Результат испытаний

В 1913 г. Ю. В. Вульф (1863—1925 гг.), а затем несколько позже В. Брэгг и BJ Брэгг показали, что эту интерференционную картину — рентгенограмму (рис. 17) — можно истолковать как результат интерференции лучей, отраженных от отдельных параллельных атомных плоскостей.

В образовании интерференционной картины в каждой точке существенную роль играют только источники, лежащие на таких расстояниях до рассматриваемой точки, которые не очень сильно отличаются друг от друга. Поэтому, пока мы будем рассматривать точки, лежащие на прямой, параллельной той, на которой расположены источники, и не слишком близкие к крайним источникам, то для них результат интерференции должен быть один и тот же (так как они одинаково расположены по рис 458.

Всегда можно заменить любой источник волн системой когерентных точечных источников, которые в результате интерференции вдали дадут ту же картину, что и данный источник. Эта возможность замены любого источника системой точечных источников, интерферирующих между собой, подсказывает идею важного принципа, применяемого при рассмотрении вопросов распространения волн. Всякую волну мы можем в любом месте «остановить» и заменить ее системой воображаемых точечных источников (элементарных источников). Дальнейшее распространение волны можно рассматривать как результат интерференции волн, создаваемых этими элементарными точечными источниками. При этом амплитуда и фаза волн, создаваемых всеми элементарными источниками, определяются амплитудой и фазой приходящей волны

Согласно теории Юнга, поле, возникающее в результате дифракции волн,— это результат интерференции волн, распространяющихся по геометрическим законам, и дифрагированных волн, возникающих в особых точках, в которых граничные условия имеют разрыв. Геометрическим местом таких точек являются границы препят-

2) Д. рентгеновских лучей -рассеяние рентгеновского излучения в-вом, при к-ром в определённых направлениях появляются отклонённые (дифрагированные) лучи; результат интерференции вторичного рентгеновского излучения, возникающего при взаимодействии первичного излучения с электронными оболочками атомов. Д. возникает, напр., при прохождении рентгеновских лучей через кристаллы, к-рые являются ес-теств. трёхмерной дифракционной решёткой, образованной параллельными плоскостями, проходящими через узлы кристаллической решётки. При этом должно выполняться условие Брэгга - Вульфа: 2o'sine = = nik, где d - межплоскостное расстояние, 0 - угол между падающим лучом и отражающей плоскостью (угол скольжения), X - длина волны рентгеновского излучения, /77 - целое положит, число (порядок отражения). Д. широко используют в рентгеноструктурном анализе, для определения спектрального состава рентгеновского излучения и т.д.

екта. На Д. основаны методы изучения структуры в-ва (см. Электронография и Нейтронография). ДИФРАКЦИЯ СВЕТА - явления, связанные с огибанием световыми лучами контура непрозрачных тел и, следовательно, проникновением света в область геометрии, тени. Обусловлена волновой природой света, наблюдается при его распространении в среде с резко выраженными неоднородностями, напр, при прохождении сквозь узкие отверстия в экране или вблизи краёв непрозрачных тел. Дифракц. картина (чередование светлых и тёмных полос, соответствующих максимумам и минимумам световой интенсивности) -результат интерференции света. Д.с. играет существ, роль при рассеянии света (напр., на пылинках, капельках тумана), определяет предел разрешающей способности оптич. приборов (телескопов, микроскопов и др.). На Д.с. осн. действие спектр, приборов с дифракционной решёткой (дифракц. спектрометров). Расходимость излучения лазеров также определяется Д.с.

менения их длины волны. Д. осуществляется, напр., при прохождении рентгеновских лучей через кристаллы, к-рые являются естеств. трёхмерной дифракционной решёткой для рентгеновского излучения, т. к. расстояния между рассеивающими центрами (узлами кристаллич. решётки) одного порядка (10~10 м) с длиной волны рентгеновского излучения. Д. на кристаллах может быть истолкована как результат интерференции рентгеновских лучей, отражающихся от системы параллельных плоскостей, к-рые проходят через узлы кристаллической решётки. Отражение наблюдается лишь в тех направлениях, соответствующих дифракп. максимумам, для к-рых разность хода лучей, отражённых от 2 соседних плоскостей системы, равна целому числу длин волн Я рентгеновского излучения (условие Брэгга — Вульфа): 2dsin& = mK (рис. 1). Здесь d — межплоскостное расстояние, а — угол между падающим лучом и отражающей плоскостью (угол скольжения), т — целое положит, число (порядок о т р а ж е-н и я). Д. широко используют для изучения строения вещества (рентгеновский структурный анализ) и спектр, состава рентгеновского излучения (рентгеновский спектральный анализ). 3) Д. света — совокупность явлений, к-рые обусловлены волновой природой света и наблюдаются при его распространении в среде с резко выраженными неоднород-ностями (напр., при прохождении через отверстия в экранах, вблизи границ непрозрачных тел и т. п.). В более узком смысле под Д. понимают огибание светом малых препятствий, т.е. отклонения от законов геометрической оптики (рис. 2). Д. используют в спектр, приборах (см. Дифракционная решётка). Д. на диафрагмах и оправах линз оптич. приборов (микроскопов, телескопов) ограничивает разрешающую способность этих приборов.

Образование первого максимума рефрагированного сигнала — результат концентрации энергии рефрагированной волны вблизи каустики, последующих максимумов — результат интерференции двух лучей, приходящих в каждую точку на поверхности валка.

Физический смысл этого выражения состоит в том, что в каждую точку на поверхности валка приходят два луча и сигнал на приемнике определяем как результат интерференции этих двух лучей.

