Результате наблюдается

Так же как в системе, состоящей из отдельных масс, выбором соответствующих начальных условий в стержне можно возбудить то или иное из свойственных ему нормальных колебаний. При произвольном выборе начальных условий в стержне сразу возбуждаются в той или иной степени все нормальные колебания, которыми обладает эта система. Всякое колебание стержня, возникающее в результате начального толчка, представляет собой суперпозицию тех или иных нормальных колебаний. В системе, состоящей из отдельных масс, возникновение тех или иных нормальных колебаний определяется характером начальных отклонений всех масс. Точно так же в струне возникают различные нормальные колебания в зависимости от характера начального отклонения струны. Оттягивая струну в различных точках, мы будем возбуждать в ней, вообще говоря, различные нормальные колебания. Поэтому и характер звука, издаваемого струной, будет, вообще говоря, различным.

Возникновение нормальных колебаний в результате начального отклонения системы было рассмотрено в § 148 на примере струны. При этом были высказаны качественные соображения о характере нормальных колебаний в сплошных телах. Сейчас мы обратимся к рассмотрению колебаний в упругом стержне. В результате этого анализа во многих случаях можно будет получить не только качественные, но для простейших колебательных систем и количественные данные о нормальных колебаниях в сплошной системе. Эта возможность связана с тем, что всякие собственные колебания, возникающие в сплошной системе (как и в связанных системах с конечным числом степеней свободы), представляют собой суперпозицию тех или иных нормальных колебаний, свойственных данной системе. Поэтому гармониками спектра тех собственных колебаний, которые могут возникнуть в какой-либо сплошной системе, должны являться нормальные колебания, свойственные данной системе. Изучить спектры собственных колебаний какой-либо достаточно простой колебательной системы можно элементарными методами; зная же эти спектры, можно опре-

следующего удар а. Точка удар а сместится еще больше, скорость платформы к моменту удара снова вырастет и т. д. Возмущенное движение шарика будет все больше отклоняться от невозмущенного. Значит, этот режим движения шарика неустойчив. Убедимся в этом еще раз, предположив, что в результате начального возмущения скорость шарика стала не больше, а меньше расчетной.

Нетрудно убедиться, что аналогичным образом будет вести себя шарик, если в результате начального возмущения его скорость уменьшилась, а не возросла. Действительно, в этом случае шарик ударится о платформу в момент б". Но при этом скорость платформы в момент удара будет больше расчетной и скорость шарика после удара возрастет. Проследив за движением шарика в процессе ряда соударений, увидим, что его возмущенное движение будет стремиться к невозмущенному. Значит, режим движения, для которого хс> 0, оказывается устойчивым.

Пытаясь исследовать устойчивость этого режима движения, мы выясним следующее. Если в результате начального возмущения скорость шарика увеличится, то он будет в дальнейшем двигаться так, как будто невозмущенное движение устойчиво. Если в результате начального возмущения скорость шарика уменьшится, то он будет в дальнейшем двигаться так, будто невозмущенное движение неустойчиво. Этот режим движения граничный, он совпадает с линией, разделяющей области устойчивых и неустойчивых режимов. Так как возмущения, воздействующие на любую реальную систему, могут носить совершенно случайный характер, то естественно, что такой граничный режим следует отнести к неустойчивым. Более того, нетрудно себе представить, что целое множество режимов движения, тесно примыкающих к граничному, может оказаться неустойчивым хотя бы по той простой причине, что значения физических величин, принимаемых в расчет, нам известны лишь приближенно.

Пусть звено 2 в результате начального возмущения совершает колебательное движение, отклоняясь на небольшой угол от положения равновесия. При этом в кинематической паре возникает переменная по величине сила трения, интенсивность воздействия которой на движение механизма можно оценить по среднему абсолютному значению реакции. Это среднее значение можно определить так. Среднее значение реакции в течение первой четверти периода Т вибрации равно

Однако подчеркнем тот очевидный факт, что при условиях, принятых в рассмотренном примере, это относи-может возникнуть лишь в результате начального возмущения, не связанного с наличием трения между элементами пары.

Эти два уравнения содержат три неизвестные величины: ю, и, Яе. Для того чтобы их определить, необходимо третье уравнение, которое составим в форме энергетического баланса, приравняв энергию системы в момент соударения энергии, сообщенной системе в результате начального возмущения. Полная энергия системы в момент соударения равна

В результате начального возмущения система вплоть до возникновения разрыва движется гармонически

§ 9.2. Свободные колебания с соударениями. Мы сейчас видели, что при наличии натяга двухмассовая система в результате начального возмущения может совершать гармонические колебания при условии, если амплитуда возмущения будет меньше некоторой величины, которую легко определить из равенства (9.6). Если же величина возмущения превысит предельное значение или если система установлена с зазором, то ее движение будет сопровождаться разрывами и соударениями. Поскольку в реальной системе соударения всегда сопровождаются рассеянием энергии, виброударное движение спустя некоторое время вновь

альфа (ядра гелия)-, бета (электроны)- и гамма-лучи. Процесс распада объясняется следующим образом. Внутриядерные силы притяжения между протонами и нейтронами, входящими в состав ядра радиоактивных элементов, не обеспечивают достаточной устойчивости ядра. В результате наблюдается самопроизвольная перестройка менее устойчивых ядер в более устойчивые. Этот процесс, называемый естественным радиоактивным распадом, сопровождается испусканием альфа-бета-частиц и гамма-излучения, в результате чего образуется новое ядро, которое может оказаться в возбужденном состоянии. В свою очередь возбужденное ядро, переходя в нормальное, невозбужденное состояние, испускает избыток энергии в виде гамма-излучения. Спектр гамма-излучения не является сплошным, а включает излучение одной или нескольких дискретных энергий. Пробег альфа и бета-частиц в веществе очень мал, а гамма-кванты обладают существенно большей проникающей способностью. Из большого числа радиоактивных изотопов в радиационной дефектоскопии применяются лишь те, характеристики которых удовлетворяют трем основным требованиям дефектоскопии: они должны иметь высокую проникающую способность и интенсивность излучения и достаточно продолжительный период полураспада. Радиоактивный изотоп характеризуется периодом полураспада, энергией и спектром излучения, удельной активностью и гамма-постоянной.

