Результате радиационного

С помощью пакета прикладных программ "SigmaPlot for Windows" было рассмотрено поведение функции f(ALn). В результате проведенного анализа были получены "стандартные" одномерные отображения логистического уравнения (1.6). Для того, чтобы не перегружать графики, было использовано не более 20-ти итераций и 6-ти уровней параметров роста. Данное ограничение, наряду с соображениями наглядности, вытекает из механизма проявления КР, рассмотренного во второй главе. На рис. 6 приведены результаты проведенного анализа. Как следует из полученных в результате расчета данных, при величине параметра роста трещины менее 0,5 последняя не развивается (приращение длины стремится к нулю). При параметрах роста более 0,7 наблюдается хаотическое поведение рассматриваемой функции, что отражает осциллирую-щий-характер распространения' трещины. Такой вид роста трещи-

В результате проведенного регрессионного анализа было установлено, что изменение параметров (par) указанных моделей в зависимости от величины наложенного потенциала ф может быть описано с помощью степенной зависимости вида

Исследование идеального цикла тепловой машины. С. Карно позволило установить условия для получения работы за счет тепловой энергии и тем самым сформулировать второе начало термодинамики. Цикл Карно совершается между двумя изотермами и двумя адиабатами (рис. 8.2), причем предполагается полная обратимость процессов. Подсчитывая изменения параметров состояния, значения работы и теплоты при отдельных процессах, можно показать, что в результате проведенного цикла получили работу, равную площади 1,2,3,4,1, очерченной циклом, в свою очередь равную разности взятой Qi (на участке /—2) и отданной Q2 (на участке р 3—4) теплоты (Qi — Q2). Математически это можно выразить уравнением: р,

В результате проведенного анализа было выяснено, что. несмот-

В результате проведенного теоретического анализа взаимодействия поверхности типовых элементов конструкций, защищенных различными типами известных защитных покрытий с высокоскоростными потоком окислительного газа были выявлены основные причины разрушения покрытий и сформулированы требования, обеспечение которых необходимо для надежной работы поверхностных слоев. Для реализации этих требований была предложена физико-химическая модель работы конструкционной стенки с сйнергетическим покрытием, нивелирующим основные источники разрушения на стадии фор-, мирования покрытия и возможные случайные дефекты в процессе эксплуатации. В качестве самоорганизующегося материала наносимого слоя предложен специальный гетерофазный сплав на основе системы Si-Ti-Mo-B, отличительной особенностью которого является способность к ускоренному самоиалечивинию технологических дефектов за счет наличия относительно легкоплавкой эвтектики я эксплуатационных дефектов за счет симовосстаиавливающвйея оксидной пленки легированного кремнезема.

Заключительным этапом расчета колонны является проверка соотношений погонных жесткостей, принятых для статического расчета рамы. Если фактические жесткости отличаются от заданных на 30 % и более, то статический расчет рамы и все последующие расчеты необходимо выполнить заново при новых соотношениях жесткостей, полученных в результате проведенного расчета.

9. Напишите критериальное уравнение, полученное в результате проведенного эксперимента.

ний в лонжероне, развитие усталостной трещины в котором имело место на относительном радиусе 0,38, был проведен механическим методом (послойным травлением линейных образцов, вырезанных из лонжерона) и рентгеноструктурным методом. В результате проведенного исследования было показано, что в поверхностных слоях имеют место остаточные сжимающие напряжения 110-140 МПа, а глубина их распространения составляет 0,31-0,42 мм.

В результате проведенного исследования нами установлено, что фаза на основе соединения TiOs (б-фаза) кристаллизуется из расплава с максимумом на кривой кристаллизации при 2160° С, имеет сравнительно широкую область гомогенности, составлящую при 1710° С 38—51 ат.% Os, а при 1000° С — 42—51 ат. % Os. Период ее решетки соповышением содержания титана увеличивается от 3,08 до 3,12 А. Сплавы, содержащие б-фазу, хрупки, растрескиваются при механической обработке и резком изменении температуры. С твердым раствором на основе осмия б-фаза образует эвтектику. Координаты эвтектической точки 65 ат.% Os, 2100° С. Судя по микроструктуре сплавов, содержащих 75,80 и 85 ат.% Os и отожженных при 2100 и 2200° С соответственно, максимальная растворимость титана в осмии составляет 22 ат. %. При понижении температуры растворимость уменьшается и при 1000° С становится равной примерно 12 ат.%. Твердый раствор на основе осмия хрупок и тверд, его микротвердость составляет 830—890 кГ/мм?.

В результате проведенного нами исследования была построена диаграмма состояния этой системы, представленная на рис. 3.