Образование первого максимума объясняется концентрацией энергии рефрагированной волны вблизи каустики; наличие последующих максимумов и минимумов — это результат интерференции двух лучей, приходящих в каждую точку на поверхности валка. Для определения параметров закаленного слоя рекомендовано измерять положения первого и второго максимумов амплитудной характеристики рефрагированных в закаленном слое волн, а затем по таблицам, связывающим хпш г и хтях 2 с параметрами закаленного слоя, определять характеристики закаленного слоя 2: и гп. На рис. 9.10, а приведены зависимости хтах1 (сплошные линии) и хтах 2 (штриховые линии) от 2j для значений 2П = = 15, 20 и 30 мм при / = 5 МГц; излучение и прием под вторым критическим углом. В расчетах глубина активного закаленного слоя (зона I) варьировалась в пределах 1 ... 21 мм с шагом 1 мм. Нижний предел, равный 1 мм, был выбран, исходя из геометрооп-тических требований (Zj ^> Я,4), поскольку соотношения фаз, приходящих в каждую точку на поверхности валка лучей, определяются по ГО-законам. Для одного и того же 2И с ростом zI зна-

ференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место интерферирующие когерентные колебания. При этом результат интерференции определяется разностью фаз двух волн в месте наблюдения. В свою очередь эта разность фаз зависит от начальной разности фаз волн и от разности расстояний, пройденных каждым из двух лучей.

Чтобы приблизить результат испытаний к поведению материала в реальной конструкции, следует взять толщину -образца равной толщине детали. Еще лучше, если образец каким-либо образом имитирует деталь в том случае, когда расчету подлежит конкретная конструкция. Для такого модельного образца следует иметь формулу для коэффициента интенсивности напряжений К. На образцы наносим исходные трещины разной длины I (следует также. предусмотреть образцы без трещины). Затем эти образцы доводят до разрушения и строят график повреждаемости (или критическую диаграмму разрушения) в координатах Оразр - I (длина здесь берется исходная, разрушающее напряжение - номинальное в нетто сечении). Затем строим график зависимости предельного коэффициента интенсивности напряжений от длины трещины. В формулу для К подставляем аразр и i и находим К = Кс, которое и откладываем на графике при данной I.

Таблица 3.6 Результат испытаний

Практика испытаний показывает, что в подавляющем большинстве случаев негерметичность достаточно надежно выявляется при испытаниях воздухом давлением 0,5 — 0,6 МПа, дальнейшее повышение давления редко изменяет результат испытаний. В связи с этим в последнее время наметилась тенденция проверять герметичность арматуры воздухом давлением 0,6 МПа взамен испытаний условным или рабочим давлением рабочей средой. ЦКБА рекомендует для расчета допустимого расхода протечки воздуха давлением 0,6 МПа пользоваться формулой

ряда факторов на результат испытаний см. [7]. Для проволоки диаметром <0,8 мм испытание на перегиб обычно заменяют испытанием на разрыв с узлом (см. ниже стр. 407].

Вследствие дисперсии свойств и состава применяемого сырья, вариации параметров технологического процесса, структурной неоднородности асбофрикцион-ных материалов их физико-механические свойства не являются строго детерминированными. При определении физико-механических характеристик асбофрик-ционных материалов, как правило, наблюдается большой разброс результатов. Разброс показателей зависит также от погрешностей методов испытаний, обусловленных погрешностью контрольно-измерительных приборов, неточностью считывания их показаний, наличием значительных допусков на параметры условий испытании и другими причинами. Поэтому каждый отдельный результат испытаний или среднее значение, полученное при нескольких испытаниях, в известной мере случайная величина. Для определения таких величин необходимо дополнительно указывать доверительный интервал и доверительную вероятность (коэффициент надежности).

таний и другими причинами. Поэтому каждый отдельный результат испытаний или среднее из нескольких испытаний в известной мере являются случайными величинами. Для определения таких величин необходимо дополнительно указывать доверительный интервал и доверительную вероятность (коэффициент надежности).

Показатели механических свойств должны определяться для каждого сварного соединения как среднее арифметическое результатов испытаний отдельных образцов. Общий результат испытаний считается неудовлетворительным, если хотя бы один из образцов по любому виду испытаний показал результат, меньший установленных норм более чем на 10%, а по ударной вязкости — более чем на 20 Дж/см2.

Программа потребительских испытаний должна составляться так же тщательно, как и программы всех других испытаний. Обычно бывает весьма желательно проводить испытания с макетным или опытным образцом, чтобы можно было использовать результат испытаний для внесения изменений в конструкцию до того, как изделие будет передано в серийное производство. Испытанные образцы должны быть возвращены на завод для разборки и тщательного обследования.

подверглись отпуску, после чего были испытаны на твердость. Выдержка при отпуске 2 ч. 45 мин. Отпуск производился в ваннах. Результат испытаний приведен на рис. 5.

4-7-17. Показатели механических свойств для каждого контрольного сварного соединения (при его испытании по ст. 4-7-26) должны определяться как среднее арифметическое результатов испытания отдельных образцов. Общий результат испытаний считается неудовлетворительным, если хотя бы один из образцов по любому виду испытаний показал результат, отличающийся от установленных норм (в сторону снижения) более чем на 10%, а по ударной вязкости — более чем на 2 кГ • м/см*.

Если при повторном испытании хотя бы на одном из образцов были получены показатели, не удовлетворяющие установленным нормам, общий результат испытаний считается неудовлетворительным.