частиц в пространство между электродами в нём образуются электроны и ионы газа, к-рые, перемещаясь в электрич. поле, собираются на электродах и фиксируются регистрирующей аппаратурой. В И.к. измеряется либо сила тока, создаваемого электронами и ионами в результате ионизации (токовые И.к.), либо импульсы напряжения, возникающие на высокоомном резисторе при протекании по нему ионизац. тока, вызванного прохождением отд. частицы (импульсные И.к.).

вакуумметр, действие к-рого осн. на зависимости силы ионного тока, образованного в газе в результате ионизации молекул разреженного газа, от давления. И.в. разл. конструкций можно измерять давления от 105 до 10~12 Па.

лизации напряжения. Действие С. основано на резком нарастании тока в результате ионизации газа при тлеющем или коронном разряде (в газоразрядных С.) либо в результате необратимого лавинного пробоя р -л-перехода (в полупроводниковых С.). Область стабилизируемых напряжений: 70-160 В для С. тлеющего разряда, 0,4-30 кВ - для коронного разряда; 3-180 В - для ПП (кремниевых) С.

газовый разряд, - прохождение электрич. тока в газе под действием электрич. поля. Носителями тока при Э.р. в г. являются свободные электроны и ионы. Если электрич. проводимость газа целиком обусловлена действием внеш. ионизатора, то газовый разряд наз. несамостоятельным. Э.р. в г., продолжающийся после удаления всех внеш. ионизаторов, наз. самостоятельным. Носители тока, необходимые для поддержания такого разряда, возникают гл. обр. в результате ионизации (в т.ч. фотоионизации} молекул газа, а также вследствие нагрева катода (см. Термоэлектронная эмиссия] и фотоэффекта внешнего, связанного с собств. свечением разряда. Переход несамостоят. разряда в самостоят, наз. электрическим пробоем газа, а напряжение, при к-ром происходит этот переход, - напряжением зажигания. Разновидности самостоят, газового разряда -дуговой разряд, искровой разряд, коронный разряд и тлеющий разряд.

Налетающий электрон с энергией ?р создаст в результате ионизации дырку на внутреннем уровне К. Дырка в К-уровне заполняется электроном из L-уровня. В результате этого перехода возникает избыточная энергия Е^-Е{ . Эта энергия может быть унесена фотоном /;v = EK-EI. характеристического рентгеновского излучения (излуча-тельный переход) либо может перейти к другому электрону, к примеру на уровне М. Тогда из атома эмитируется электрон с энергией EKLM = ЕК - EL ~ ^м (безызлучательный оже-переход). Этот вылетевший электрон называется оже-электроном.

В случае у-облучения почти вся энергия у-квантов переходит в энергию электронов, образующихся в результате комптон- и фотоэффекта, а также эффекта образования пар. Таким образом, энергия у-квантов рассеивается в результате ионизации и образования пар электрон — ион точно так же, как при облучении электронами с энергией, несколько меньшей энергии у~квантов.

Электроны, появившиеся в металлах в результате ионизации, временно переходят из низкоэнергетических состояний в состояния с более высокой энергией в зоне проводимости. Так как избыток энергии может быстро распределиться среди большого числа электронов проводимости, то время релаксации в металле по сравнению с полупроводниками чрезвычайно мало. Поэтому трудно ожидать, что удельная электропроводность и другие электрические свойства металлов смогут существенно изменяться при достижимых в настоящее время интенсивностях ионизации.

чение слюдяных, керамических, воздушных и стеклянных конденсаторов, ионизация воздуха оказывает основное влияние на изоляционные материалы. При исследовании сопротивления бумажных конденсаторов наблюдали как ионизацию воздуха, так и пробой изоляции внутри конденсатора. Под облучением сопротивление изоляции сначала быстро падает в результате ионизации воздуха и продолжает снижаться в связи с ухудшением материалов диэлектрика и заполнителя.

Положительные ионы образуются в газе в результате ионизации атомов электронным ударом. Процесс ионизации состоит в том, что электрон,. сталкиваясь с атомом, отрывает от него электрон. Для

Однако наиболее существенный прогресс в развитии коррозионной науки был достигнут только после того, как возникло представление об электрохимическом механизме подобного рода превращений. Впервые эта идея была высказана Де-ля-Ривом в 1830 г., задолго до признания электрохимической теории. Она становится общепринятой с начала нынешнего столетия после того, как были получены первые экспериментальные подтверждения правильности выдвинутой концепции. Коррозию с электрохимической точки зрения нельзя представить как простое окисление металла, так как этот переход должен сопровождаться сопряженно идущим восстановительным процессом. В результате ионизации металла освобождаются электроны, и роль второго сопряженного восстановительного процесса состо-"ит в их ассимиляция.

В трех последующих главах рассматриваются закономерности парциальных процессов электрохимической коррозии. К их числу принадлежит прежде всего катодное выделение водорода, потому что во многих случаях коррозии в кислых средах именно этот процесс представляет основную катодную реакцию связывания электронов, освобождающихся в результате ионизации металла.