В результате проведенного исследования обнаружено, что субструктура монокристаллов, деформированных без одновременной электрополировки, существенно отличается от субструктуры монокристаллов, деформированных при непрерывном удалении металла с поверхности. Из рассмотрения дифракционных пятен от поверхности монокристаллов (рис. 1) видно, что образец, изогнутый обычным образом (рис. 1, а), имеет в поверхностных слоях сильно искаженную структуру. Полученная топограмма характерна для деформированного состояния. На рентгенограмме, полученной от монокристалла, изогнутого в процессе электрополировки (рис 1, б), видны довольно совершенные субзерна и четкие границы между ними, что свидетельствует о гораздо меньшем искажении структуры.

Инверсии часто возникают ночью, при ясном небе. Температура нагревшейся за день земной поверхности в результате радиационного охлаждения падает ниже температуры

Можно ожидать, что при низкой температуре размерные изменения в результате радиационного роста будут меньше у -образцов, обладающих большим объемом.

Задача представляет существенный интерес с точки зрения анализа возможности разрушения корпуса реактора на уровне активной зоны, где материалы корпуса охрупчены в результате радиационного облучения.

где «кл — плотность определенного сорта кластеров; ?,„, — размер кластера. В этом случае прирост предела текучести в результате радиационного воздействия (рис. 19) находится по формуле

Разность поглощенного и собственного излучения поверхности представляет собой результирующее излучение поверхности, т. е. количество энергии, воспринятой или отданной поверхностью в результате радиационного теплообмена. С другой стороны, результирующее излучение (на основании баланса энергии) равно разности падающего и эффективного излучения. Спектральная и полная поверхностные плотности результирующего излучения будут определяться как разности соответствующих плотностей:

Если же состояние термодинамического равновесия не имеет места, то в -результате радиационного теплообмена тело воспринимает или отдает энергию. Когда тело воспринимает энергию излучения и превращает ее в теплоту (?pe3V >0), то процесс поглощения электромагнитной энергии доминирует над тепловым излучением. В этом случае вследствие отмеченной последовательности превращений энергии объемная плотность энергии возбужденного состояния частиц будет превышать ее значение, имеющее место для состояния термодинамического равновесия тела при той же кинетической

Из рассмотрения (11-1) становится очевидным, что поля поверхностных плотностей эффективного и падающего излучения в рассматриваемой системе не изменятся, если на той части поверхности (F%), где по условию задается величина Ереа, отражательная способность станет равна единице, а поверхностная плотность собственного излучения — заданной плотности результирующего излучения, взятой с обратным знаком [Е*(М) = = — ?реа(М)]. Следовательно, если на всей поверхности Р2 величина Ерез(М) <0 (поверхность отдает тепло в результате радиационного теплообмена), то заданное распределение плотности результирующего излучения на световой модели можно воспроизвести соответствующим распределением светимости этой поверхности, сделав ее отражательную способность по возможности близкой к единице (г~1). Этот прием позволяет задавать граничные условия второго рода на световой модели. Однако он ограничен условием ?pe3(Af)<0, так как светимость поверхности, являющаяся в данном случае аналогом ( — ?рез), всегда есть положительная величина. Естественно, что некоторую погрешность при этом вносит и отличие реальной отражательной способности поверхности световой модели, на которой задается Ерез, от единицы, так как по физическим причинам невозможно создать абсолютно отражающую поверхность. Тем не менее описанный прием задания «а световой модели граничных условий второго рода в целом ряде случаев может оказаться удобным и эффективным.

Конструктивная схема преобразователя с жидкометалличе-ским охлаждением показана на рис. 57. Чтобы температура катода была возможно более высокой, толщина сферической оболочки должна быть минимальной, а теплопроводность ее материала — возможно максимальной. При малых величинах зазора между катодом и анодом искривление катода в результате радиационного разбухания горючего недопустимо. Для предотвращения такой деформации катода предусматривается зазор между катодом и горючим. Удельный вес такой установки около 25 кг/кВт при мощности 30 кВт. Предельная мощность может быть порядка нескольких сотен киловатт.

результате радиационного окисления органические вещества

Примером методов первой группы является нониое азотирование [4, 42], которое может проводиться при более низких температурах и со значительно большей скоростью (табл. 20), чем традиционное (в результате радиационного стимулирования скорость диффузии азота многократно увеличивается). Ионно-днффузионные методы могут быть также применены для насыщения поверхностных слоев кремнием, углеродом и другими элементами, получения карбонитридных слоев и т. п.

В процессе выгорания ядерного (уранового) топлива (в результате ядерных реакций) происходят значительные изменения его нуклидного состава. На рис. 5.7 приведен типичный график этого процесса применительно к проектным условиям активной зоны реактора ВВЭР-1000 при начальном обогащении х=4,4 %' (44 кг/т) и средней проектной глубине выгорания топлива Б= = 40-103 МВт-сут/т (или а=42 кг/т), а на рис. 5.8 — расчетный график изменения нуклидного состава топлива при х=2 % и fi—20- 103 МВт-сут/т в активной зоне реактора РБМК-ЮОО Видно, что по мере выгорания 235U в результате радиационного захвата нейтронов ядрами 238U возникают и накапливаются делящиеся изотопы плутония 239Pu, 24IPu и неделящиеся изотопы