Периодический характер структурных изменений, впервые выявленный в работе [76], затем был зафиксирован в целом ряде работ для различных условий трения [26, 77, 78]. Большинство авторов связывают такой вид зависимости с периодическим разрушением поверхностного слоя и отмечают зависимость времени (числа циклов, пути трения), за которое материал проходит всю стадию от упрочнения до разрушения, от внешних условий трения. Проявление периодического характера процесса обнаружено по изменению микро- [76] и макронапряжений [77], электросопротивления [103], величины блоков [78], микротвердости [26, 122]. Соответственно и внешние характеристики трения, такие, как коэффициент трения и интенсивность износа, также могут периодически изменяться. Для тяжелых условий трения периодический характер изменения износа может быть выявлен обычным весовым методом [26, 136], для более легких режимов выявление периодического характера изменения силы трения стало возможным только путем прецизионных измерений [79]. Сказанное выше в равной степени относится как к основному материалу (большинство исследований выполнено на сталях), так и к пленкам вторичных структур, образующихся в процессе трения. При тяжелых режимах работы, связанных с повышением температуры на контакте (например, при нестационарном тепловом нагружении), наблюдается периодическое изменение структуры, обусловленное не только действием повторного циклического нагружения, но и циклическим изменением температуры трения, приводящим к фазовым превращениям на контакте, которые также носят циклический характер. В результате наблюдается четко выраженная периодичность изменения износа от числа торможения [136].

элементарный акт перехода связан с затратой энергии (энергией активации), необходимой для преодоления сил прилипания. Под действием тангенциальной силы F, равной при установившемся процессе силе трения, вероятность переходов цепей в новые места контакта не одинакова по всем направлениям. В направлении силы F вероятность перехода небольшая. В результате наблюдается скольжение резины относительно подкладки со скоростью v, к-рая, согласно релаксационной теории трения (при v > 0,001 мм/мин), равна

Неисправность нагнетательного клапана приводит к тому, что часть горячего сжатого воздуха, вытолкнутого в нагнетательную трубу, при обратном ходе поршня вновь засасывается в цилиндр, подвергается повторному сжатию и т. д. В результате наблюдается ненормальное повышение температуры крышки нагнетательного клапана и прилегающего к нему участка нагнетательной трубы.

Между водородосодержащей средой и металлом через определенный промежуток времени после возникновения контакта наступает равновесие распределения водорода, т. е. металл насыщается водородом. Если в металле имеются внутренние полости, то водород проходит через металл, десорбируется на их поверхности и обр^ зует молекулы. Давление в микропорах зависит от их размеров, и оно может достигать таких больших значений, которые могут обусловить разрастание микро-пор. В результате наблюдается резкое снижение ме-механических свойств металла, которое в ряде случаев может явиться причиной хрупкого разрушения (рис. 29,0, г).

участка спектра. Постепенное увеличение и' в этом случае влечет за собой прогрессивный рост числа мелкомасштабных, высокочастотных пульсаций и резкое увеличение ЬРМ. В результате наблюдается явление, теоретически предсказанное в работе [11], связанное с вовлечением всего спектра масштабов в мелкомасштабную турбулентность.

Ухудшение к. п. д. компрессора при n=const и LK = const приводит при Яр.с>лКр к снижению тяги и росту удельного расхода топлива. При Лр.с<якр температура Т3 растет и тяга ТРД увеличивается. Если падение г\к вызывает пропорциональный рост LK, то в результате наблюдается увеличение Т3, ^уд, R и СУд.

Рассмотрим порядок определения оптимального атэц при помощи 'Ккр. Пусть значение с^эц определяется точкой 8 на рис. 4.9. С увеличением атэц на малое значение Дсстэц (в пределе на бесконечно малое) соответственно возрастают как^отпуск теплоты из отборов AQoVe (рис. 4.9), так и электрическая мощность установленных турбин. В результате наблюдается прирост АЭТ и ЛЭТЭЦ.

Адгезия и смачивание - сложные комплексные явления, зависящие от многих параметров. Конечный результат развития адгезии - адгезионное соединение, характеризуется комплексом собственных параметров, неаддитивно связанных с параметрами исходных компонентов. Возникновение даже относительно редкой сетки межфазных химических связей кардинально изменяет весь комплекс характеристик адгезионного соединения. В случае превышения энергией связи между адгези-вом и субстратом энергии водородных связей, деформация адгезионных систем подчиняется закономерностям когезионного (внутрифазного) происхождения. В результате наблюдается своеобразный парадокс, когда существующие теории адгезии и смачивания фактически сводятся к описанию образования систем с достаточно слабыми (ван-дер-ваальсовыми и водородными) связями, а на практике стремятся к генерированию максимально прочных (ковалентных и ионных) межфазных связей. Поэтому в настоящее время остаются актуальными такие научные задачи, как

колебания возбуждают и тут же стараются погасить. В результате наблюдается кратковременный волновой процесс - импульс.

результате наблюдается постепенное падение напряжения. В полимере с линейной структурой макромолекулы перемещаются друг относительно друга и по истечении некоторого времени напряжение снижается до нуля (рис. 9.8).